Algunas reflexiones acerca del papel de la IngenierÃa en las ...
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5. Una g<strong>en</strong>ealogía.<br />
Para ir terminando volvamos a nuestra vieja conocida, <strong>la</strong> máquina <strong>de</strong> vapor. Los<br />
estudios sobre <strong>la</strong> fuerza motriz <strong><strong>de</strong>l</strong> vapor condujeron pronto a otros <strong>acerca</strong> <strong><strong>de</strong>l</strong> calor, su<br />
naturaleza y su transmisión. La obra capital <strong>de</strong> Jean Baptiste Fourier (1768-1830), <strong>la</strong><br />
Théorie Analytique <strong>de</strong> <strong>la</strong> Chaleur, ganadora <strong><strong>de</strong>l</strong> premio <strong>de</strong> <strong>la</strong> Aca<strong>de</strong>mia Francesa <strong>en</strong><br />
1822, es el orig<strong>en</strong> <strong>de</strong> numerosas investigaciones posteriores, tanto puras como<br />
aplicadas. La ecuación <strong>de</strong> <strong>la</strong> transmisión <strong><strong>de</strong>l</strong> calor <strong>en</strong> un cuerpo finito ais<strong>la</strong>do, <strong>en</strong> su<br />
forma lineal más simple, vi<strong>en</strong>e expresada como sigue, don<strong>de</strong> u es <strong>la</strong> temperatura y k un<br />
coefici<strong>en</strong>te <strong>de</strong> transmisividad a<strong>de</strong>cuado:<br />
∂u(<br />
x,<br />
t)<br />
2<br />
= k∇<br />
u<br />
∂t<br />
En los casos más simples <strong>la</strong> solución <strong>de</strong> esta ecuación pue<strong>de</strong> hal<strong>la</strong>rse por el método <strong>de</strong><br />
separación <strong>de</strong> variables, y restringiéndonos al caso <strong>de</strong> dim<strong>en</strong>sión espacial 1, t<strong>en</strong>i<strong>en</strong>do <strong>en</strong><br />
cu<strong>en</strong>ta <strong>la</strong>s condiciones suplem<strong>en</strong>tarias <strong>de</strong> contorno que indican el ais<strong>la</strong>mi<strong>en</strong>to, más una<br />
distribución inicial <strong>de</strong> calor G (x)<br />
, se obti<strong>en</strong>e formalm<strong>en</strong>te como un <strong>de</strong>sarrollo <strong>en</strong> serie<br />
<strong>de</strong> Fourier:<br />
u ( x,<br />
t)<br />
∑ +∞ = Cn<br />
f<br />
n<br />
( t)<br />
e<br />
−∞<br />
inx<br />
don<strong>de</strong> los coefici<strong>en</strong>tes C<br />
n<br />
vi<strong>en</strong><strong>en</strong> dados por ciertas integrales <strong>de</strong> <strong>la</strong> distribución inicial<br />
<strong>de</strong> calor. Es conocido <strong>de</strong> los cursos elem<strong>en</strong>tales que es<strong>en</strong>cialm<strong>en</strong>te esas integrales se<br />
reduc<strong>en</strong> a <strong>la</strong>s <strong><strong>de</strong>l</strong> tipo<br />
I n<br />
2π<br />
=<br />
∫<br />
0<br />
G( x) cos nxdx<br />
así que <strong>la</strong> <strong>de</strong>terminación <strong>de</strong> <strong>la</strong> solución <strong>de</strong>p<strong>en</strong><strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> exist<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> <strong>la</strong> integral don<strong>de</strong><br />
intervi<strong>en</strong>e <strong>la</strong> función G (x)<br />
. Si ésta no ti<strong>en</strong>e un comportami<strong>en</strong>to a<strong>de</strong>cuado, <strong>la</strong> integral<br />
pue<strong>de</strong> no existir y <strong>en</strong>tonces <strong>la</strong>s Matemáticas no prove<strong>en</strong> una solución al problema <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
transmisión <strong><strong>de</strong>l</strong> calor. Más todavía, incluso existi<strong>en</strong>do los coefici<strong>en</strong>tes, podría ocurrir<br />
que el <strong>de</strong>sarrollo formal anterior no fuera converg<strong>en</strong>te, lo cual daría soluciones sin<br />
s<strong>en</strong>tido físico razonable.<br />
Veamos una tab<strong>la</strong> con <strong>la</strong>s c<strong>la</strong>ras analogías <strong>en</strong>tre el álgebra vectorial y los <strong>de</strong>sarrollos <strong>de</strong><br />
Fourier:<br />
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