C. Legea Gauss pentru cmp magnetic (legea fluxului inductiei ...
C. Legea Gauss pentru cmp magnetic (legea fluxului inductiei ...
C. Legea Gauss pentru cmp magnetic (legea fluxului inductiei ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
112<br />
ECUAŢIILE MAXWELL (ECUAŢIILE CÂMPULUI ELECTROMAGNETIC)<br />
Ecuaţia (1.76.d) este o ecuaţie vectorială (echivalentă cu trei ecuaţii<br />
scalare).<br />
Datorită proprietăţilor<br />
r<br />
produsului scalar, se poate afirma că<br />
r r<br />
H rezultanta J + D ∂<br />
⊥<br />
∂ t<br />
.<br />
Doar atunci când există o singură r r cauză r - rfie<br />
curentul de conducţie, fie<br />
câmpul electric variabil - avem ori H ⊥ J ori H ⊥ D.<br />
_________________________________________________________<br />
Putem sistematiza, prin urmare, sursele şi tipurile de câmp ce conduc la<br />
definirea conceptului unitar de câmp electro<strong>magnetic</strong> :<br />
⎧q<br />
Σ (sarcini) ⇒ camp $ electric potential<br />
r r<br />
⎪<br />
r<br />
• campul $ electric (E, D) este generat de ⎨<br />
∂B<br />
(camp $ <strong>magnetic</strong> variabil) ⇒<br />
⎪ ∂t<br />
r r<br />
⎩ camp $ electric solenoidal (E ⊥ B)<br />
⎧⎪<br />
⎫<br />
⎪<br />
•<br />
⎨<br />
⎬<br />
⎩⎪<br />
⎭⎪ ⊥ ⎛<br />
si este - intotdeauna -<br />
∑i<br />
solenoidal<br />
campul <strong>magnetic</strong> (H, B) este generat de<br />
⎞<br />
(camp electric variabil) H ⎜J<br />
+ ⎟<br />
⎝ ⎠<br />
D<br />
r r r conductie<br />
$<br />
r<br />
∂D<br />
r r<br />
$<br />
∂<br />
∂t<br />
∂t<br />
Spre exemplu : un câmp <strong>magnetic</strong> variabil generează un câmp electric.<br />
Dacă în respectivul câmp electric sunt prezente sarcini electrice, aceste sarcini<br />
încep să se mişte ordonat (dând naştere unui curent electric). Curentul electric<br />
generează câmp <strong>magnetic</strong>.<br />
Un asemenea raţionament sugerează faptul că nu se poate pune în evidenţă<br />
- în general - care dintre cele două câmpuri este mai important decât celalalt.<br />
Ambele coexistă, constituind numai aspecte ale aceleiaşi realităţi obiective -<br />
câmpul electro<strong>magnetic</strong>.<br />
Observaţii<br />
I. In cazul unor regimuri variabile (dependente de timp) , una dintre cele<br />
patru ecuaţii Maxwell permite (prin aplicarea unei proprietăţi a rotorului)<br />
deducerea alteia,<br />
r<br />
adică :<br />
r B r r r<br />
∇× E =− ⇒∇( ∇× E)<br />
=− ( ∇ ) = ⇒∇<br />
t<br />
t B<br />
∂<br />
∂<br />
0 B= const.(independent de conditii) = 0<br />
∂<br />
∂<br />
Prin urmare, din setul celor patru ecuaţii Maxwell reţinem - ca fiind<br />
independente - două ecuaţii vectoriale şi o ecuaţie scalară, deci în total 7<br />
ecuaţii r r r r rscalare.<br />
Cele 7 ecuaţii scalare conţin necunoscutele :<br />
EBHDJ , , , , , ρ (respectiv qΣ ) ; numărul acestora este de 16 (componente scalare).<br />
Pentru rezolvarea unei probleme concrete de câmp (configuraţie, valoare<br />
într-un punct) , cele 4 ecuaţii Maxwell (din care numai trei independente) trebuiesc<br />
completate cu 3 ecuaţii r r rvectoriale. r r rAcestea r r rsunt r rlegile r de material, care pot avea<br />
forma generală : D= D( E, B),<br />
H= H( E, B),<br />
J = J( E, B).<br />
Ele au fost deja prezentate astfel :