Laboratoriya iÅi â 2. Skanedici tunel mikroskopu vasitÉsilÉ bÉrk ...
Laboratoriya iÅi â 2. Skanedici tunel mikroskopu vasitÉsilÉ bÉrk ...
Laboratoriya iÅi â 2. Skanedici tunel mikroskopu vasitÉsilÉ bÉrk ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
“Nanotexnologiyadan laboratoriya işləri”. Dərs vəsaiti<br />
Şəkil 2-3. Sabit cərəyan rejimi (a) və sabit hündürlük rejimi (b).<br />
Nümunə səthinin hər hansı r 0 nöqtəsində elektronların kvazikəsilməz<br />
spektr yaxınlaşmasında <strong>tunel</strong> cərəyanının ifadəsi<br />
aşağıdakı kimi təyin olunur[4]:<br />
eV<br />
( r , V) ~ ∫<br />
0 dE ( E)<br />
ρ s ( r E)<br />
D(<br />
r E)<br />
T 0 , 0 ,<br />
ρ<br />
0<br />
burada D(r 0 ,E)-çəpərin şəffaflığı; ρT (E ) -zondla əlaqəli halların<br />
sıxlığı; ρ S ( r0<br />
, E)<br />
-r 0 nöqtəsində nümunənin hallarının<br />
sıxlığı. Beləliklə, <strong>tunel</strong> cərəyanı zond və nümunə hallarının<br />
sıxlıqlarının spektri kimi təsvir olunur. Spektrdə nümunənin<br />
halı əsas rol oynayır. Aşağı temperaturlarda sadə düzbucaqlı<br />
çəpərdə Fermi səviyyəsi yaxınlığında zondun hallar sıxlığı<br />
sabit qalarsa (3) düsturundan cərəyanın ifadəsini<br />
eV<br />
I ( r , E) ~ ∫ ρ s ( r0 , E)<br />
dE<br />
0<br />
0<br />
şəklində yazmaq olar.<br />
Bu halda <strong>tunel</strong> cərəyanının gərginlikdən asılılığı nümunənin<br />
44
Change language