Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
50<br />
F = τ A = μA<br />
F<br />
A<br />
= τ =<br />
dV<br />
dy<br />
dV<br />
μ<br />
dy<br />
Jadi besar gaya persatuan luas untuk menggeser fluida sebanding<br />
dengan konstanta viskositas dikalikan dengan gradien kecepatannya.<br />
Gaya akan semakin besar apabila kostanta viskositas besar. Jadi dapat<br />
disimpulkan bahwa kostanta tersebut adalah suatu tahanan fluida untuk<br />
mengalir (bergeser kontinyu). Semakin besar tahanan semakin sulit untuk<br />
mengalir, sebaliknya semakin kecil tahanan, akan fluida mudah mengalir.<br />
Apabila nilai viskositas suatu fluida dibagi dengan nilai massa<br />
jenisnya akan ketemu besaran yang sering disebut dengan viskositas<br />
kinematik. Adapun perumusan viskositas kinematik adalah sebagai<br />
μ<br />
berikut : υ =<br />
ρ<br />
E.5. Aliran fluida dalam pipa dan saluran<br />
E.5.1. Persamaan dasar Bernoulli<br />
Fluida cair (takmampumampat) yang mengalir melalui suatu<br />
penampang sebuah pipa dan saluran apabila diabaikan faktor viskositi<br />
(fluida non viskositas) akan memenuhi hukum yang dirumuskan oleh<br />
Bernoulli. Perumusan tersebut dapat dijabarkan sebagai berikut :<br />
energi masuk (1)<br />
(1/2mv 2 + mgZ +<br />
pV)1<br />
elemen fluida<br />
Energi berubah<br />
Energi ditambahkan - Energi<br />
hilang -Energi terektrasi<br />
acuan dasar z = 0<br />
Gambar 2.43 Perubahan energi pada penampang pipa<br />
Energi masuk + Energi berubah = Energi ke luar<br />
Energi berubah = Energi ditambahkan - Energi hilang -Energi terektrasi<br />
energi ke luar (2)<br />
(1/2mv 2 + mgZ +<br />
pV)2
Change language