Estudio de las propiedades estructurales, superconductoras y ...

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CAPÍTULO 3. Resultados y Análisis
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3.4. Superconductividad
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ZFC. Este aumento se debe a una penetración de las líneas de campo en la muestra,
en forma de vórtices.
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(a)
(b)
Figura 3.9: 4πχ en función de la temperatura T (a) y la temperatura reducida
TßT c para una muestra de Y 0¦ 7Pr 0¦ 3 con 40% Pr. Se grafica las curvas correspondientes
a la muestra con diferente composición en oxígeno: OP y 7 y UN y 6à8.
Se observa también la expulsión total de flujo para ZFC y la expulsión parcial para FC
(ver texto).
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Para la muestra graficada en la figura 3.8 se midió la masa y el factor demagnetizante
D según se detalla en el capítulo 2.3.3 en la página 23. Con estos valores
se calculó la magnetización M y la susceptibilidad χ. En la figura 3.9 se graficaron
en función de la temperatura T (fig. 3.9 - a) y la temperatura reducida TßT tÝ
c
(fig. 3.9 - b). Las curvas correspondientes a enfríar sin campo ZFC muestran el efecto
Meissner con una expulsión total del flujo 4πχÝ 1). En cambio cuando se enfría
con campo FC la expulsión de flujo no es total. La fracción Meissner η en este caso es
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0à8. En las figuras se grafican la misma muestra con distintos tratamientos térmicos
realizados para variar la concentración de oxígeno y: OP y 7 y UN y 6à8. Se observa
el cambio de la temperatura crítica definida como la temperatura donde comienza
la transición. No se ve un cambio en la expulsión de flujo correspondientes a ZFC,
ni FC. En la figura 3.9 (b) se grafica 4πχ en función de la temperatura reducida. La
fracción Meissner se calculó como ηÝ
FCätÝ à2æßχ
ZFCätÝ
la temperatura
reducida igual a 0à2. La curvas correspondientes a una menor concentración de
à2æ
40
χ
a