Movimiento oscilatorio - Academia Ciencias Galilei
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2<br />
d x dx<br />
m + b + kx = F(<br />
t)<br />
[1.5]<br />
2<br />
dt dt<br />
Si F(t) es una fuerza que varía sinusoidalmente, la ecuación [1.5] conduce al<br />
fenómeno de la resonancia para el cual la amplitud de la oscilación llega a hacerse<br />
muy grande cuando la frecuencia de la fuerza aplicada coincide con la frecuencia<br />
natural del oscilador libre.<br />
1.2 Oscilador armónico simple<br />
[1.3]<br />
Consideremos la ecuación diferencial del movimiento armónico simple (MAS)<br />
2<br />
m d x + kx = 0<br />
[1.6]<br />
dt<br />
2<br />
La solución de esta ecuación diferencial de 2º orden es<br />
i ( wt + δ )<br />
x = Ae = Acos(<br />
wt + δ ) + iAsen(<br />
wt + δ )<br />
[1.7]<br />
Figura 1.1. <strong>Movimiento</strong> armónico simple<br />
donde tanto la parte real como la imaginaria<br />
son solución de la ecuación [1.6].<br />
Quedándonos con la parte real como<br />
solución tenemos que el MAS viene dado<br />
por<br />
x = Acos(<br />
wt + δ )<br />
[1.8]<br />
movimiento representado en la figura 1.1,<br />
donde A es la amplitud del movimiento,<br />
desplazamiento máximo respecto a la<br />
posición de equilibrio, y δ la constante de<br />
fase, ambas constantes determinadas por<br />
las condiciones iniciales de posición y<br />
velocidad. La cantidad (wt+δ) recibe el<br />
nombre de fase del movimiento. La función<br />
coseno se repite cada vez que el ángulo<br />
aumenta en 2π. Por consiguiente el<br />
desplazamiento de la partícula se repite<br />
después de un intervalo de tiempo 2π/w.<br />
1-2