CAP 25 - fices
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<strong>25</strong>.2 I Resistividad<br />
947<br />
las secciones transversales del circuito. Haremos uso de esta observación cuando<br />
analicemos circuitos electricos mas adelante en este capitulo.<br />
En muchos circuitos simples, como los de las linternas de mano o los taladros<br />
eléctricos inalámbricos, el sentido de la corriente siempre es el mismo, y a esto se<br />
le llama corriente continua. Pero los aparatos electrodomésticos como tostadoras,<br />
refrigeradores y televisores utilizan corriente alterna, en la cual el sentido de la<br />
corriente cambia conSlantemente. En este capítulo consideraremos sólo la corriente<br />
continua. La corriente alterna tiene muchas caracterislicas especiales que<br />
ameritan un estudio pormenorizado, y la cual examinaremos en el capítulo 31.<br />
Ejemplo<br />
151 Densidad de corriente y velocidad de deriva en un alambre<br />
/<br />
Un alambre de cobre de calibre 18 (el tamaño que se utiliza normal·<br />
mente en los cables de lámpara) tiene un diámetro nominal de 1.02<br />
mm. Este alambre transporta una.corriente constante de 1.67 A hacia<br />
una lámpara de 200 watt. La densidad de electrones libres es de<br />
8.5 x 10 21 electrones por metro cubico. Proporcione la magnitud<br />
de a) la densidad de corriente y b) la velocidad de deriva.<br />
llil!!millI<br />
IDENTIFICAR Y PLANTEAR: Se tiene la corriente y las dimensiones<br />
del alambre; de este modo, la magniTUd J de la densidad de corriente<br />
se halla por medio de la ecuación (<strong>25</strong>.3). Esta misma<br />
ecuación pcnnite encontrar la rapidez de deriva Ud a partir de J Yla<br />
conccnlrnción de electrones.<br />
EJECUTAR: El área de sección transversal es<br />
..d 2 1T( 1.02 X IO- l m)l } 2<br />
A ~ - = = 8.11 x 10- ID<br />
4 4<br />
La magnirud de la densidad de corriente es<br />
1 1.67 A<br />
}=-= = 2.04 x 10 6 A1m 2<br />
A 8.17 X 10- 7 mI<br />
b) Despejando la magnirud de la velocidad de deriva Vd de la ecuación<br />
(<strong>25</strong>.3) se obtiene<br />
} 2.04 x 1(1i Alm<br />
" ----<br />
2<br />
d - nlql - (8.5 x 1000m-l)1 1.60 x 1O- cl<br />
19<br />
= l.S x IO-~ mis - 0.15 mm1s<br />
EVALUAR: A esta rapidez un electrón tardaria 6700 s (alrededor de<br />
I h SO min) en recorrer la longirud de un alambre de 1 m de largo.<br />
La rapidez del movimienlO alealorio de los electrones es del orden<br />
de 10 6 mis. De modo que en esle ejemplo la rapidez de deri\""3 es<br />
aproximadarnenle 10 10 veces más lenta que la rapidez del movi·<br />
miento aleatorio. i Imagine a los electrones rebotando frenélicamente<br />
por todas partes, con una deriva sumamente lenta y morosa!<br />
•<br />
Suponga que e! alambre del ejemplo <strong>25</strong>.1 se sustituye por un alambre de cobre de calibre<br />
12, cuyo diámetro es dos veces mayor que e! de! alambre de calibre 18. Si la corriente<br />
sigue siendo la misma, ¿cuál es la nueva magnirud de la velocidad de deriva?<br />
<strong>25</strong>.2 I Resistividad<br />
La densidad de corriente] de un conductor depende del campo eléclrico E y de<br />
las propiedades del material. En gcneral, esta dependencia puede ser muy compleja.<br />
Pe~ en el caso de ciertos materiales, en ~special metales, a una temperatura<br />
dada, J es casi directamenle proporcional a E, y la relación de las magnitudes E<br />
y J es constante. Esta relación, llamada ley de Ohm, fue descubierta en 1826 por<br />
el fisico alemán Georg Simon Olun (1787-1854). En realidad, la palabra "ley" debe<br />
pone~ entre comillas, porque la ley de Ohm, al igual que la ecuación del gas<br />
ideal y la ley de Hooke, es un modelo idealizado que describe bastante bien el<br />
comportamiento de ciertos materiales pero no es una descripción general de toda<br />
la malería. En la exposición que sigue supondremos que la ley de Olun es válida,<br />
no obstante que existen muchas situaciones en las que no lo es. La situación es<br />
comparable a nuestra representación del comportamiento de las fuerzas de fric·<br />
ción estática y cinética; tratamos estas fuerzas de fricci6n como directamente proporcionales<br />
a la fuerza normal, no obstante que sabiamos que se trataba, en el<br />
mejor de los casos, de una descripción aproximada.