Movimiento oscilatorio - Academia Ciencias Galilei
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1 ´ 2<br />
valores de x´ a U ( x´)<br />
= kx energía potencial asociada a un MAS. La consideración<br />
2<br />
de las potencias superiores a 2 en la energía potencial da lugar al movimiento<br />
<strong>oscilatorio</strong> anarmónico que no consideraremos. Por tanto para pequeñas<br />
oscilaciones en torno a la posición de equilibrio el movimento es el de un oscilador<br />
armónico. Para el potencial de Lennard-Jones, tenemos<br />
2 ⎛ d U ⎞<br />
⎜ ⎟ 2<br />
⎝ dr ⎠<br />
r0<br />
U<br />
= 72<br />
r<br />
0<br />
2<br />
0<br />
1-16<br />
[1.47]<br />
con lo que la frecuencia de oscilación de la molécula diatómica será igual a<br />
72U<br />
ω =<br />
[1.48]<br />
mr<br />
0<br />
2<br />
0<br />
1.5 Oscilador armónico amortiguado<br />
Dejado libremente en movimiento, un muelle ó un péndulo deja finalmente de<br />
oscilar dado que la energía del mismo se disipa por fuerzas de rozamiento<br />
proporcionales a la velocidad, que suelen representarse por la expresión empírica<br />
F r<br />
dx<br />
= −b<br />
[1.49]<br />
dt<br />
donde b es la constante de amortiguamiento. Dado que Fr se opone al movimiento,<br />
signo opuesto a la velocidad del objeto, realiza un trabajo negativo y es la causa de<br />
que la energía disminuya. Introduciendo este término en la 2º ley de Newton<br />
obtenemos la ecuación diferencial de movimiento de un sistema amortiguado<br />
2<br />
d x dx<br />
m + b + kx = 0<br />
[1.50]<br />
2<br />
dt dt<br />
cuya solución da la ecuación de movimiento del oscilador armónico amortiguado<br />
x = Ae<br />
−γ<br />
t<br />
ω t + ϑ )<br />
[1.51]<br />
cos( 1<br />
con las constantes A y θ que dependen de las condiciones iniciales y<br />
b<br />
γ =<br />
coeficiente de amortiguamiento<br />
2m<br />
w −<br />
b<br />
2<br />
2<br />
1 = ω 0 ( ) donde ω0=<br />
2m<br />
m<br />
k frecuencia natural<br />
[1.52]