Potentialtheorie Keplerorbit
Potentialtheorie Keplerorbit
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F<br />
F<br />
21<br />
= −G<br />
m m<br />
1<br />
2<br />
r<br />
Bewegungsgleichung<br />
2-Teilchen-Problem n -Teilchen-Problem<br />
21<br />
= −G<br />
m m<br />
1<br />
2<br />
r − r<br />
r<br />
2<br />
2<br />
− r<br />
1<br />
3<br />
1<br />
2-Teilchen-Problem<br />
F 21<br />
F 21<br />
F 12<br />
F 12<br />
m &r&<br />
= −G<br />
m<br />
Bewegungsgleichung<br />
r − r<br />
2<br />
2<br />
m<br />
− r<br />
1<br />
3<br />
1<br />
M<br />
i<br />
i<br />
r − r<br />
n<br />
i<br />
i ∑ m j<br />
j=<br />
1 r −<br />
j≠i<br />
i<br />
1 -Teilchen-Problem<br />
(Kepler-Problem)<br />
r<br />
&r<br />
& = −G<br />
( M + m)<br />
j<br />
3<br />
m m , m = M,<br />
m = m<br />
1 >> 2 1<br />
2<br />
r2<br />
− r<br />
M&r &1<br />
= G M m<br />
r2<br />
− r<br />
r2<br />
− r<br />
m&r &2<br />
= −G<br />
M m<br />
r2<br />
− r1<br />
r = r − r<br />
2<br />
1<br />
&r<br />
& ≈ −G<br />
M<br />
j<br />
1<br />
3<br />
1<br />
1<br />
3<br />
r<br />
3<br />
r<br />
r<br />
3<br />
r<br />
1
Bewegungsgleichung: Planetensystem<br />
n-Körper-Problem als Sequenz von Keplerproblemen<br />
&r<br />
& = −G<br />
M<br />
Lösung der Bewegungsgleichung<br />
r<br />
3<br />
r<br />
... 3 Differentialgleichung 2. Ordnung<br />
≡ 6 Differentialgleichung 1. Ordnung<br />
→ 6 Integrationskonstanten<br />
• Zustandsvektor (‚state vector‘): [ r0<br />
, r&<br />
0 ] = [ x0<br />
, y0,<br />
z0,<br />
x&<br />
0,<br />
y&<br />
0,<br />
z&<br />
0 ]<br />
• Kepler-Elemente: [ a,<br />
e,<br />
i,<br />
ω , Ω,<br />
ν]<br />
a ... große Halbachse<br />
e ... num. Exzentrizität<br />
i ... Inklination<br />
ω ... Argument des<br />
Perigäums<br />
Ω ... Rektaszension d.<br />
aufsteig. Knotens<br />
ν ... wahre Anomalie<br />
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