THESE Piégeage et refroidissement laser du strontium Etude de l ...

24 CHAPITRE 1. LASER BLEU
compenser cet astigmatisme, on collimate une des directions du faisceau avec la
lentille asphérique. On utilise ensuite une lentille cylindrique de focale 500 mm
pour collimater la direction du faisceau qui converge. La focale de cette lentille
cylindrique a été choisie afin que le faisceau collimaté ait le même diamètre dans
les deux directions.
On obtient alors en sortie un faisceau àpeuprès circulaire. Si on regarde la
forme du faisceau en champ lointain (∼ 5 m), on voit en plus du mode spatiale
principale de forme àpeuprès circulaire, une forme spatiale allongée représentant
environ 5% de la puissance totale (voir figure 1.6). Cette lumière correspond sans
doute àlalumière non guidée par l’amplificateur. Comme le faisceau sortant de
l’amplificateur sera couplé dans une cavité Fabry Perot, la puissance qui n’est
pas dans le mode spatial principal ne pourra pas être utilisée pour le doublage.
mode spatial principal ~ 95%
Fig. 1.6 – Forme du faisceau sortant de l’amplificateur optique après compensation
de l’astigmatisme (Champ lointain ∼ 5m).
Le laser infrarouge réalisé peutdoncdélivrer une puissance de 500 mW. Son
spectre optique est monomode avec un fond de fluorescence correspondant àenviron
1% de la puissance totale. Pour que cette fluorescence soit la plus faible
possible, on aura intérêt à injecter le maximum de puissance dans l’amplificateur.
On peut enfin noter que 95% de la puissance émise par l’amplificateur est dans
un mode spatial àpeuprès circulaire. Une bonne partie de la puissance émise
par notre laser infrarouge pourra donc être couplée dans la cavité Fabry Perot
servant au doublage de fréquence.