Materia Condensada - Revista Colombiana de Física
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REVISTA COLOMBIANA DE FISICA, VOL. 35, No. 2. 2003<br />
un error <strong>de</strong> ±5 μm por medio <strong>de</strong> un microscopio óptico Carl Zeiss. Estos valores se<br />
presentan en la tabla 1.<br />
TEORÍA<br />
La técnica <strong>de</strong> fotoacústica involucra procesos <strong>de</strong> relajación no radiantes y consiste en la<br />
producción <strong>de</strong> ondas mecánicas a partir <strong>de</strong>l calentamiento periódico <strong>de</strong>l material por<br />
medio <strong>de</strong> un haz <strong>de</strong> luz modulado. Consi<strong>de</strong>rando el régimen <strong>de</strong> térmicamente gruesa<br />
para el caso <strong>de</strong> la celda fotoacústica abierta, H. Vargas, M. V. Marquezini y<br />
colaboradores[6], proponen que la <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong> la señal fotoacústica V OPC con la<br />
frecuencia <strong>de</strong> modulación ? está dada por la ecuación:<br />
⎡ iωRC<br />
exp( iωt)<br />
1 ⎤<br />
VOPC = Vo<br />
⎢<br />
⎥exp(<br />
−lsσ<br />
s)<br />
(1)<br />
⎢⎣<br />
( 1+<br />
iωRC)<br />
( 1+<br />
iωτnr<br />
) σ gσ<br />
s ⎥⎦<br />
don<strong>de</strong> V o es la amplitud <strong>de</strong> la señal fotoacústica, l s el espesor <strong>de</strong> la muestra, RC la<br />
constante <strong>de</strong> tiempo <strong>de</strong> la celda fotoacústica que fue <strong>de</strong>terminada <strong>de</strong> acuerdo al<br />
procedimiento propuesto por S. O. Ferreira et al[7] para láminas <strong>de</strong> aluminio pintadas<br />
<strong>de</strong> negro, σ i=(1+i)a j es el coeficiente <strong>de</strong> difusividad compleja, con a j =(ω/2α j) ½ , siendo<br />
α j=k j/? jc j la difusividad térmica <strong>de</strong>l medio j, k j la conductividad térmica, ? j la <strong>de</strong>nsidad y<br />
c j el calor específico. El subíndice j correspon<strong>de</strong> a la membrana m, la muestra s y el gas<br />
g.<br />
La <strong>de</strong>terminación <strong>de</strong> a s y t nr se logra a partir <strong>de</strong> realizar los ajustes con la ecuación 1 a<br />
los datos experimentales, <strong>de</strong> la amplitud y la fase <strong>de</strong> la señal fotoacústica.<br />
RESULTADOS Y DISCUSIONES<br />
En la figura 1.a se presenta la amplitud <strong>de</strong> la señal fotoacústica como función <strong>de</strong> la<br />
frecuencia <strong>de</strong> modulación para muestras con diferentes fracciones molares <strong>de</strong> Zn. Estos<br />
espectros fueron ajustados con la ecuación (1), obteniéndose los valores <strong>de</strong> a s<br />
reportados en la tabla 1. También presentamos en la figura 1.b la <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong> la fase<br />
<strong>de</strong> la señal fotoacústica con la frecuencia <strong>de</strong> modulación, para diferentes muestras <strong>de</strong><br />
Cd 1-xZn xTe. De los respectivos ajustes con la ecuación (1), se obtuvieron los valores <strong>de</strong><br />
t nr presentados en la tabla 1.<br />
La comparación entre resultados obtenidos para la <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong> a s con la fracción<br />
molar <strong>de</strong> Zn <strong>de</strong>terminada en este trabajo y los valores reportados por M. E. Rodríguez et<br />
al[8], se presenta en la figura 2.a. Se encontró que los valores <strong>de</strong> a s son equiparables<br />
entre sí y que las discrepancias se pue<strong>de</strong>n atribuir a la influencia que presenta la calidad<br />
cristalina <strong>de</strong>l material en el transporte <strong>de</strong>l calor, tal como ha sido reportado por J. J.<br />
Alvarado et al[¡Error! Marcador no <strong>de</strong>finido.] para el caso <strong>de</strong> muestras <strong>de</strong> CdTe con<br />
diferentes calida<strong>de</strong>s cristalinas.<br />
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