CURVAS PARAM´ETRICAS: TEORÍA LOCAL DE CURVAS - IMERL
CURVAS PARAM´ETRICAS: TEORÍA LOCAL DE CURVAS - IMERL
CURVAS PARAM´ETRICAS: TEORÍA LOCAL DE CURVAS - IMERL
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
------ Teoría Local de Curvas - - - - - - - - - - - - - - - - - - Cálculo3 - Año 2004 - - - - - - 1<br />
<strong>CURVAS</strong> PARAMÉTRICAS: <strong>TEORÍA</strong> <strong>LOCAL</strong> <strong>DE</strong> <strong>CURVAS</strong><br />
PREFACIO<br />
Estas notas son una segunda reedición de las notas del curso de Análisis I escritas por Fernando Paganini<br />
en la década del ’90 (la primer reedición fue realizada por Heber Enrich en el año 2003).<br />
Este material completa el tema de curvas paramétricas presentado en el CD, guía del curso, en lo que<br />
respecta al curso 2004.<br />
1. Teoría Local de Curvas<br />
1.1. Introducción<br />
Marzo 2004<br />
Freddy Rabín<br />
Responsable de esta edición<br />
Se buscará definir parámetros locales (en los alrededores de un punto dado) que describan propie-<br />
dades geométricas de las curvas. Consideraremos curvas representadas a través de parametrizaciones<br />
P : I → IR 3 , de clase C 3 , regulares ( ˙<br />
P (t) = 0).<br />
Para que la estructura geométrica aparezca en forma “pura” es conveniente trabajar en curvas parametrizadas<br />
respecto a la longitud del arco (s). De este modo nos movemos “con velocidad 1” y nos<br />
independizamos de propiedades “cinemáticas” que dependen de la velocidad con que se recorren los<br />
puntos.<br />
Trabajamos entonces, en casi toda la sección, con curvas representadas por la parametrización α(s),<br />
parametrizadas respecto a la longitud de arco, es decir que cumple |α ′ (s)| ≡1.<br />
El siguiente lema será usado en toda la sección.<br />
Lema 1.1.<br />
Si β : I → IR 3 , función diferenciable tal que |β(s)| = cte para todo s ∈ I, entonces β ′ (s)⊥β(s) ∀ s ∈ I.<br />
Demostración:<br />
|β(s)| = C ⇒ β(s).β(s) =C 2 (producto escalar).
------ Teoría Local de Curvas - - - - - - - - - - - - - - - - - - Cálculo3 - Año 2004 - - - - - - 2<br />
Derivando 1 se tiene:<br />
β ′ (s).β(s)+β(s).β ′ (s) =0 ⇒ β ′ (s).β(s) =0 ⇒ β ′ (s)⊥β(s)<br />
1.2. Definiciones y justificaciones<br />
Definiciones 1.1.<br />
Sea α(s) curva parametrizada respecto a la longitud de arco.<br />
El versor t(s) =α ′ (s) se llama versor tangente a la curva en α(s).<br />
El número k(s) =|α ′′ (s)| se llama curvatura de la curva α(s).<br />
Observar que |t(s)| = |α ′ (s)| =1,(t es un versor, vector de módulo 1).<br />
L.Q.Q.D.<br />
Observar que en este caso definimos la curvatura siempre positiva a diferencia de lo hecho en el caso<br />
plano.<br />
Para motivar la denominación de “curvatura” para |α ′′ (s)| = k(s), veremos que k(s) nos da una idea<br />
de la rapidez con que la curva cambia su dirección.<br />
Para eso, sean so,s∈ I y ϕ(s) el ángulo que forman t(s) yt(so).<br />
Como |t(s)| = |t(so)| = 1, se tiene que<br />
<br />
ϕ(s)<br />
|t(s) − t(so)| =2sen<br />
2<br />
Cuando s → so, ϕ(s) → 0=ϕ(so) y|t(s) − t(so)| ≈ϕ(s) =ϕ(s) − ϕ(so). Por lo tanto,<br />
<br />
α ′′ (so) = lim<br />
s→so<br />
|t(s) − t(so)|<br />
s − so<br />
= lim<br />
s→so<br />
ϕ(s) − ϕ(so)<br />
s − so<br />
= ϕ ′ (s)<br />
O sea que k(so) =ϕ ′ (so) mide la rapidez con que cambia el ángulo de la tangente con respecto a una<br />
tangente fija.<br />
En una recta, ϕ(s) es siempre 0 y por lo tanto la curvatura es 0 para todo s. Como veremos a<br />
continuación, la recta es la única curva que cumple esto.<br />
1<br />
Los productos escalares y vectoriales se derivan siguiendo la regla de derivación de productos numéricos, “la derivada<br />
del primero por el segundo más el primero por la derivada del segundo”. En el caso del producto vectorial debe mantener<br />
el orden del producto pues no es conmutativo.
------ Teoría Local de Curvas - - - - - - - - - - - - - - - - - - Cálculo3 - Año 2004 - - - - - - 3<br />
Teorema 1.2.<br />
Sea α : I → IR 3 / |α ′ (s)| ≡1yk(s) =|α ′′ (so)|.<br />
Entonces<br />
Demostración:<br />
k(s) ≡ 0 en todo I ⇔ α(I) está contenido en una recta<br />
α ′′ (s) ≡ 0 en todo I ⇔ α ′ (s) = <br />
cte = v en todo I ⇔ α(s) =sv+ u con v, u constantes<br />
Las ecuaciones α(s) =sv+ us∈ I, definen segmentos de rectas en el espacio, por lo que el teorema<br />
queda probado.<br />
Ejemplo 1.1.<br />
L.Q.Q.D.<br />
Sea P (t) =(rcos(t), rsen(t)), parametrización de la circunferencia de centro (0, 0) y radio r. Una<br />
parametrización respecto a la longitud de arco será<br />
<br />
s<br />
<br />
s<br />
<br />
α(s) = rcos , rsen<br />
r r<br />
⇒ α ′′ (s) =− 1<br />
<br />
s<br />
<br />
s<br />
<br />
cos , sen ⇒ k(s) =<br />
r r r<br />
1<br />
r<br />
El ejemplo concuerda con lo señalado más arriba sobre la interpretación de la curvatura: cuanto mayor<br />
es el radio de la circunferencia, más lentamente se “dobla” y menor es la curvatura.<br />
Este ejemplo nos lleva a la siguiente definición.<br />
Definición 1.2.<br />
Sea α(s), una curva parametrizada respecto a la longitud del arco, k(s) = 0. El número ρ(s) = 1<br />
k(s) se<br />
llama radio de curvatura de la curva en α(s).<br />
Definición 1.3.<br />
Sea α(s), una curva parametrizada respecto a la longitud del arco, k(s) = 0. El versor n(s) = α′′ (s)<br />
k(s) se<br />
llama versor normal a la curva en α(s).<br />
Observación 1.1.<br />
Como t(s) =α ′ (s) tiene módulo constante, del lema 1.1 obtenemos que α ′ (s) ⊥ α ′′ (s) ⇒ t(s) ⊥ n(s).
------ Teoría Local de Curvas - - - - - - - - - - - - - - - - - - Cálculo3 - Año 2004 - - - - - - 4<br />
Definiciones 1.4.<br />
Sea α(s), una curva parametrizada respecto a la longitud del arco, k(s) = 0.<br />
Al plano que pasa por α(s), determinado por los vectores t, n se le llama plano osculador a la curva en<br />
α(s).<br />
Al punto Q = α(s)+ρ(s) n(s) se le llama centro de curvatura a la curva en α(s).<br />
A la circunferencia contenida en el plano osculador, de centro Q y radio ρ(s) se le llama circunferencia<br />
osculatriz a la curva en α(s).<br />
Observaciones 1.2.<br />
La curva α(s) no está, en general, contenida en un plano. El plano osculador es, sin embargo, el<br />
que “está más cerca” de la curva en un entorno de α(s). No daremos aquí una versión precisa<br />
de esta afirmación.<br />
Por otra parte, la circunferencia osculatriz es la circunferencia que mejor aproxima a la curva en<br />
una entorno de α(s), hecho que tampoco probamos.<br />
En adelante nos restringiremos a curvas con curvatura k(s) = 0. Tenemos definido aquí el versor n(s)<br />
y es natural completar con un tercer versor para tener una terna ortonormal.<br />
Definiciones 1.5.<br />
Sea α(s), una curva parametrizada respecto a la longitud del arco, k(s) = 0.<br />
El vector b(s) =t(s) ∧ n(s) se llama versor binormal a la curva en α(s).<br />
La terna { t, n, b} se llama triedro de Frenet de la curva en α(s).<br />
El plano por α(s) con vectores b, n se llama plano normal a la curva en α(s).<br />
El plano por α(s) con vectores t, b se llama plano rectificante a la curva en α(s).<br />
Completamos las definiciones con un último parámetro escalar, la torsión, para ello veamos antes la<br />
siguiente propiedad.<br />
Proposición 1.3.<br />
Sea α(s), una curva parametrizada respecto a la longitud del arco, k(s) = 0.<br />
Entonces, el vector b ′ (s) es colineal con n(s).
------ Teoría Local de Curvas - - - - - - - - - - - - - - - - - - Cálculo3 - Año 2004 - - - - - - 5<br />
Demostración:<br />
Como |b(s)| = 1, constante, del 1.1 tenemos que b ′ (s)⊥b(s) (i).<br />
Por otra parte, derivando la expresión b = t ∧ n, tenemos:<br />
de donde b ′ ⊥t (ii).<br />
b ′ = t ′ ∧ n + t ∧ n ′ = kn∧ n + t ∧ n ′ = t ∧ n ′<br />
Combinando (i) y(ii), se tiene que b ′ es colineal con n, la tesis.<br />
Definición 1.6.<br />
Al escalar τ(s) tal que b ′ (s) =−τ(s) n(s) le llamaremos torsión de la curva en α(s) 2 .<br />
L.Q.Q.D.<br />
Observar que la variación de b con s corresponde a la variación del plano osculador (perpendicular a b),<br />
por lo tanto τ(s) mide con que rapidez la curva “se sale” de un plano. Para reforzar esta interpretación,<br />
tenemos el siguiente teorema.<br />
Teorema 1.4.<br />
Sea α(s), una curva parametrizada respecto a la longitud del arco, k(s) = 0.<br />
Entonces,<br />
Demostración (⇒):<br />
τ(s) ≡ 0 en todo I ⇔ α(I) está contenido en un plano<br />
τ(s) ≡ 0 en todo I ⇒ b ′ (s) ≡ 0 en todo I ⇒ b(s) =bo (constante) en todo I<br />
Así (α(s).bo) ′ = α ′ (s).bo = t.bo =0.<br />
Entonces α(s).bo = C (constante) y por lo tanto<br />
(α(s) − α(so)) .bo =0 ∀ s ∈ I<br />
probándose que α(s) pertenece al plano perpendicular a bo por α(so) para todo s ∈ I.<br />
2 Algunos autores definen τ con el signo opuesto.
------ Teoría Local de Curvas - - - - - - - - - - - - - - - - - - Cálculo3 - Año 2004 - - - - - - 6<br />
Demostración (⇐):<br />
Si α(s) pertenece a un plano π para todo s y u un versor perpendicular a π, entonces α(s) − α(so)⊥u<br />
para todo s osea(α(s) − α(so)) .u =0 ∀ s ∈ I.<br />
Derivando, tenemos t(s).u =0.<br />
Derivando nuevamente queda k(s) n(s).u =0 ∀ s ∈ I.<br />
Si juntamos las últimas dos conclusiones se tiene t(s) ⊥ u y n(s) ⊥ u ∀ s ∈ I, por lo tanto b(s) es<br />
colineal con u ∀ s ∈ I y b(s) =±u ∀ s ∈ I.<br />
Como b(s) es continua, b(s) es constante y por lo tanto b ′ (s) ≡ 0, lo que significa que τ(s) ≡ 0, lo que<br />
se quería probar.<br />
Observación 1.3.<br />
L.Q.Q.D.<br />
La torsión, a diferencia de la curvatura, es una magnitud con signo. Existe una interpretación de ese<br />
signo en términos de la orientación en el espacio que define la curva, tema en el que no entramos.<br />
Observación 1.4.<br />
El triedro de Frenet {t, n, b}, la curvatura y la torsión no dependen del sistemas de coordenadas, su<br />
definición se hizo independiente de cualquier referencial, tampoco lo hacen del origen que se tomen<br />
para las longitudes de arco ni de la parametrización, dicho con otras palabras son intrínsecos a la curva.<br />
1.3. Fórmulas de Frenet<br />
Las siguientes fórmulas nos dan las derivadas de los versores del triedro de Frenet:<br />
⎧<br />
⎪⎨ t<br />
⎪⎩<br />
′ = kn<br />
n ′ = −kt+ τb<br />
b ′ = −τ n<br />
o también (notación):<br />
Demostración:<br />
La primera es la definición de n (t ′ = α ′′ ).<br />
⎛<br />
t<br />
⎜<br />
⎝<br />
′<br />
n ′<br />
b ′<br />
⎞ ⎛<br />
0<br />
⎟ ⎜<br />
⎠ = ⎝ −k<br />
k<br />
0<br />
⎞ ⎛ ⎞<br />
0 t<br />
⎟ ⎜ ⎟<br />
τ ⎠ ⎝ n ⎠<br />
0 −τ 0 b
------ Teoría Local de Curvas - - - - - - - - - - - - - - - - - - Cálculo3 - Año 2004 - - - - - - 7<br />
La última es la definición de τ.<br />
La segunda se obtiene derivando la expresión n = b ∧ t :<br />
n ′ = b ′ ∧ t + b ∧ t ′ = −τ (n ∧ t)+k (b ∧ n) =τb− kt<br />
1.4. Fórmulas explícitas para determinar el triedro de Frenet, curvatura y torsión 3<br />
Caso en que la curva está parametrizada respecto de la longitud de arco<br />
t(s) =α ′ (s) , n(s) = α′′ (s)<br />
|α ′′ (s)|<br />
Caso general, parametrización cualquiera<br />
, b(s) =t(s) ∧ n(s) = α′ (s) ∧ α ′′ (s)<br />
|α ′ (s) ∧ α ′′ (s)|<br />
k(s) =|α ′′ (s)| , τ(s) = (α′ (s),α ′′ (s),α ′′′ (s))<br />
k(s) 2<br />
Para una curva P (t), cualquiera, un camino para hallar t, b, n, k y τ, sería reparametrizar respecto a la<br />
longitud del arco y luego aplicar las fórmulas anteriores. Es más cómodo, sin embargo, tener fórmulas<br />
explícitas, que presentamos a continuación.<br />
Ejemplo 1.2.<br />
t = ˙ P<br />
| ˙ P |<br />
, b = ˙<br />
P ∧ ¨ P<br />
| ˙<br />
P ∧ ¨ P |<br />
k =<br />
| P˙ ∧ ¨ P |<br />
| ˙ P | 3<br />
, n = b ∧ t =<br />
, τ =<br />
<br />
P˙ ∧ P¨<br />
∧ ˙ P<br />
|( ˙ P ∧ ¨ P ) ∧ ˙ P |<br />
( P, ˙ ¨ P, ...<br />
P )<br />
| ˙ P ∧ ¨ P | 2<br />
Consideremos la parametrización de la hélice<br />
<br />
s<br />
<br />
s<br />
<br />
α(s) = a cos , a sen ,b<br />
c c<br />
s<br />
<br />
con c =<br />
c<br />
a2 + b2 , a > 0yb>0<br />
Verifique que se trata de una parametrización respecto de la longitud de arco.<br />
Calculemos los elementos de l triedro de Frenet, la curvatura y la torsión.<br />
t(s) =α ′ <br />
(s) = − a<br />
c sen<br />
<br />
s<br />
<br />
,<br />
c<br />
a<br />
c cos<br />
<br />
s<br />
<br />
,<br />
c<br />
b<br />
<br />
c<br />
α ′′ (s) =− a<br />
c2 <br />
s<br />
<br />
s<br />
<br />
cos , sen , 0 ⇒ k(s) =<br />
c c<br />
a<br />
=<br />
c2 <br />
s<br />
<br />
s<br />
<br />
n(s) =− cos , sen , 0<br />
c c<br />
3 ( u,v,w)=(u ∧ v).w es el producto mixto.<br />
a<br />
a 2 + b 2
------ Teoría Local de Curvas - - - - - - - - - - - - - - - - - - Cálculo3 - Año 2004 - - - - - - 8<br />
Observar que el versor normal es horizontal.<br />
<br />
<br />
i<br />
<br />
b(s) =t(s) ∧ n(s) = −<br />
<br />
<br />
j k<br />
a<br />
c sen <br />
s<br />
c<br />
a − c cos −cos<br />
<br />
s<br />
c<br />
b<br />
c<br />
<br />
s<br />
c<br />
<br />
s −sen c 0<br />
b ′ (s) =<br />
<br />
b<br />
cos<br />
c2 <br />
s<br />
<br />
c<br />
, b<br />
sen<br />
c2 <br />
s<br />
<br />
, 0<br />
c<br />
Verificar este resultado con la fórmula explícita.<br />
= − b<br />
c<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
=<br />
<br />
<br />
b<br />
c sen<br />
<br />
s<br />
<br />
, −<br />
c<br />
b<br />
c cos<br />
b<br />
n(s) ⇒ τ(s) = =<br />
2 c2 <br />
s<br />
<br />
,<br />
c<br />
a<br />
<br />
c<br />
b<br />
a 2 + b 2<br />
Observar que en el caso de la hélice, la curvatura y la torsión son constantes (iguales en todos los<br />
puntos).<br />
Ejemplo 1.3.<br />
Curvatura de una curva plana dada por una función y = f(x) x ∈ I.<br />
Parametrizamos la curva de la siguiente forma P (x) =(x, f(x)) x ∈ I.<br />
Las derivadas de la curva serán<br />
Por lo tanto | ˙<br />
P ∧ ¨ P | = |f ′′ (x)| y<br />
P ′ (x) =(1,f ′ (x)) , P ′′ =(0,f ′′ (x))<br />
|f<br />
k(x) =<br />
′′ (x)|<br />
<br />
1+(f ′ (x)) 2<br />
1.5. Teorema fundamental de la teoría local de curvas<br />
Teorema 1.5 (Teorema fundamental de la teoría local de curvas).<br />
Dadas funciones k(s) > 0yτ(s) con s ∈ I, con condiciones de regularidad que no explicitaremos aquí,<br />
existe una curva regular α : I → IR 3 tal que s es la longitud de arco, k(s) es su curvatura y τ(s) su<br />
torsión. Además, α es única a menos de un movimiento rígido.<br />
Demostración: Se omite.<br />
Corolario 1.6.<br />
Las circunferencias (o parte de ellas) son las únicas curvas que poseen curvatura constante y<br />
torsión idénticamente nula.<br />
Si una curva posee curvatura y torsión constantes, entonces la curva está incluida en una hélice.<br />
3