INTRODUCTION A LA PHYSIQUE DU SOLIDE - Iramis - CEA
INTRODUCTION A LA PHYSIQUE DU SOLIDE - Iramis - CEA
INTRODUCTION A LA PHYSIQUE DU SOLIDE - Iramis - CEA
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
1.4. LE GAZ D’ÉLECTRONS LIBRES. 13<br />
FIG. 1.14 – Sommation dans l’espace des k<br />
n = Ne<br />
L<br />
= 2kF<br />
π<br />
Les propriétés du gaz quantique dépendent de la densité électronique.<br />
1.4.2 Gaz d’électron à trois dimension<br />
La fonction d’onde de l’électron vérifie l’équation de Schrödinger :<br />
dont les solutions sont les ondes planes :<br />
△Ψ = 0<br />
Ψ(x,y,z) = 1<br />
√ Ω e ikxx e ikyy e ikzz = 1<br />
√Ω e ik.r<br />
On utilise les conditions périodiques de BVK 2 . Ces conditions se généralisent sans<br />
problème en considérant un cube de taille L × L × L de volume Ω = L 3 :<br />
Ψ(x + L,y,z) = Ψ(x,y + L,z) = Ψ(x,y,z + L) = Ψ(x,y,z)<br />
Les conditions de BVK imposent :<br />
e ikxL = e ikyL = e ikzL = 1<br />
Ce qui conduit à la discrétisation des vecteurs d’ondes k qui doivent se situer aux<br />
noeuds d’un réseau tridimensionnel régulier :<br />
k = 2π<br />
L (px, py, pz) ; (px, py, pz) ∈ ZZ 3<br />
Chaque état de vecteur d’onde donné peut contenir 2 électrons.<br />
L’énergie associée à une fonction d’onde de vecteur d’onde k est simplement :<br />
E = �2 �k� 2<br />
2m<br />
2 A deux dimension il est encore possible de se représenter visulemment la signification de ces conditions<br />
par un tore. Par contre à trois dimension cela devient difficile !