Estudio de las propiedades estructurales, superconductoras y ...
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CAPÍTULO 4. Discusión<br />
4.3. Or<strong>de</strong>n magnético <strong>de</strong> Pr<br />
4.3 Or<strong>de</strong>n magnético <strong>de</strong> Pr<br />
La temperatura <strong>de</strong> or<strong>de</strong>n antiferromagético evoluciona monótonamente con el<br />
incremento <strong>de</strong> la concentración <strong>de</strong> oxígeno, inclusive en la zona sobredopada. La<br />
temperatura <strong>de</strong> Néel se obtuvo <strong>de</strong> la <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong> la magnetización y el calor<br />
específico. De ambos datos se ve que la transición es más angosta para <strong>las</strong> muestras<br />
sobredopadas que <strong>las</strong> óptimamente dopadas, a pesar <strong>de</strong> poseer estas primeras un<br />
mayor <strong>de</strong>sor<strong>de</strong>n, según se ve <strong>de</strong> los datos <strong>estructurales</strong>. A menor temperatura (13 K)<br />
se encontró una anomalía en ambas mediciones experimentales, asociada con una<br />
transición <strong>de</strong> primer or<strong>de</strong>n en la literatura (ref. [30]).<br />
Por <strong>de</strong>bajo <strong>de</strong> la transición magnética, la magnetización se incrementa con la<br />
disminución <strong>de</strong> temperatura, lo cual pue<strong>de</strong> <strong>de</strong>berse a que que<strong>de</strong>n en el sistema grados<br />
<strong>de</strong> libertad magnéticos.<br />
Es interesante notar que en la región don<strong>de</strong> suce<strong>de</strong> la transición magnética <strong>de</strong> la<br />
red <strong>de</strong> Pr en PBCO, la <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia funcional <strong>de</strong> la <strong>de</strong>rivada <strong>de</strong> la magnetización con<br />
la temperatura y la relación <strong>de</strong>l calor específico con la temperatura son iguales salvo<br />
un factor <strong>de</strong> escala, para ambos compuestos OP y OV.<br />
El término cúbico <strong>de</strong> la <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong>l calor específico con la temperatura por<br />
<strong>de</strong>bajo <strong>de</strong> la temperatura <strong>de</strong> Nèel en policristales <strong>de</strong> PBCO (ver figura 3.26 en pg. 61)<br />
pue<strong>de</strong> <strong>de</strong>berse a una contribución <strong>de</strong> magnones. Para sistemas isótropicos, la relación<br />
<strong>de</strong> dispersión <strong>de</strong> magnones antiferromagnéticos es lineal para k pequeños, ka #4# 1<br />
don<strong>de</strong> a es el parámetro <strong>de</strong> red, y k el vector <strong>de</strong> onda. El calor específico por mol<br />
para T #4# T N , se escribe como:<br />
4 T<br />
C magnon .<br />
15 π5 R,<br />
3 -<br />
Θ N<br />
don<strong>de</strong> k B Θ N es la energía <strong>de</strong> corte <strong>de</strong>l espectro <strong>de</strong> magnones. En base a esta fórmula<br />
y los resultados experimentales se obtuvo un valor <strong>de</strong> Θ N ! 4 5 T N . Esta temperatura<br />
<strong>de</strong> corte <strong>de</strong>l espectro <strong>de</strong> magnones es muy superior a T N a pesar <strong>de</strong> encontrarse con<br />
buena aproximación una ley T 3 . Esto podría <strong>de</strong>berse a que el sistema magnético no<br />
sea isotrópico o que el rango <strong>de</strong> temperaturas analizado es muy cercano a T N .<br />
4.4 Superconductividad<br />
Las muestras monocristalinas poseen igual <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong> la temperatura crítica<br />
con la concentración <strong>de</strong> Pr (ver figura 3.12a en pg. 43), salvo unos casos anómalos<br />
correspondientes a <strong>las</strong> muestra con composición en Pr relativa al Y <strong>de</strong> 0 588 <strong>de</strong>l<br />
grupo Y 03 5Pr 03 5BCO, la cual presenta una temperatura crítica elevada.<br />
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