Φ Φ Φ Φ - FSB

Mirko Tadić
Termodinamika
(T 0 , p 0 ). Zbog ponavljanja, idealnom procesu pripadaju transportne sekvence usisa i ispuha.
Primjer eksergijskog procesa prikazan je na slici 6.10.
p
p
T
1
usis 1
p 1
1
T 1
ϑ 1
v 0 p 0
{ E} okret
2
0
T 0
2
p 2
ϑ 0
0
p q 0 20 > 0
ispuh
n = κ
V, m 3 /okret
s 1 = s 2
V 1
v 1
V0 s 0
s, J/(kg K)
Slika 6.11 Eksergijski proces (1-0) u p-V i T-s ravnini
Budući da se radi o otvorenom sustavu grafički prikaz eksergije (po okretu) u ravnini p-V
predstavlja površinu, dobivenu projekcijom idealnog procesa (1-2-0) na ordinatnu os p.
Prema I. Zakonu za otvorene sustave je:
Φ1 −2−0
− P1
−2−0
= ∆Ḣ 1−2−0
, W, (6.44)
odnosno
Φ + Φ − P = ∆Ḣ + ∆Ḣ
, W. (6.45)
1−2
2−0
1−2−0
1−2
2−0
Za pojedine sekvence idealnog procesa vrijedi:
0 Φ = mT ̇ s − s = mT ̇ s − s = T S − , W, (6.46)
Φ , ( ) ( ) ( )
1 −2
=
2−0
0 0 2 0 0 1 0 0
S1
∆Ḣ
1 2
= Ḣ
2
− Ḣ
− 1
, ∆H
̇ 2 − 0
= Ḣ
0
− Ḣ
2
= 0 , W, ( Ḣ 2
= Ḣ
). (6.47)
0
Snaga idealnog procesa je eksergija stanja (1) u odnosu na referentni prirodni spremnik stanja
(0):
P ≡ E , W, (6.48)
1−2−0
1−0
Uvrštavanjem jednadžbi (6.46), (6.47) i (6.48) u jednadžbu (6.44) dobiva se:
E
( S − )
̇ ̇
, W, (eksergija). (6.49)
1−0
= H1
− H
0
− T0
1
S0
Računanje pojedinih članova vrši se pomoću jednadžbi:
( T )
Ḣ ̇ ̇
p
− , (6.50)
T
1
− H
0
= mc
1
T0
0
⎛ T p ⎞
̇ , (6.51)
1
1
( S − ) =
⎜ − ⎟ 1
S0
mT0
c
p
ln R ln
⎝ T0
p0
⎠
koje zahtijevaju poznavanje samo svojstava početnog (1) i konačnog (0) stanja.
77