La théorie de Maxwell et les oscillations hertziennes - Université ...
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CHAPtTXE IX.<br />
Leur miroir avait 8-" sur .6- <strong>et</strong> its ont opéré dans une salle<br />
très gran<strong>de</strong> <strong>et</strong> bien dégagée. Les résultats ont ..te aussi n<strong>et</strong>s avec<br />
le .sénateur d.. 7?"- (ayant même longueur d'on<strong>de</strong> que le grand<br />
excitateur <strong>de</strong> Hertz). qu'avec Ics résonateurs plus p<strong>et</strong>its Ces<br />
résultats doivent donc être regardés comme définitifs.<br />
Conformément à la <strong>théorie</strong> <strong>de</strong> Maxw<strong>et</strong>t, t'internœud est le<br />
même dans l'air <strong>et</strong> le long d'un fil.<br />
Emploi du p<strong>et</strong>it excitateur. L'expérience peut être répétée<br />
plus facilement av.-c le p<strong>et</strong>it excitateur <strong>de</strong> Hertz formé. comme<br />
je l'ai dit (p. d'une sorte <strong>de</strong> courte tige métattique interrompue<br />
en son milieu.<br />
On sait qu'on se sert <strong>de</strong>s miroirs<br />
en un<br />
paraboliques pour rassembler<br />
faisceau <strong>de</strong> rayons parallè<strong>les</strong> la lumière émanée d'une<br />
source lumineuse <strong>de</strong> p<strong>et</strong>ites dimensions. C'est ce<br />
un<br />
qu un appelle<br />
projecteur ou réHecteur<br />
On<br />
parabolique.<br />
peut faire à peu près <strong>de</strong> même pour <strong>les</strong> radiations<br />
duitespro- par un excitateur. Seulement <strong>les</strong> dimensions <strong>de</strong> l'excitateu.<br />
sont comparab<strong>les</strong> à cel<strong>les</strong> du miroir <strong>de</strong> sorte que l'excitateur<br />
est plutôt assimilable à une ligne lumineuse qu'à un point lumineux.<br />
Par conséquent, au lieu <strong>de</strong> donner au miroir la forme d'un<br />
parabotoï<strong>de</strong> <strong>de</strong> révolution <strong>et</strong> <strong>de</strong> placer la source au foyer, on lui<br />
donne la forme d'un cyHndre parabolique <strong>et</strong> l'on place l'excitateur<br />
suivant la ligne focale. On obtient ainsi un faisceau<br />
<strong>de</strong> parallèle<br />
rayons <strong>de</strong> force électrique.<br />
On peut <strong>de</strong> même placer le résonateur, qui est tout à fait.<br />
pareil à l'excitateur, suivant la ligne focate d'un second miroir<br />
parabolique. Ce miroir concentre <strong>les</strong> rayons parallè<strong>les</strong> sur le<br />
résonateur.<br />
Toutefois, dans te' expériences d'interférence que je viens <strong>de</strong><br />
décrire, il convient <strong>de</strong> supprimer ce second miroir, qui ferait<br />
écran <strong>et</strong> protégerait le résonateur contre l'on<strong>de</strong> réHéchie.<br />
5. Nature <strong>de</strong>< radiations. Le champ qui environne un excitateur<br />
est parcouru par <strong>de</strong>s radiations électromagnétiques la<br />
théor.e perm<strong>et</strong> <strong>de</strong> prévoir <strong>les</strong> lois <strong>de</strong> leur distribution, <strong>et</strong> <strong>les</strong><br />
expériences <strong>les</strong> ont d'ailleurs contirmées, au moins dans leurs<br />
traits généraux qui sont <strong>les</strong> seuls que nos<br />
nous<br />
moyens d'investigation<br />
perm<strong>et</strong>tent d'atteindre.<br />
Ces fois sont assez complexes, <strong>et</strong>, pour en simplifier l'énoncé,<br />
je ne considérerai que <strong>les</strong> points du champ très éloignés <strong>de</strong><br />
t excttateur.<br />
Considérons donc une sphère <strong>de</strong> très grand<br />
centre le<br />
rayon ayant pour<br />
milieu <strong>de</strong> l'excitateur. En chaque point <strong>de</strong> c<strong>et</strong>te sphère,