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Estudio de las propiedades estructurales, superconductoras y ...

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CAPÍTULO 1. Introducción<br />

<br />

<br />

6.9<br />

<br />

7.0<br />

<br />

1.1. Estructura cristalina<br />

<br />

YBa Cu 2<br />

<br />

<br />

3<br />

11.71<br />

11.70<br />

O x<br />

Cava et al. Physica C <br />

<br />

YBa<br />

2<br />

<br />

Cu<br />

<br />

3<br />

O<br />

x<br />

<br />

156(1988) 523<br />

90<br />

80<br />

70<br />

Cava et al. Physica C 156(1988) 523<br />

11.69<br />

60<br />

c (A)<br />

11.68<br />

T (K) C<br />

50<br />

40<br />

11.67<br />

30<br />

20<br />

11.66<br />

10<br />

6.4 6.5 6.6<br />

<br />

6.0<br />

O (x)<br />

<br />

6.7 6.8<br />

<br />

0<br />

6.1 6.2 6.3 6.4 6.5 6.6 6.7 6.8 6.9 7.0<br />

O (x)<br />

(a)<br />

(b)<br />

Figura 1.2: Efecto <strong>de</strong> la concentración <strong>de</strong> oxígeno (x) <strong>de</strong>l compuesto YBa 2 Cu 3 O x en<br />

el parámetro <strong>de</strong> red c (a) y en la temperatura crítica (b). La curva (b) presenta dos<br />

plateaus asociados a estructuras estables, <strong>de</strong>bido a un or<strong>de</strong>namiento <strong>de</strong> la estructura.<br />

La remoción <strong>de</strong> oxígeno causa también un cambio abrupto en la transferencia<br />

<strong>de</strong> portadores entre <strong>las</strong> ca<strong>de</strong>nas CuO en el plano basal a los planos superconductores<br />

CuO 2 . Esa redistribución interna <strong>de</strong> carga se ve reflejada en el aumento <strong>de</strong> la longitud<br />

<strong>de</strong> ligadura entre el cobre <strong>de</strong>l plano superconductor y el oxígeno apical (figura 1.2 -<br />

a). A<strong>de</strong>más disminuye la temperatura crítica <strong>de</strong>bido a que cambia la concentración<br />

<strong>de</strong> huecos superconductores en el plano Cu(2) (figura 1.2 - b).<br />

La temperatura crítica (T c ) <strong>de</strong> la transición superconductora <strong>de</strong>l sistema YBCO aumenta<br />

con la concentración <strong>de</strong> oxígeno hasta un valor (y¥ óptimo 6¢92). Por encima<br />

<strong>de</strong> esta composición T c <strong>de</strong>crece con el aumento <strong>de</strong> oxígeno. Si se correlaciona la<br />

contracción <strong>de</strong>l eje c con T c , se esperaría un mínimo <strong>de</strong>l eje c para la concentración<br />

óptima <strong>de</strong> oxígeno. Pero tan solo se observa un cambio <strong>de</strong> pendiente en dicha<br />

concentración. Sin embargo se observa una transición <strong>de</strong> fase martensítica en dicha<br />

composición [11] en experimentos <strong>de</strong> espectroscopía Raman y EXAFS (Exten<strong>de</strong>d<br />

X-ray Absorption Fine Structure, estructura fina <strong>de</strong> absorción <strong>de</strong> rayos X extendida).<br />

La transición estructural <strong>de</strong> la región óptimamente dopada a sobredopada se asocia<br />

con un aumento discontinuo <strong>de</strong>l ángulo entre los Cu(2) situados en el plano con los<br />

oxígenos ubicados en el mismo. El aumento en el ángulo permite relajar tensiones<br />

inducidas en el material, generando una transición <strong>de</strong> fase. El aumento en el ángulo<br />

3

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