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I vari processi fluidodinamici possono essere così brevemente descritti: 1. Processo sub-critico con p 2 ≥ p 2c dove p 2c è la pressione a valle cui corrisponde l’inizio della criticità. In questa situazione, a valle della vena contratta c’è il recupero di pressione di parte dell’energia meccanica esistente nella vena contratta. Il resto dell’energia si dissipa per turbolenza trasformandosi in calore e rumore. 2. Processo critico con p 2c > p 2 ≥ p vcc dove p vcc è la pressione raggiunta nella vena contratta nelle condizioni critiche. In tale condizione esiste velocità del suono nella vena contratta e a valle di essa nascono onde di urto supersoniche. La ricompressione isoentropica di parte dell’energia diminuisce al diminuire di p 2 fino a sparire del tutto quando p 2 raggiunge il valore di p vcc . Questa fase è caratterizzata da una forte emissione acustica dovuta all’insorgere della velocità del suono e alla progressiva formazione di altri disturbi aerodinamici complessi. 3. Il processo ipercritico inizia con p 2 < p vcc . L’aspetto energetico dell’ F L perde significato perché non esiste più alcuna ricompressione isoentropica. Tutta l’energia cinetica del fluido nella vena contratta si perde in interferenze fra onde d’urto supersoniche. 5
6 CALCOLO DELLA POTENZA ACUSTICA Nella tabella di fig. 3 sono riassunte le formule di calcolo di h e Wa per i vari tipi di regimi. Per un più dettagliato esame dell’argomento si rimanda ai documenti elencati in bibliografia [1] [2] [3] [4] [5] . In fig. 4 è riportato l’andamento dell’efficienza acustica al variare di p 1 /p 2 e in funzione di differenti valori di F L . E’ interessante notare la particolare dipendenza della potenza acustica dal coefficiente di recupero F L. Prove di rumorosità valvola Limiphon 1-9111 DN 3" x 4" eseguite su vapore p 1 = 92 bar ass; T 1 = 485 °C. I rilievi di rumorosità sono stati eseguiti in camera anecoica in accordo a IEC 534-8-1 presso SIET S.p.A. - Piacenza. 2
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