Exercices de mécanique (2e période 3/) - s.o.s.Ryko
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2009-2010 <strong>Exercices</strong> - Mécanique ∣ PTSI<br />
• Lorsque l’atome dans le niveau d’énergie supérieur n se désexcite en passant dans le niveau<br />
d’énergie inférieur m, il libère un photon d’énergie hν n→m telle que :<br />
hν n→m = E n − E m = E 0<br />
( 1<br />
m 2 − 1 n 2 )<br />
≡ h<br />
c<br />
λ n→m<br />
Ainsi, le nombre d’on<strong>de</strong> <strong>de</strong> ce photon est :<br />
1<br />
= E (<br />
0 1<br />
λ n→m c m 2 − 1 ) ( 1<br />
n 2 ≡ R H<br />
m 2 − 1 )<br />
n 2<br />
D’où :<br />
R H = E 0<br />
c = m ee 4<br />
8ε 2 0 h2 c = 1, 09.107 m −1<br />
Rq : Le succès <strong>de</strong> la théorie <strong>de</strong> Bohr vient <strong>de</strong> la coïnci<strong>de</strong>nce entre les valeurs expérimentales <strong>de</strong><br />
la constante <strong>de</strong> Rydberg et la valeur calculée.<br />
Solution Ex-M3.3<br />
Q : Masse <strong>de</strong> la terre ?<br />
On travaille dans le Référentiel géocentrique, supposé galiléen.<br />
Système S = {Lune}.<br />
Hypothèse : trajectoire circulaire car excentricité proche <strong>de</strong> 0.<br />
PFD : m L<br />
(<br />
− v2 −→ er + dv )<br />
−→ eθ<br />
R dt<br />
} {{ }<br />
Mvmt circulaire<br />
= −G M T .m L<br />
R 2 −→ er , d’où v =<br />
√<br />
G.MT<br />
Or, pour un mouvement circulaire : v = Rω = 2π.R<br />
T<br />
, donc : M T = 4π2<br />
G .R3 T 2 = 6, 0.1024 kg<br />
Solution Ex-M7.10<br />
On travaille dans le Référentiel géocentrique, supposé galiléen.<br />
Système S = {Station Spatiale Internationale}.<br />
Hypothèse : trajectoire circulaire car excentricité proche <strong>de</strong> 0.<br />
PFD : m ISS<br />
(<br />
− v2<br />
−→ er + dv )<br />
−→ eθ<br />
R ISS dt<br />
} {{ }<br />
Mvmt circulaire<br />
= −G M T .m ISS<br />
R 2 ISS<br />
R<br />
−→ er , d’où v =<br />
√ G.MT<br />
R ISS<br />
Déf : le champ gravitationnel en un point M est la force gravitationnelle que subit un point<br />
matériel placé en M divisée par sa masse m : −→ −→ F grav<br />
G(M) =<br />
m<br />
Donc, le champ gravitationnel dû à la Terre <strong>de</strong> masse M T est, à la surface <strong>de</strong> la Terre :<br />
G(R T ) = GM T<br />
R 2 T<br />
√G(R<br />
Comme G.M T = G(R T ).RT 2 , on peut écrire : v = T ).RT<br />
2<br />
R ISS<br />
Or, en i<strong>de</strong>ntifiant pour un corps <strong>de</strong> masse m quelconque le champ gravitationnel dû à la Terre avec<br />
√<br />
le champ <strong>de</strong> pesanteur, on a : G(R T ) = g 0 ≃ 9, 8 m.s −2 , et donc : v =<br />
g 0 .RT<br />
2<br />
R ISS<br />
≃ 7, 7 km.s −1<br />
Comme v = R ISS ω = R ISS . 2π pour un mouvement circulaire, on a :<br />
√<br />
T<br />
T =<br />
4π 2<br />
g 0 .RT<br />
2 .RISS 3 ≃ 1 h 32 min<br />
jpqadri@gmail.com http ://atelierprepa.over-blog.com/ 59