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- 57 ­
1/2
H \) f (d/L )
0 2 o
0 = 258,7
c 1,3 + sin e
ag T3 / 2
H 2 \)
_0__ fI (d/L o ) 7/6 1T )2/3
0 = [ 131 (
e agTL sin 8 ] v T
0
hauteur, longueur d'onde, période de la houle au
large
a densité des matériaux sous l'eau
avec
o -0
a = _s_
r
o et 0 : poids spécifiques des grains, de l'eau
s
g accélération due à la pesanteur
v viscosité cinématique de l'eau
8 angle de la plage avec l'horizontale.
fI (d/L et f (d/L ) étant des fonctions de d/L dont EAGLESON a
000
2
donné des représentations graphiques.
A une position donnée au large du déferlement, une particule d'un
certain diamètre qui commence juste à se déplacer est définie par
son diamètre 0 . A la même profondeur, une autre particule qui se
c
trouve en équilibre oscillatoire est alors définie par son
diamètre 0 .
e
Autrement dit, sur une plage soumise à des caractéristiques de houle
déterminées et constituée de matériaux uniformes de diamètre D, on
peut définir la profondeur de correspondant au point d'équilibre
oscillatoire du grain, et la profondeur d correspondant au point du
mouvement (Fig. 4.13 et 4.14). c
Pour d > d , il n'y a pas de déplacement des particules, pour
c
d > d , il y a déplacement des particules vers le large et pour
e
d < d les sédiments sont remontés vers la côte.
e
Pour d = de' on a une ligne neutre (voir aussi en 2).
L'évolution des courbes granulométriques et les caractéristiques des
mouvements sédimentaires pour 0 /0 < 1 ou DE/De < 1 sont données
sur la figure 4.138. e c