Billeddannende

More documents

Recommendations

Info

<strong>Billeddannende</strong> Fysik Noter til lektion 2 Når et tyndt bundt parallelle lysstråler (plan bølge) reflekterer fra et konkavt spejl, vil de reflekterede stråler med god tilnærmelse mødes i det samme punkt (konvergerende kuglebølge) (figur 14). Dette punkt kaldes spejlets brændpunkt, og afstanden fra spejlet til brændpunktet er spejlets brændvidde. Da lyset fra en uendeligt fjern punktkilde netop er kendetegnet ved at være en plan bølge, er det konkave spejls brændpunkt således der, hvor der dannes et virkeligt billede af en uendeligt fjern punktkilde. figur 14. Refleksionen af parallelle stråler i et konkavt spejl. Virkelige billeder i modsætning til virtuelle billeder kan projekteres op på en skærm. På skærmen placeret i brændpunktet ville der således fremkomme et skarpt billede af den uendeligt fjerne punktkilde, hvorimod billedet i alle andre afstande ville være udtværet (ude af fokus). Når en tynd lysstråle i form af en plan bølge reflekterer fra et konvekst spejl, vil der med god tilnærmelse dannes en divergerende kuglebølge (figur 15). Punktet, hvorfra denne kuglebølge ser ud til at udgå, er det konvekse spejls brændpunkt. figur 15. Billedformation af et billede i et sfærisk spejl. Spejlloven figur 16 viser en strålegangsanalyse for et konkavt spejl. 12/24
<strong>Billeddannende</strong> Fysik Noter til lektion 2 figur 16. Strålegangsanalyse af et konkavt sfærisk spejl. Billedet I formes af objektet O, som ligger uden for spejlets centrum. C: Spejlets krumningscentrum (kuglens centrum) R: Spejlets krumningsradius Da det herved fremkomne virkelige billede er vendt på hovedet (inverteret), anvendes h −h' fortegnskonventionen h’ < 0, sådan at tanθ = = og dermed p q h'q M = =− (1.19) h p Forstørrelsen M er altså et udtryk for, hvor mange gange længere væk fra spejlet billedet er i forhold til objektet. Desuden fortæller det negative fortegn at billedet er inverteret. Yderligere ses at h' R−q tanα = = sådan at =− . h −h' p−R R−q h p−R Kombineret med (1.19) giver dette R−q q ( R−q) p q( q−R) 1 1 1 1 = ⇒( R− q) p= q( p−R) ⇒ = ⇒ − = − p − R p Rqp Rqp q R R p svarende til 1 1 2 + = (1.20) p q R 1 Et objekt i form af en uendeligt fjern punktkilde ( p →∞⇒ p = 0 ) har således R q = 2 , så da en uendeligt fjern punktkilde pr. definition afbilledes i brændpunktet, er brændvidden, f, givet ved R f = (1.21) 2 Der gælder dermed flg. spejllov for kugleformede spejle: 1 1 1 2 = + = (1.22) f p q R 13/24
Page 1 and 2: Billeddannende Fysik Noter til lekt
Page 11: Billeddannende Fysik Noter til lekt

Billeddannende

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?