Sofija Ševo - Multipolnost zračenja 188Os - Univerzitet u Novom Sadu

To su kao dve trake vibracionih nivoa: £ traka sa projekcijom
ugaonog momenta 0 (K=0) du2 simetrijske ose i y trakom sa
projekcijom 2 (K=2) du2 simetrijske ose.
Ako oznaCimo broj £ fonona sa n_, a broj -y fonona sa n onda je
P
K
u osnovnom stanju rotacione trake n = n =0. Potom bismo moral!
P v
ocekivati dvostruko vise niskole2eCih rotacionih traka nadogradenih
na stanja n =0, n =1 i n =1, n =0. Ova vrsta spektra za prolate osnu
P 4 P Tf
simetriju jezgra je prikazana na slici 1.1.2. b. OznaCimo da za sferoid
oba pocetna parametra B i konstanta C mogu bit! potpuno
razliCiti za (3 i y vibracije te je hw * hw .
/J Q
Drugi primer funkcije VO.y) za postojana jezgra je prikazan na
slici 1.1.2. c. U torn slucaju je dobro definisan minimum kao resenje
*0 za /3=/3Q i y=a-o.
Prvo je razmatran jednostavan slucaj jezgara sa dobro definisanom
deformacijom u /3 - % ravni, a nadalje je ta situacija
pojednostavl jena uzimajuci da sistem poseduje 3 ose simetrije.
Talasna funkcija u takvom sistemu je data izrazom
rotacioni i vibracioni deo.
Za vibracioni model va2i sledeci izraz za energiju
koji razdvaja
E = h « V U- + nn = hu|^-+^ (1.1.15.)
n
N = nfi = 0,1,2.. . i A=2.
Tako je osnovno stanje bez fonona, prvo pobudeno stanje ima samo
jedan fonon pobude i petostruko degeneraciju dok azimutalni kvantni
broj mo2e uzimati bilo koje od resenja: -2,-l, do 2. Slicne analize
mogu biti dobijene preko bilo kog A, izuzev fonona sa znatnom ni2im
energijama pobude. Uopsteno, stanje sa n^=l je (2A+1) puta
degenerisano.
Primenjujuci ove rezultate na niskoenergetska kvadrupolna stanja
proizilazi da:
(1) Prelazi sa prvog pobudenog 2+ stanja na osnovno stanje i sa
clanova deformisanog tripleta na prvo pobudeno 2 stanje moraju
biti jaki E2 prelazi.