Studium mechanických kmitů - Pohlovo kyvadlo - Herodes
Studium mechanických kmitů - Pohlovo kyvadlo - Herodes
Studium mechanických kmitů - Pohlovo kyvadlo - Herodes
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
adále 3<br />
( δ<br />
ωt m −ϕ = mπ −arctan<br />
ω)<br />
⇒ t m = m T 2 + 1 ω<br />
[ ( δ<br />
ϕ−arctan ,<br />
ω)]<br />
kde mjeceléčíslo.Odtudvyplývá,žejednotlivéextrémyseopakujísperiodou T/2,přičemžmezi<br />
dvěmamaximyjevždyjednominimumanaopak(vizobrázek1.2),takžejednotliváminimaa<br />
maximaseopakujísperiodou T.<br />
Pokudbychomvypočetlipoměramplituddvouposobějdoucíchmaxim(anebominim),dostali<br />
bychomdíkyperiodicitěfunkcekosínus<br />
x(t m )<br />
x(t m+2 ) =<br />
)]}<br />
exp { −δ [ m T + ϕ − 1 arctan( δ<br />
2 ω ω ω<br />
exp { −δ [ (m+2) T + ϕ − 1 arctan( )]} = e δT .<br />
δ<br />
2 ω ω ω<br />
Přirozenýlogaritmustétoveličinysenazýválogaritmickýdekrementútlumuapoužívásekexperimentálnímuurčeníkoeficientuútlumu.Platípronějvztah<br />
[ ] x(tm )<br />
Λ = ln = δT = δ 2π x(t m+2 ) ω . (1.17)<br />
Čímvyššíbudemítkoeficient δhodnotu,tímnižšíbudoumítkmityfrekvenciatímrychleji<br />
budouzatlumeny.Taktosebudekmitajícísystémchovat,pokud δ < ω 0 .Vpřípadě,že δ = ω 0 ,<br />
hovořímeotzv.kritickémtlumení.<br />
Kritickétlumení (δ = ω 0 )<br />
Jezřejmé,ževtomtopřípaděnelzepoužítkpopisukmitavéhopohybuvztah(1.15),neboťargument<br />
obouexponenciálvzávorcejenulový,integračníkonstantysesečtouastáváseznichjedna.Za<br />
tétosituacebynebylomožnépomocíjedinéintegračníkonstantyvyhovětobecnědvěmapočátečním<br />
podmínkám(x(t 0 ) = x 0 , ẋ(t 0 ) = v 0 ).Tatosituacevyplývázeskutečnosti,žepartikulárnířešení<br />
(1.14)nejsouvtomtopřípadělineárněnezávislá(kořencharakteristickérovniceλ 1,2 jedvojnásobný).<br />
Druhé(lineárněnezávislé)partikulárnířešenínajdemenásledujícímzpůsobem.Budemepředpokládat,žetlumeníjeomalinkovětšínežkritickéaplatí<br />
δ 2 = ω 2 0 + ε2 , ε ≪ ω 0 .Partikulární<br />
řešení(1.14)majívtomtopřípadětvar<br />
x 1 (t) = e −δt e εt , x 2 (t) = e −δt e −εt .<br />
Vzhledemktomu,že εjemalé,můžemeprovéstTaylorůvrozvojpartikulárníchřešení<br />
x 1 (t) = e −δt e εt = e<br />
(1+εt+ −δt 1 2 ε2 t 2 + 1 )<br />
6 ε3 t 3 +... ,<br />
x 2 (t) = e −δt e −εt = e<br />
(1−εt+ −δt 1 2 ε2 t 2 − 1 )<br />
6 ε3 t 3 +...<br />
avypočítatlimitu<br />
x 1 (t)−x 2 (t) e −δt<br />
lim = lim<br />
ε→0 ε ε→0 ε<br />
(<br />
2εt+ 1 )<br />
3 ε3 t 3 +... = 2te −δt .<br />
Jelikožjediferenciálnírovnice(1.13)lineárníapředchozívýsledekjsmedostalilineárníkombinacíjejíchřešení,jeitentovýsledekřešenímrovnice(1.13).Snadnosemůžemepřímýmdosazením<br />
dorovnice(1.13)přesvědčit 4 ,žejejíobecnéřešenímátvar<br />
x(t) = (A+Bt)e −δt .<br />
3 Laskavýčtenářjistěví,žeperiodafunkcetangensje π.<br />
4 Alesamozřejmějenompropřípad,kdy ω 0 = δ.<br />
5