La théorie de Maxwell et les oscillations hertziennes - Université ...
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P«OPAGATtONL)!).ONGD'tJNF)L.<br />
couche cuivre <strong>et</strong> le ré.onateur <strong>de</strong> cuivre d'une couche <strong>de</strong> fer.<br />
Dès que epa.~ur <strong>de</strong> c<strong>et</strong>te couche atteint un centième <strong>de</strong> millimètre,<br />
le résonateur <strong>de</strong> fer se comporte comme s'il était en<br />
cuivre <strong>et</strong> le résonateur <strong>de</strong> cuivre comme s'il était en fer.<br />
Cela montre que te.courant. restent confinés dans une couche<br />
dont l'épaisseur est <strong>de</strong> l'ordre du centième <strong>de</strong> miHimëtre. C<strong>et</strong> eff<strong>et</strong><br />
est conforme à la fois l'ancienne <strong>théorie</strong> <strong>et</strong> à c<strong>et</strong>te <strong>de</strong> <strong>Maxwell</strong>.<br />
Mais la théor.e <strong>de</strong> <strong>Maxwell</strong> perm<strong>et</strong> <strong>de</strong> prévoir une autre<br />
particularité qui, malheureusement, ne se prête guère à une<br />
vérification e.pér.mentate directe. Les courants alternatifs qui<br />
~en~ur: produisent <strong>de</strong>s forces d'induction dans l'air<br />
qui entoure ce fil.<br />
M~ces forces d'induction doivent donner naissance<br />
dans l'air tu.-meme à <strong>de</strong>s courants <strong>de</strong> déplacement.<br />
On aura.t donc, avec <strong>les</strong> courants continu., <strong>de</strong>s courant, <strong>de</strong><br />
conduction dans toute la masse du conducteur <strong>et</strong> rien dans l'air<br />
environnant; on aura.t au contraire, avec <strong>les</strong> courant, alternatifs<br />
<strong>de</strong> haute fréquence, <strong>de</strong>s courants <strong>de</strong> conduction dans la partie<br />
superficielle du conducteur, rien dans la partie centrale, <strong>et</strong> <strong>de</strong>s<br />
courants <strong>de</strong> déplacement dans l'air.<br />
cat~?' propagation <strong>et</strong> diffusion. Kirchhoff a cherche<br />
~uel' <strong>de</strong> propagation d'une perturbation électrique<br />
quelconque. n a supposé d'abord que le conducteur était parfait,<br />
n'ava~ le courant, ne rencontrant pas <strong>de</strong> résistance ohmique,<br />
n'avait a .urn.onterquc la self-induction qui joue un rôle ana.<br />
logue à l'inertie, Dans ces conditions, il a d.mo~.ëqu:"a<br />
vitesse <strong>de</strong> propa~at.on est égate au rapport <strong>de</strong>s unités, c'està-dire<br />
à la vitesse <strong>de</strong> la lumière. 3ooooo~par secon<strong>de</strong><br />
De plus, la propagation se fait régulièrement si la perturbation<br />
se trouve à l'origine connnée dans une certaine région du<br />
Secon<strong>de</strong>' <strong>de</strong> 1'" par exemple, au bout <strong>de</strong> 1 cent-millième <strong>de</strong><br />
secon<strong>de</strong>, la ëte <strong>de</strong> l'on<strong>de</strong> aura avancé <strong>de</strong> 311, <strong>et</strong> la queue <strong>de</strong><br />
l'on<strong>de</strong> aura également avancé <strong>de</strong>3-;Je sorte que la distance<br />
<strong>de</strong> la tête à la queue n'aura pas changé <strong>et</strong> que la perturbation<br />
n'occupera encore .u. le fil qu'une longueur <strong>de</strong><br />
Mais ces condition, théorique, ne sont pas réati.ëe. avec <strong>les</strong><br />
conducteurs naturels qui aux cou;'ants, outre la<br />
induction, une résistance ohmique analogue au frottement<br />
Qu'arrive-t-il ator.? <strong>La</strong> tête <strong>de</strong> l'on<strong>de</strong> avancera toujours avec la<br />
~me vitesse, c<strong>et</strong>te <strong>de</strong> la lumière: mais la queue avancera beaucoupmo.ns<br />
vite, <strong>de</strong> sorte que la longueur occupée par la perturbation<br />
<strong>de</strong>viendra <strong>de</strong> plus en plus gran<strong>de</strong>. Ainsi s'allonge sur une<br />
route une colonne qui laisse <strong>de</strong>rrière elle <strong>de</strong>s tratnard. C'est ce<br />
qu'on appelle la courant.