Φ Φ Φ Φ - FSB

Mirko Tadić
Termodinamika
0,ok
W0 p0
dV0
= p0
0,ok
−
1,ok
1,ok
( V V )
= ∫ , J, (rad prema okolini). (6.31)
Razliku volumena okolišnjeg zraka moramo zamijeniti s istom takvom razlikom volumena
radnog medija, ali suprotnog smisla:
V
( V )
0, ok
V1,
ok
= −
0
−V1
− , (6.32)
pa umjesto jednadžbe (6.31) možemo pisati:
W
( V − )
0
p0
1
V0
= , J, (rad prema okolini). (6.33)
Za određivanje teorijskog rada plina W 1-2-0 , tijekom procesa (1-2-0), iskoristit ćemo jednadžbu
I. Zakona:
Q − W = ∆U
, J, (6.34)
1−2−0
1−2−0
1−2−0
koju možemo uskladiti s procesom u dvije sekvence, (1-2) i (2-0):
Q + Q −W
= ∆U
+ ∆U
, J. (6.35)
1−2
2−0
1−2−0
1−2
2−0
Na sekvenci izentrope (1-2) nema izmjene topline, Q 1-2 = 0, dok se toplina na sekvenci (2-0)
odvija pri konstantnoj temperaturi, pa se može izračunati primjenom II. Zakona:
( S − S ) = T ( S − )
Q
−
, J, (jer vrijedi: S 2 = S 1 ). (6.36)
2 0
= T0∆S
2−0
= T0
0 2 0 0
S1
Promjena unutarnje energije radnog medija tijekom procesa (1-2-0) iznosi:
( U
2
−U1) + ( U
0
−U
2
) = U
0
−
1
∆U
−
, J, (jer vrijedi: U 2 = U 0 ). (6.37)
1 2
+ ∆U
2−0
=
U
Rezultate jednadžbi (6.35) i (6.37) možemo uvrstiti u jednadžbu (6.35) i preoblikovati u izraz
kojim se izražava W 1-2-0 :
( S − )
W
−
, J. (6.38)
1 2−0
= U1
−U
0
− T0
1
S0
Konačno, uvrštavanjem jednadžbi (6.38) i (6.33) u jednadžbu (6.29) dobivamo izraz za
izračunavanje maksimalnog rada za proces između zadanih stanja 1-0:
( S − S ) + p ( V − )
W max, 1 0
= U1
−U
0
− T0
1 0 0 1
V0
−
, J, (maksimalni rad). (6.39)
Sve veličine na desnoj strani jednadžbe se odnose na radni medij, a pojedini članovi se
računaju prema slijedećim relacijama:
( T )
U −
v
− , J, (6.40)
1
U
0
= mc
1
T0
75