Resonancia de Euler Bernoulli en un espaciotiempo con simetría ...
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<strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas polares cilíndricas es la matriz <strong>de</strong> rotación. Consi<strong>de</strong>remos que la rotación sea<br />
la rotación pasiva [16]. Se <strong>de</strong>fine la rotación pasiva como <strong>un</strong>a <strong>en</strong> la cual el vector se manti<strong>en</strong>e<br />
<strong>con</strong>stante pero los ejes rotan <strong>en</strong> s<strong>en</strong>tido <strong>con</strong>trario a las agujas <strong>de</strong>l reloj [16]. La rotación <strong>de</strong> los<br />
ejes <strong>de</strong>fine la <strong>con</strong>exión <strong>de</strong> geometría, y éste <strong>con</strong>stituye <strong>un</strong>o <strong>de</strong> los ejemplos más s<strong>en</strong>cillos <strong>de</strong>l<br />
significado <strong>de</strong> la <strong>con</strong>exión. El g<strong>en</strong>erador <strong>de</strong> rotación [16] se <strong>de</strong>fine como:<br />
= <br />
()<br />
<br />
0 - 0<br />
(a = 0) = 0 0 (176)<br />
cos s<strong>en</strong> 0<br />
0 0 0<br />
( ) = - s<strong>en</strong> cos 0 , (177)<br />
0 0 1<br />
y así se <strong>de</strong>fine mediante la matriz <strong>de</strong> la tétrada, que es la matriz <strong>de</strong> rotación. Los g<strong>en</strong>eradores<br />
<strong>de</strong> rotación cumpl<strong>en</strong> <strong>con</strong> las ecuaciones cíclicas [16]:<br />
, = , (178)<br />
et cyclicum.<br />
Éstas son también las ecuaciones <strong>de</strong> los operadores <strong>de</strong>l mom<strong>en</strong>to angular <strong>en</strong> mecánica<br />
cuántica <strong>con</strong>templando <strong>un</strong> factor ћ, la <strong>con</strong>stante reducida <strong>de</strong> Planck:<br />
, = ћ , (179)<br />
et cyclicum.<br />
De manera que los mom<strong>en</strong>tos angulares <strong>de</strong> la mecánica cuántica se <strong>de</strong>fin<strong>en</strong> mediante<br />
geometría <strong>de</strong> Cartan, Q.E.D. Específicam<strong>en</strong>te se <strong>de</strong>fin<strong>en</strong> mediante tétradas tales como:<br />
() ()<br />
0 cos s<strong>en</strong> 0<br />
() ()<br />
μ = 0 = - s<strong>en</strong> cos 0 . (180)<br />
0 0 1 0 0 1<br />
La rotación <strong>con</strong>serva el campo vectorial [16], y <strong>en</strong> la geometría <strong>de</strong> Cartan la <strong>con</strong>servación <strong>de</strong>l<br />
campo vectorial es el postulado <strong>de</strong> la tétrada [1-10,12]: