estudio teórico y experimental de las radioemisiones producidas por ...

REVISTA COLOMBIANA DE FÍSICA, VOL. 34, No. 2, 2002
diferente intensidad. En la manifestación de los sobresaltos radioeléctricos de corta duración
se observa una periodicidad determinada (1) .
En un conductor de cualquier forma, se establece que la magnitud del campo
magnético B en un punto del conductor generado por una corriente I está dada por:
µ Ixr
=
∏ ∫ dl
4 r
B 2
Donde B= Densidad de flujo, µ = Permeabilidad del medio, I = Corriente en el
conductor producida por inducción, r = Vector unitario que indica la dirección de la
corriente en el conductor, r = Distancia entre la fuente emisora y el detector y
dl= Elemento infinitesimal de longitud del conductor.
Una antena receptora se define como la estructura asociada con la región de transición
entre una onda libre y una onda guiada en el espacio (2) .
Debido a que las señales de radio desde Júpiter son muy débiles, ellas producen
pequeñísimas diferencias de potencial en los terminales de la antena del radiorreceptor,
y más cuando en este caso el radiorreceptor debe operar sobre un rango corto de
frecuencias de onda centrada en 20.1 Mhz, que es el rango de frecuencia de las señales
emitidas por Júpiter, luego la ganancia absoluta G y el valor máximo del área efectiva
A ef de la antena receptora bajo condiciones óptimas de ubicación respecto al frente
de onda incidente (2) , están relacionados por la expresión:
Y el campo eléctrico de radiación de la misma está dado por:
dE =
j * E * dx * dy
λ * r
0 *
e
2*
∏ * j*
r
−
λ
Siendo λ la longitud de onda de la radiación, dxdy denotan el área del elemento
receptor (Antena) y r es la distancia entre el emisor de la radiación y el receptor (1) .
Otro parámetro muy importante al trabajar con la antena receptora es la directividad D
que puede definirse como la razón de la máxima intensidad de radiación a la
intensidad de radiación promedio así:
D = Intensidad Máxima de radiación / Intensidad de radiación Promedio
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