Capitolo Terzo - Linee elettriche: le costanti primarie
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07/04/2006<br />
Testa – Appunti di Sistemi E<strong>le</strong>ttrici di Bordo – a.a. 2004-2005<br />
dal<strong>le</strong> correnti che li interessano nel sistema rea<strong>le</strong>, ivi compreso il conduttore s,<br />
come si può dedurre chiaramente dall’analisi della relazione (III.10). Con la<br />
trasformazione precedentemente evidenziata si può calcolare il flusso tota<strong>le</strong><br />
"concatenato col conduttore s" come somma della metà dei flussi concatenati con<br />
<strong>le</strong> (n-1) spire equiva<strong>le</strong>nti al<strong>le</strong> linee monofase testè individuate; si ha cioè:<br />
(III.11)<br />
φs = φs1 + φs2 + .. + φs(s-1) + φs(s+1) + .. + φsn<br />
essendo il generico flusso φsj pari alla metà del flusso concatenato con la spira<br />
costituita dal conduttore s e dal conduttore j.<br />
Una particolarizzazione, di importanza fondamenta<strong>le</strong> per l'ovvio interesse che<br />
suscita, riguarda il caso in cui il sistema di conduttori della fig.III.2 è<br />
rappresentativo di un sistema trifase (n=3) che funziona in condizioni di regime<br />
sinusoida<strong>le</strong> simmetrico di sequenza diretta (<strong>le</strong> correnti che percorrono i tre<br />
conduttori costituiscono una terna di sequenza diretta di vettori:<br />
2<br />
I1 , I2<br />
= α I1<br />
, I3<br />
= α I1<br />
e cioè vettori di ugual modulo e sfasamenti in ritardo di<br />
I2 e I3 rispetto a I1 di 120 e 240 gradi, rispettivamente).<br />
Nel caso di simmetria geometrica (fig.III.3), <strong>le</strong> relazioni del<strong>le</strong> induttanze<br />
dei tre conduttori si semplificano in:<br />
L<br />
E<br />
a1<br />
1<br />
= L<br />
a2<br />
= −jωL<br />
= L<br />
a<br />
I<br />
1<br />
a3<br />
= L<br />
,<br />
= −jωL<br />
Cap.III – <strong>Linee</strong> <strong>e<strong>le</strong>ttriche</strong> ... III.5<br />
a<br />
E<br />
⎡<br />
=<br />
⎢<br />
0,<br />
05 +<br />
⎣<br />
2<br />
1<br />
0,<br />
46log(<br />
) + 0,<br />
46log<br />
r<br />
a<br />
I<br />
2<br />
,<br />
E<br />
3<br />
= − jωL<br />
( D)<br />
a<br />
I<br />
3<br />
⎤<br />
⎥<br />
=<br />
⎦<br />
;<br />
0,<br />
05<br />
+<br />
D<br />
0,<br />
46log(<br />
)<br />
r<br />
(III.12)<br />
in questo caso particolare, cioè, i coefficenti di proporzionalità tra flusso e<br />
corrente sono numeri reali e, conseguentemente, <strong>le</strong> cadute di tensione (f.e.m.<br />
indotte) sono rigorosamente in quadratura con <strong>le</strong> rispettive correnti.<br />
3<br />
D<br />
1<br />
D<br />
Fig.III.3 - Linea trifase in presenza di condizioni di simmetria geometrica<br />
Si consideri, adesso, il caso di una linea trifase che sia percorsa da una terna di<br />
correnti sinusoidali, dette omeopolari, ta<strong>le</strong> che:<br />
D<br />
2