Coefficiente di assorbimento, riflessione e impedenza ... - Studium
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<strong>Coefficiente</strong> <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong>, <strong>riflessione</strong> e<br />
<strong>impedenza</strong> acustica superficiale
Sound Transmission<br />
Sound waves change their <strong>di</strong>rection of travel through the following four catagories of<br />
phenomena:<br />
1.Sound Reflection:<br />
The return from surfaces of sound energy not absorbed upon contact with the surfaces.<br />
2. Sound Diffraction:<br />
The ability of a sound wave to “flow” around an obstruction or through openings with little<br />
loss of energy.<br />
3. Sound Refraction:<br />
Changes in me<strong>di</strong>um con<strong>di</strong>tions which change the speed of sound. Because the speed of<br />
sound is faster in warmer air, sound waves bend towards cooler temperatures.<br />
The wind can also cause sound waves to refract.<br />
4. Sound Diffusion:<br />
Sound reflects off a convex or uneven surfaces in a even way rather than being limited to<br />
a <strong>di</strong>screte reflection.
Impedenza acustica<br />
A pulse of sound incident on an interface between me<strong>di</strong>a with <strong>di</strong>fferent<br />
mechanical properties can undergo two processes:<br />
Transmission or Reflection<br />
Amount of reflected and transmitted light depends upon impedance <strong>di</strong>fference<br />
B= bulk modulus
Sound Absorption:<br />
Conversion of acoustic energy to heat or another form of energy within the structure of a<br />
sound absorptive material<br />
Per effetto della natura ondulatoria del suono, l’onda riflessa avrà un’ampiezza e fase<br />
<strong>di</strong>verse da quelle dell’onda sonora incidente.<br />
Il coefficiente <strong>di</strong> <strong>riflessione</strong> può esprimersi in funzione del rapporto tra la pressione riflessa e<br />
la pressione incidente,<br />
r<br />
p<br />
p<br />
r<br />
j<br />
= = rp<br />
e ϕ<br />
= coefficiente <strong>di</strong> <strong>riflessione</strong> complesso<br />
pi<br />
r r p<br />
2<br />
= = coefficiente <strong>di</strong> <strong>riflessione</strong> energetico
Materiali Fonoassorbenti<br />
Meccanismi fisici che provocano l’<strong>assorbimento</strong> <strong>di</strong> energia sonora da parte <strong>di</strong><br />
materiali e strutture:<br />
- <strong>di</strong>ssipazione per attrito su superfici con asperità o all’interno <strong>di</strong> piccole cavità<br />
(materiali porosi),<br />
- vibrazione <strong>di</strong> strutture/membrane (pannelli vibranti),<br />
- risuonatori (<strong>di</strong> Helmholtz).<br />
- Il coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> acustico apparente può essere posto nella<br />
forma:<br />
α = 1−<br />
rp<br />
2
Different ways to achieve sound<br />
absorption.<br />
Sound Absorption Coefficient α s<br />
open porous<br />
materials<br />
wall<br />
Layer of porous material<br />
wall<br />
frequency<br />
low me<strong>di</strong>um high<br />
membrane<br />
membrane<br />
studs<br />
frequency<br />
low me<strong>di</strong>um high<br />
wall<br />
resonator<br />
pass<br />
corps<br />
0<br />
frequency<br />
low me<strong>di</strong>um high
Materiali Porosi<br />
Il moto dell’aria all’interno <strong>di</strong> piccole cavità provoca la <strong>di</strong>ssipazione <strong>di</strong> energia<br />
sonora ad opera delle forze <strong>di</strong> attrito viscoso, che instaurano un gra<strong>di</strong>ente <strong>di</strong><br />
velocità tra la parte <strong>di</strong> aria che si muove liberamente (al centro della cavità) e<br />
quella quasi immobile in prossimità della superficie.<br />
L’energia meccanica <strong>di</strong>ssipata dell’onda sonora si converte in calore.<br />
Factors which affect the absorption of any porous material:<br />
1. Density (of facing)<br />
2. Porosity (the makeup of the material).<br />
3. Mounting (affects the low frequency)<br />
4. Size<br />
5. Thickness
Materiali Porosi<br />
Il valore <strong>di</strong> α è maggiore per un onda sonora che incide normalmente alla<br />
superficie rispetto al caso in cui provenga da altre <strong>di</strong>rezioni,<br />
I valori tabulati sono riferiti ad una incidenza da <strong>di</strong>rezione casuale.<br />
La <strong>di</strong>ssipazione dell’energia vibrazionale posseduta dalla molecole dell’aria è<br />
massima in corrispondenza della velocità massima.
Materiali Porosi<br />
Lo spessore del materiale determina la lunghezza d’onda alla quale avviene il<br />
massimo <strong>assorbimento</strong> dell’energia sonora.<br />
Per un tono a 63 Hz (lunghezza d’onda 5,4m), il massimo <strong>assorbimento</strong> sarà<br />
dato da un materiale con spessore teorico <strong>di</strong> circa 1,35m.<br />
Per un tono a 4000Hz (lunghezza d’onda 0,085m) il massimo <strong>assorbimento</strong> si<br />
otterrà con uno spessore <strong>di</strong> 0,02 m
Materiali Porosi<br />
soffitto<br />
Spessore<br />
Materiale<br />
fonoassorbente<br />
Profon<strong>di</strong>tà<br />
utile<br />
L’intercape<strong>di</strong>ne d’aria tra il pannello fonoassorbente e la parete <strong>di</strong> fondo<br />
costituisce un “aumento” virtuale dello spessore del pannello.<br />
Ai fini dell’<strong>assorbimento</strong> alle basse frequenze si considera la profon<strong>di</strong>tà utile tra<br />
la superficie esterna del pannello e la superficie della parete.
Materiali Porosi
Materiali Porosi
Materiali Porosi
Risonatori Acustici<br />
wall<br />
resonator<br />
pass corps low me<strong>di</strong>um high<br />
0<br />
frequency<br />
Il sistema è costituito da una massa oscillante (aria nel collo), un elemento<br />
elastico (aria nella cavità) ed un elemento smorzante (l’attrito sulle pareti del<br />
collo), ed è caratterizzato da una frequenza <strong>di</strong> risonanza in corrispondenza<br />
della quale la <strong>di</strong>ssipazione <strong>di</strong> energia sonora sarà massima.<br />
L’aria contenuta nel collo viene posta in oscillazione mentre l’aria all’interno<br />
della cavità viene alternatamene compressa ed espansa, la sua elasticità fa si<br />
che essa si comporti come una molla.
Risonatori Acustici RH<br />
Gli elementi caratteristici <strong>di</strong> un risonatore <strong>di</strong> Helmotz sono:<br />
Il volume V della cavità (definita da pareti rigide e collegata all’esterno)<br />
l’apertura (collo del risonatore) <strong>di</strong> sezione “A” e <strong>di</strong> lunghezza “l”<br />
c o<br />
= velocità <strong>di</strong> propagazione del suono nel mezzo (m/s);<br />
r, l = raggio e la lunghezza del collo del risonatore (m);<br />
V = volume della cavità (m 3 ).
Risonatori Acustici RH<br />
L’<strong>assorbimento</strong> <strong>di</strong> un singolo risuonatore <strong>di</strong>pende dalla frequenza <strong>di</strong> risonanza e<br />
può essere stimato con la formula:<br />
⎛<br />
A = 0,159<br />
⎜<br />
⎝<br />
c<br />
f<br />
0<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
2<br />
A = area <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> equivalente totale, [m 2 ]<br />
c = velocità del suono nell’aria, in [m/s]<br />
f = frequenza <strong>di</strong> risonanza, in Hz.<br />
Quando la cavità del risonatore è<br />
vuota il sistema ha uno smorzamento<br />
piccolo per cui l’<strong>assorbimento</strong> ha un<br />
picco netto in corrispondenza <strong>di</strong> f,<br />
( frequenze me<strong>di</strong>o basse)<br />
Inserendo del materiale poroso nella<br />
cavità si ottiene un allargamento dello<br />
spettro <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> con riduzione<br />
del picco alla f <strong>di</strong> risonanza
Pannelli assorbenti perforati<br />
I pannelli forati hanno uno spettro<br />
<strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> più ampio rispetto<br />
a quello che si ottiene con i<br />
risuonatori singoli.<br />
Vengono utilizzati nel campo delle me<strong>di</strong>e frequenze, tra 500 e 1500Hz
Pannelli assorbenti perforati<br />
I risuonatori <strong>di</strong> Helmholtz sono costosi da realizzare ed efficaci solo su strette<br />
bande <strong>di</strong> frequenza. Un meccanismo <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> simile si ottiene con<br />
pannelli perforati, montati ad una certa <strong>di</strong>stanza da una superficie rigida; i fori nel<br />
pannello agiscono come una serie <strong>di</strong> “colli” che <strong>di</strong>vidono la stessa “camera”.<br />
Pannello<br />
perforato<br />
Suono<br />
incidente<br />
Suono<br />
riflesso<br />
Materiale poroso<br />
Spazio d’aria<br />
Superficie rigida<br />
L’aria contenuta nei fori si<br />
comporta come una serie <strong>di</strong><br />
masse connesse ad un’unica<br />
molla (aria compresa nello spazio<br />
tra il pannello perforato e la<br />
superficie rigida posteriore), ci<br />
sarà una frequenza <strong>di</strong> risonanza<br />
alla quale l’<strong>assorbimento</strong><br />
dell’onda sonora è massimo
Pannelli assorbenti perforati ( Slot absorber)<br />
Fraction of open area<br />
e<br />
=<br />
A<br />
open<br />
A<br />
tot<br />
=<br />
2r<br />
w + 2r<br />
V=A tot<br />
D<br />
A open =<br />
V<br />
e<br />
D<br />
f<br />
=<br />
v Aopen<br />
v<br />
=<br />
2π Vd 2π<br />
e<br />
dD<br />
f<br />
= 54.8<br />
2r<br />
dD(<br />
w + 2r)
Pannelli assorbenti perforati<br />
Per ottenere un <strong>assorbimento</strong> <strong>di</strong>stribuito su una banda <strong>di</strong> frequenze più<br />
ampia, si praticano dei fori <strong>di</strong> <strong>di</strong>verso <strong>di</strong>ametro, o si spaziano<br />
<strong>di</strong>suniformemente in modo da variare il volume della cavità. Tale effetto può<br />
anche essere ottenuto variando lo spazio vuoto <strong>di</strong>etro il pannello.
Pannelli vibranti<br />
Sono costituiti da lastre <strong>di</strong> materiale non poroso (legno compensato) montate su<br />
un apposito telaio che le mantiene ad una certa <strong>di</strong>stanza dalla parete. I pannelli<br />
che vengono messi in oscillazione dall’onda sonora, che<br />
viene così convertita in lavoro <strong>di</strong> deformazione e spostamento del pannello. Le<br />
vibrazioni del pannello vanno smorzate in modo da aumentare la <strong>di</strong>ssipazione <strong>di</strong><br />
energia sonora e limitare la trasmissione del suono sul fronte opposto.<br />
I pannelli vengono collocati ad una certa <strong>di</strong>stanza dalla parete e parallelamente<br />
ad essa, così da costituire una massa oscillante accoppiata ad un elemento<br />
elastico: l’aria nell’intercape<strong>di</strong>ne tra pannello e parete.<br />
Lo smorzamento dell’oscillazione sarà dovuto agli attriti interni al pannello
Pannelli vibranti<br />
I pannelli assorbenti <strong>di</strong> uso comune sono più efficaci alle basse frequenze, con un<br />
picco <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> massimo alla frequenza <strong>di</strong> risonanza;<br />
all’aumentare della densità superficiale del pannello e/o della profon<strong>di</strong>tà<br />
dell’intercape<strong>di</strong>ne d’aria tra pannello e superficie rigida, la frequenza <strong>di</strong><br />
<strong>assorbimento</strong> massimo <strong>di</strong>minuisce,<br />
f<br />
=<br />
60<br />
mD<br />
m = densità superficiale del pannello (kg/m 2 );<br />
d = <strong>di</strong>stanza del pannello dalla parete (m).
Pannelli vibranti
La misura del coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong><br />
La norma ISO 354 - 1985 [UNI EN 20354] riguarda le modalità per la<br />
determinazione del coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> acustico <strong>di</strong> materiali e<br />
strutture fonoassorbenti in camera riverberante.<br />
Il campione da esaminare deve avere una superficie non inferiore ai 10 m 2<br />
Nella camera riverberante viene misurato il tempo <strong>di</strong> riverberazione con e<br />
senza il campione da esaminare.<br />
Dai valori ottenuti del tempo <strong>di</strong> riverberazione, utilizzando la formula <strong>di</strong> Sabine,<br />
si ottengono i valori dell’<strong>assorbimento</strong> totale della sala nei due casi, quin<strong>di</strong><br />
dalla <strong>di</strong>fferenza dei due l’<strong>assorbimento</strong> dovuto al campione, che, <strong>di</strong>viso per la<br />
sua superficie, fornirà il coefficiente α per ogni banda <strong>di</strong> frequenza.
La misura del coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong>
La misura del coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong><br />
L’area <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> equivalente del materiale in prova viene calcolata con<br />
la relazione<br />
T1 = tempo <strong>di</strong> riverberazione, in secon<strong>di</strong> della camera vuota,<br />
T2 = il tempo <strong>di</strong> riverberazione,della camera contenente il campione in prova,<br />
V = volume della camera, in metri cubi,<br />
c =la velocità <strong>di</strong> propagazione del suono nell’aria, in metri al secondo.<br />
Nella formula è evidenziata la velocità del suono, che nella formula <strong>di</strong> Sabine è<br />
contenuta nel termine 0,161 (55,3/341=0,161), questo consente <strong>di</strong> tener conto<br />
della <strong>di</strong>pendenza <strong>di</strong> c dalla temperatura,<br />
c = 331+0.6٠t<br />
t = temperatura dell’aria rilevata in camera riverberante in gra<strong>di</strong> Celsius
La misura del coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong><br />
Nel caso <strong>di</strong> struttura fonoassorbenti piane, si può dedurre il coefficiente<br />
d’<strong>assorbimento</strong> acustico <strong>di</strong>rettamente dalla relazione:<br />
α = A/ S<br />
dove S è la superficie del campione in prova, in metri quadrati.<br />
α : coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> del campione<br />
V : volume della camera <strong>di</strong> prova<br />
S : superficie del campione in prova<br />
Ts : tempo <strong>di</strong> riverberazione con il materiale installato<br />
Te : tempo <strong>di</strong> riverberazione senza il materiale installato<br />
La misura del coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> per incidenza <strong>di</strong>ffusa viene effettuata<br />
in camera riverberante
Tubo ad onde stazionarie<br />
o tubo a <strong>impedenza</strong><br />
Il metodo ha il vantaggio <strong>di</strong> avere <strong>di</strong>mensioni contenute, <strong>di</strong> non richiedere<br />
complesse attrezzature <strong>di</strong> supporto e <strong>di</strong> utilizzare soltanto un piccolo campione.<br />
Viene usato soprattutto per materiali porosi, non è adatto agli assorbitori il cui<br />
effetto <strong>di</strong>pende dalla superficie, come per esempio quelli a pannelli vibranti.<br />
Il campione da esaminare viene posto all’interno del tubo, ad una sua estremità.<br />
All’altra estremità del tubo è posto un altoparlante, il cui magnete è stato<br />
trapanato per farvi passare un tubo sonda, lungo e sottile, accoppiato con un<br />
microfono.<br />
Attivando l’altoparlante a una determinata frequenza, si formano onde stazionarie<br />
dovute all’interazione fra l’onda emessa e quella riflessa dal campione
Tubo ad onde<br />
stazionarie<br />
o tubo a<br />
<strong>impedenza</strong><br />
La pressione sonora è massima sulla superficie del campione. Allontanando il<br />
tubo sonda del microfono dal campione, si in<strong>di</strong>vidua un primo minimo della<br />
pressione sonora. Allontanando ulteriormente il tubo sonda, si osservano altri<br />
massimi e minimi alternati.<br />
In<strong>di</strong>cando con n il rapporto fra la massima pressione sonora e la minima<br />
imme<strong>di</strong>atamente successiva il coefficiente <strong>di</strong> <strong>assorbimento</strong> per incidenza normale<br />
α n<br />
viene così definito: