t - Pastel
t - Pastel
t - Pastel
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
CHAPITRE I : ANALYSE BIBLIOGRAPHIQUE<br />
32<br />
avec la fonction ( p)<br />
∞<br />
p−1<br />
Γ définie par : Γ ( ) = exp(<br />
− )<br />
∫<br />
p t t dt .<br />
0<br />
La description des essais d’auto-échauffement cette fois-ci est redéfinie par la température moyenne<br />
stabilisée :<br />
θ = η<br />
m<br />
Σ<br />
V0 m m<br />
m+<br />
2<br />
0<br />
V S<br />
m<br />
( + 1)( + 2)<br />
( 0 0 )<br />
Le nombre de cycles à rupture est calculé en se basant sur le concept d’énergie dissipée critique :<br />
où ( P )<br />
∞<br />
A<br />
N =<br />
Σ Σ − Σ<br />
F<br />
( P ) ( P )<br />
∞ F 0 ∞ F<br />
Σ est défini par :<br />
( )<br />
( )<br />
( )<br />
( )<br />
ln 1−<br />
P ⎡ Σ P ⎤<br />
F ∞ F<br />
= ⎢ ⎥<br />
ln 1− 0.5 ⎣ Σ 0.5 ∞ ⎦<br />
m<br />
(I.61)<br />
(I.62)<br />
m<br />
L'identification des paramètres (m, A, η S et Σ 0<br />
∞ ) s'effectue à partir de deux courbes expérimentales : la<br />
courbe S-N du matériau et la courbe d'échauffement obtenue à partir d'essais d'échauffement. Ce modèle<br />
permet de prévoir la courbe de Wöhler à 50% et la dispersion par l'intermédiaire des courbes à 10% et 90%.<br />
Récemment, une amélioration de ce modèle a été proposée [Doudard, Hild et al. 2007; Doudard, Poncelet et al. 2007]<br />
afin de tenir compte d’effets de chargement multiaxial. On remarquera que l’avantage de ce modèle est<br />
l’identification des paramètres à l’aide de seulement 10 éprouvettes et la dispersion des résultats d’une<br />
campagne d’essais de fatigue à partir d’un seul essai d’auto-échauffement.<br />
1.3. Discussion :<br />
Dang Van a été le premier à considérer et à intégrer dans une modélisation le fait que l’amorçage d’une<br />
fissure est un phénomène qui se produit à l’échelle des grains de métal. Il suppose que la fissure s’initiera au<br />
niveau d’un grain défavorablement orienté si ce dernier ne s’est pas adapté durant le chargement appliqué.<br />
D’autres modèles [Papadopoulos 1994; 1995] et [Morel 1996; 2000], proches de celui de Dang Van, étendent ce type<br />
d’analyse en utilisant un comportement du cristal décomposé en trois phases successives (durcissement,<br />
saturation puis adoucissement) ainsi que des comportements à l’écrouissage combiné isotrope et<br />
cinématique. En utilisant la déformation plastique accumulée comme variable d’endommagement, ils<br />
permettent la prédiction de la durée de vie d’une structure sous sollicitations multiaxiales pour des trajets<br />
de chargement les plus complexes. Ce qui les démarque le plus de l’approche de Dang Van est le fait qu’ils<br />
s’attachent à considérer toutes les directions de glissement possibles au sein de l’agrégat polycristallin. Cette<br />
caractéristique semble être d’importance quand les chargements ne sont plus simplement proportionnels. Il<br />
faut noter également que, tant dans l’approche de Dang Van que dans les développements effectués par<br />
Papadopoulos ou par Morel, la prise en compte des phénomènes de méso-endommagement n’est pas<br />
explicite.<br />
Le modèle de [Lemaitre 1985; Lemaitre, Sermage et al. 1999] est également à deux échelles mais il fait<br />
apparaître explicitement le couplage plasticité/endommagement à l’échelle appropriée. L’amorçage d’une<br />
fissure se produit lorsque la variable de dommage atteint une valeur critique. L’une des principales<br />
limitations demeure une modélisation isotrope de l’endommagement, au travers d’une unique variable<br />
scalaire. Ce choix interdit complètement la maîtrise de l’orientation du dommage qui reste une force des<br />
approches de type Dang Van. De plus, l’hypothèse qu’aucune plasticité à l’échelle des grains ne se développe<br />
sous la limite d’endurance macroscopique est en désaccord avec les observations expérimentales et le<br />
principe de l’adaptation élastique à la base des approches de type Dang Van.