Apuntes de este tema en formato PDF
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Si a es mucho mayor que 1.22 l/D se verán como dos focos. Sin embargo, al disminuir<br />
a aum<strong>en</strong>ta el solapami<strong>en</strong>to <strong>de</strong> los diagramas <strong>de</strong> difracción y resulta más difícil distinguir<br />
los dos focos <strong>de</strong> un solo foco.<br />
Para la separación angular crítica <strong>de</strong> ac dada por<br />
λ<br />
α c = 1.22<br />
D<br />
el máximo c<strong>en</strong>tral <strong>de</strong> difracción <strong>de</strong> un foco coinci<strong>de</strong> con el mínimo <strong>de</strong> difracción <strong>de</strong>l<br />
otro, se dice que las dos fu<strong>en</strong>tes están al límite <strong>de</strong> resolución según el <strong>de</strong>nominado criterio<br />
<strong>de</strong> Rayleigh para la resolución.<br />
Se <strong>de</strong>fine el po<strong>de</strong>r <strong>de</strong> resolución <strong>de</strong> una red <strong>de</strong> difracción como<br />
λ<br />
∆ λ<br />
<strong>en</strong> Dl don<strong>de</strong> es la difer<strong>en</strong>cia más pequeña <strong>en</strong>tre dos longitu<strong>de</strong>s <strong>de</strong> onda próximas que<br />
pue<strong>de</strong>n ser resueltas, cada una <strong>de</strong> ellas aproximadam<strong>en</strong>te igual l,. El po<strong>de</strong>r <strong>de</strong> resolución<br />
es proporcional al número <strong>de</strong> r<strong>en</strong>dijas iluminadas porque cuantas más r<strong>en</strong>dijas estén<br />
iluminadas, más nítido será el máximo <strong>de</strong> interfer<strong>en</strong>cia. Pue<strong>de</strong> mostrarse que el po<strong>de</strong>r<br />
<strong>de</strong> resolución R <strong>en</strong> una red <strong>de</strong> r<strong>en</strong>dijas es:<br />
λ<br />
R = = m⋅n ∆λ<br />
<strong>en</strong> don<strong>de</strong> n es el número <strong>de</strong> r<strong>en</strong>dijas y m es el número <strong>de</strong> or<strong>de</strong>n.<br />
1<br />
Para una red tridim<strong>en</strong>sional el primer mínimo aparece cuando ds<strong>en</strong>θ= 2 λ , luego la<br />
resolución máxima vi<strong>en</strong>e dada por:<br />
d<br />
mín<br />
VI. ECUACIONES DE VON LAUE<br />
λ λ<br />
= =<br />
2( s<strong>en</strong>θ<br />
) 2<br />
La teoría completa <strong>de</strong> los grupos espaciales fue publicada <strong>en</strong> 1891 y cuatro años más<br />
tar<strong>de</strong> Röntg<strong>en</strong> <strong>de</strong>scubría los rayos-X. En los años sigui<strong>en</strong>tes se hicieron unos esfuerzos<br />
gran<strong>de</strong>s para <strong>de</strong>terminar la naturaleza <strong>de</strong> esta radiación. Fue <strong>en</strong> 1912 cuando los <strong>de</strong>f<strong>en</strong>sores<br />
<strong>de</strong> la teoría ondulatoria tuvieron una evi<strong>de</strong>ncia experim<strong>en</strong>tal que apoyaba su punto<br />
<strong>de</strong> vista. Ese año Von Laue apuntó la posibilidad <strong>de</strong> usar cristales como re<strong>de</strong>s tridim<strong>en</strong>sionales<br />
<strong>de</strong> difracción naturales. Los experim<strong>en</strong>tos realizados inmediatam<strong>en</strong>te probaron<br />
que su i<strong>de</strong>a era correcta. Este hecho <strong>de</strong>mostró por una parte el carácter periódico <strong>de</strong> la<br />
materia cristalina y por otra parte la naturaleza ondulatoria <strong>de</strong> los rayos-X; s<strong>en</strong>tando las<br />
bases para el nacimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong> dos gran<strong>de</strong>s campos <strong>de</strong> investigación: el estudio <strong>de</strong> los rayos-X<br />
y el estudio <strong>de</strong> la materia cristalina. La mejora <strong>de</strong> la técnica experim<strong>en</strong>tal <strong>de</strong>bida<br />
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