Labor IV. - Villamos Energetika Tanszék
Labor IV. - Villamos Energetika Tanszék
Labor IV. - Villamos Energetika Tanszék
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Földelt csillagpontú transzformátor esetén célszerű a bekapcsolást a vasmag középső<br />
oszlopával, a B fázissal kezdeni a saját fázisfeszültsége maximuma pillanatában. Ekkor<br />
ugyanis az áramkör a földön át tud záródni és a mágneses fluxus tranziens nélkül jön létre.<br />
A bekapcsolt fázis mágnesező árama a még be nem kapcsolt A-C fázisok oszlopát is<br />
gerjeszti az állandósult érték 50%-ára. Az A és C fázis fluxusa 5 ms múlva mindkét<br />
fázisban eléri az állandósult állapotnak megfelelő pillanatértéket, így ekkor ezt a két fázist<br />
is nagyáramú tranziens keletkezése nélkül lehet bekapcsolni.<br />
3. A bekapcsolási áramlökés egyszerűsített számítása<br />
A transzformátor bekapcsolás legkedvezőtlenebb esete az, ha a bekapcsolás a hálózati<br />
feszültség nullaátmeneténél és a feszültséggörbe iránytangensével azonos előjelű<br />
maximális remanens fluxusnál történik. Ekkor az eredő fluxus 1<br />
( )<br />
Φmax = 2⋅ Φn + Φr = Av 2⋅ Bn + B<br />
r<br />
, ahol (1)<br />
Φ max a bekapcsolás utáni félperiódusban kialakuló legnagyobb fluxus,<br />
Φ n a legnagyobb üzemi fluxus, Φ r a remanens fluxus,<br />
A v a vasmag keresztmetszete,<br />
a remanens indukció, B n a vasmag névleges indukciójának csúcsértéke<br />
B r<br />
Ha az eredő fluxus túllépi a telítési határt, a többlet fluxus kiszorul a vasmag és a<br />
bekapcsolt tekercselés közötti légtérbe. Ezt követően a transzformátor úgy viselkedik,<br />
mintha légmagos induktivitás volna. Ez a levegőben megjelenő fluxus az alábbi egyszerű<br />
képlettel fejezhető ki:<br />
Φ<br />
l<br />
= Φ<br />
max<br />
− Φ<br />
t<br />
= Bl ⋅ Al<br />
, ahol (2)<br />
A l a légtér keresztmetszete, B l a mágneses indukció a levegőben,<br />
Φ t a telítési fluxus, amely a B t telítési indukció és az A v vasmagkeresztmetszet<br />
szorzata.<br />
Az előbbiekből következik, hogy a levegőcsatornában fellépő fluxus<br />
( )<br />
Φ l<br />
= B l<br />
⋅ A l<br />
= ⋅ B n<br />
+ B r<br />
− B t<br />
⋅ A v<br />
2 , (3)<br />
és az átlagos indukció a levegőben<br />
Av<br />
Bl<br />
= ( 2 ⋅ Bn<br />
+ Br<br />
Al<br />
− Bt<br />
). (4)<br />
A mágneses térerősség a vasmagban, illetve a vasmag és a bekapcsolt tekercselés közötti<br />
légtérben egyenlőnek vehető, mert a közegek határfelületén a tangenciális összetevő<br />
folytonosan hatol át. Eszerint<br />
B = µ 0<br />
⋅ H , ahol<br />
H l a mágneses térerősség a levegőben<br />
−7 −1<br />
µ = 4⋅π<br />
⋅10<br />
Vs( Am ) , a levegő (olaj) permeabilitása<br />
0<br />
A bekapcsolási túláram csúcsértéke:<br />
l<br />
l<br />
1 ld. 1. sz. Függelék<br />
- 4 -
Change language