Billeddannende
Billeddannende
Billeddannende
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
<strong>Billeddannende</strong> Fysik<br />
Noter til lektion 2<br />
q<br />
∫ E⋅ dA=<br />
(Gauss’ lov)<br />
ε 0<br />
(1.1)<br />
∫ B⋅ dA<br />
= 0 (Gauss’ lov) (1.2)<br />
dΦ<br />
B<br />
∫ E⋅ ds=<br />
(Faraday’s lov)<br />
dt<br />
(1.3)<br />
d E<br />
d µ 0I µ 0ε0 dt<br />
Φ<br />
∫ B⋅ s=<br />
+ (Ampére-Maxwll’s lov) (1.4)<br />
, E er det elektriske felt, B er det magnetiske felt, dA er et lille areal gennem hvilket<br />
felterne betragtes, ds er en lille lukket vej over hvilken der skal integreres, og Φ<br />
ΦE B<br />
er hhv. den elektriske og magnetiske fluks gennem den integrerede vej. ε 0 er<br />
permittiviteten af vakuum, q er ladning, I er strøm.<br />
Vi skal se hvordan man ud fra Faraday’s (1.3) og Ampere-Maxwells (1.4) love kan<br />
vise, at elektromagnetiskstråling er bølger, som udbreder sig med lysets fart i vakuum.<br />
I vakuum er der af gode grunde ingen ladninger, og derfor heller ingen strøm, så q = 0<br />
og I = 0. Man kan vise at Faraday’s og Ampere-Maxwells love kan omskrives til<br />
∂E ∂B<br />
=−<br />
∂x ∂ t<br />
(1.5)<br />
∂B ∂E<br />
=−µε<br />
0 0<br />
∂x ∂ t<br />
(1.6)<br />
Vi skal ikke vise det her, men skulle der være lidt tid juleaften eller sådan noget, så er<br />
det alle tiders underholdning at vise det. Lad os nu differentiere (1.5) og indsætte (1.6)<br />
så får vi:<br />
2 2<br />
∂ E ∂ ⎛∂B⎞ ∂ ⎛∂B⎞ ∂ E<br />
=− µε<br />
2 ⎜ ⎟=− ⎜ ⎟=<br />
0 0<br />
(1.7)<br />
2<br />
∂x∂x⎝ ∂t ⎠ ∂t⎝ ∂x ⎠ ∂t<br />
Så gør vi det sammen bare omvendt. Vi differentierer (1.6) og indsætter (1.5).<br />
2 2<br />
∂ B ∂ ⎛∂E⎞ ∂ ⎛∂E⎞ ∂ B<br />
=− µε 2 0 0 ⎜ ⎟=− µε 0 0 ⎜ ⎟=<br />
µε 0 0<br />
(1.8)<br />
2<br />
∂x∂x⎝ ∂t ⎠ ∂t⎝ ∂x<br />
⎠ ∂t<br />
1<br />
Hvis nu der havde stået 2<br />
v<br />
i stedet for µ 0ε 0,<br />
ville vi have genkendt bølgeligningen<br />
med det samme. Så hvis vi kalder lysets fart c og kan vi se at:<br />
1<br />
2<br />
c<br />
= µε 0 0 ⇒ c =<br />
1<br />
µ ε<br />
(1.9)<br />
Altså har vi vist at Maxwells ligninger forudsiger elektromagnetiske bølger, som<br />
udbreder sig gennem vakuum med lysets fart.<br />
Det elektromagnetiske spektrum<br />
Vi har lige set at lysets hastighed i vakuum er en naturkonstant. Der er også en nær og<br />
simpel sammenhæng mellem lysets hastighed, c, frekvensen, υ 2 , og bølgelængden, λ,<br />
nemlig:<br />
c = λυ<br />
2 Læg mærke til at lyset frekvens betegnes med υ , ikke at forveksle med lysets fart som kaldes c i<br />
vakuum. Lysets fart i andre medier kaldes stadig v.<br />
0 0<br />
2/24