THESE Piégeage et refroidissement laser du strontium Etude de l ...

36 CHAPITRE 1. LASER BLEU
Lorsque le déphasage φ est nul, on retrouve bien avec la relation ci-dessus
l’expression qu’on obtiendrait avec le simple passage dans un cristal de longueur
double. Lorsque le déphasage φ est égal à π, on constate que l’intensité bleue
créée est nulle lorsqu’il y a l’accord de phase entre le bleu et l’infrarouge. Dans
ce cas, l’onde bleue créée sur l’aller et l’onde bleu créée sur le retour interfèrent
destructivement. Pour obtenir une intensité bleue non nulle pour un déphasage
àlaréflexion de π, ilfautqueledéphasage créé parundésaccord ∆k non nul
compense en partie le déphasage φ. Pourundéphasage φ égal à π, onpeut
montrer en utilisant l’expression 1.9 que l’intensité bleue est maximum pour un
désaccord égale à∆klc 3π/4. Cette intensité bleue maximum obtenue pour
un déphasage φ égal à π est environ deux fois plus faible que l’intensité bleue
maximum qu’on obtiendrait avec un déphasage φ nul.
On a donc montré ennégligeant le ”walk-off” et la divergence du faisceau que
le déphasage àlaréflexion entre le bleu et l’infrarouge fait diminuer l’intensité de
bleu au maximum d’un facteur 2 par rapport au simple passage dans un cristal
de longueur double. Le coefficient de conversion γ après le double passage dans
le cristal est donc compris entre 4.4 et 30 mW/W 2 .
4.4 mW/W 2