Chap.11 熱與熱力學 - 物理學系- 東海大學
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(一)熱膨脹:<br />
<strong>Chap.11</strong> <strong>熱與熱力學</strong><br />
(1) 線膨脹係數(coefficient of linear expansion) α =<br />
(2) 面膨脹係數(coefficient of area expansion) γ =<br />
- 1 -<br />
dl<br />
( )<br />
l<br />
dT<br />
dA<br />
( )<br />
A<br />
dT<br />
dV<br />
( )<br />
(3) 體膨脹係數(coefficient of volume expansion) β = V<br />
dT<br />
:各向同性物質 γ = 2α<br />
, β = 3α<br />
1<br />
:在等壓下,理想氣體的 β =<br />
T<br />
:液體密度的變化量百分比 dρ<br />
β dT<br />
ρ =−<br />
:液體被放置在一定密閉的容器內,則溫度變化所導致的壓力變化量為<br />
dP =− Bβ dT<br />
CH11 <strong>熱與熱力學</strong><br />
(二)理想氣體運動論:<br />
(1) 理想氣體定律 PV = NkT = nRT<br />
−23<br />
式中 ○1 k = 1.38× 10 J / K為波茲曼常數(Boltzmann<br />
constant)<br />
N<br />
23<br />
○2 n = , N A = 6.02× 10 分子數目 / 莫耳 為亞佛加厥常數(Avogadro constant)<br />
N A<br />
n 為莫耳數(number of moles)<br />
○3 R = kN A = 8.314 J / mol ⋅ K 為公認的氣體常數(universal gas constant)<br />
:○1 波以耳(Boyle)定律:定溫下, PV = 定值<br />
○2 查理(Charles)-給呂薩克(Gay-Lussac)定律:定壓下,V ∝ T<br />
○3 給呂薩克(Gay-Lussac)定律:定容下, P∝ T<br />
(2) 氣體運動論:<br />
1 Nm 2<br />
○1 作用在器壁上的總壓力 P= v<br />
3 V<br />
○2 一個氣體分子的平均動能<br />
1 3<br />
2 2<br />
2<br />
K = mv =<br />
kT
<strong>東海大學</strong>物理系<br />
○3 氣體分子速率的均方根值<br />
量。<br />
(三)熱流(Heat flow)(或熱轉移(Heat transfer)):<br />
v<br />
rms<br />
3P 3kT 3RT<br />
= = = ,式中 M = Nm A 為克分子<br />
ρ m M<br />
(1) 熱流原因:來自溫度差引起。<br />
(2) 熱流方向:自高溫流向低溫。<br />
dQ dT<br />
(3) 熱流方式:(a) 熱傳導 =− kA<br />
dt dx<br />
(b) 熱對流<br />
dQ 4<br />
−<br />
(c) 熱輻射(Radiation) = eσAT 式中 σ = 5.67× 10 W / m ⋅ K<br />
dt<br />
(四)熱學單位與熱功當量:<br />
- 2 -<br />
8 2 4<br />
(1) 熱學單位:卡(calorie),仟卡(kilo-calorie)及 B.T.U<br />
(2) 熱功當量(mechanical equivalent of heat) J = 4.186 J / cal = 777.9 ft⋅ lb/ BTU . .<br />
:熱(Heat):兩不同溫度的物體間的能量轉換。<br />
(五)熱容量、比熱與莫耳熱容量:<br />
dQ<br />
(1) 熱容量 ≡<br />
dT<br />
熱容量 1 dQ<br />
(2) 比熱 c = =<br />
m m dT<br />
熱容量 1 dQ<br />
(3) 莫耳熱容量 C = =<br />
n n dT<br />
:因<br />
m<br />
n =<br />
M<br />
(物質質量)<br />
(克分子量) ,故<br />
1<br />
( ) dQ<br />
C = M = Mc,式中<br />
c 為比熱。<br />
m dT<br />
(六)熱力學第一定律:(能量守恆定律)<br />
(1) 熱力系統的作工<br />
V<br />
W = ∫ PdV<br />
(2) 數學式 Q= W +Δ U<br />
(3) 微分式 dQ = dW + dU = pdV + nCV dT<br />
3<br />
(4) 理想氣體的內能公式 U = nRT<br />
2<br />
V<br />
2<br />
1<br />
(圖 11-1)熱力學第一定律
3<br />
5<br />
(5) 理想氣體的等容及等壓莫耳熱容量 CV= R,<br />
CP = CV + R= R<br />
2<br />
2<br />
:理想氣體絕熱過程的狀態關係式 PV γ CP<br />
= 定值 , γ ≡ 。<br />
C<br />
PV 2 2 − PV 1 1<br />
:絕熱過程的作功 W = = nCV( T1−T2) 。<br />
1−<br />
γ<br />
(6) Clausius 的能量均分定理:“每一自由度都貢獻 1<br />
kT 的內能"。<br />
2<br />
(七)熱力學第二定律:(經驗法則)<br />
(1) 熱機的 Kelvin-Planck 敘述—“完美熱機( e = 1)不存在"。<br />
(2) 冷凍機的 Clausius 敘述—“完美的冷凍機( cop →∞)不存在"。<br />
:Kelvin-Planck 敘述≣Clausius 敘述。<br />
1<br />
:可逆熱機的熱效率 e = ,式中 cop 為性能係數。<br />
1+<br />
cop<br />
:汽油機的 Otto 循環。<br />
:熱機的 Carnot 循環。<br />
(3) 卡諾定理(Carnot’s theorem):<br />
(a) 在相同兩熱源間,所有卡諾熱機的熱效率相同。<br />
(b) 在相同兩熱源間,不可逆熱機的熱效率不大於可逆熱機。<br />
:若 H 的熱效率為 e<br />
H ' 的熱效率為 e′<br />
則若 e> e′<br />
Q −Q Q ′ −Q<br />
′<br />
H L H L<br />
⇒ ><br />
QH Q ′<br />
H<br />
⇒ 但因 W = W′<br />
⇒<br />
Q − Q = Q ′ − Q ′<br />
即 H L H L<br />
1 1<br />
><br />
QH Q ′<br />
H<br />
(∵ 0<br />
即 QH< Q ′<br />
H<br />
QH QL<br />
− > )<br />
⇒ 又因 Q ′ − Q = Q ′ − Q > 0<br />
故 QL <<br />
Q ′<br />
L<br />
H H L L<br />
- 3 -<br />
V<br />
CH11 <strong>熱與熱力學</strong>
<strong>東海大學</strong>物理系<br />
(圖 11-2) (圖 11-3)<br />
⇒ 組合系統( H + H′ )違反 Clausius statement<br />
⇒ 故 e 不大於 e′ ,反之 e′ 不大於 e<br />
⇒ 因此 e= e′<br />
(4) 熵(Entropy)的定義及應用。<br />
(圖 11-4)熱機流程圖 (圖 11-5)冷凍機流程圖<br />
○1 克勞修士定理(Clausius’ Theorem):<br />
○2 熵的定義公式:<br />
○3 應用:<br />
dQ<br />
dS =<br />
T<br />
∫<br />
( R)<br />
- 4 -<br />
dQ<br />
T =<br />
0