CAPITOLO 2: STATICA DEI FLUIDI - Dimeca
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Otteniamo così l’espressione del modulo della forza risultante in funzione<br />
dell’affondamento del baricentro<br />
F = γ y sinθ A=<br />
γ h A<br />
(2.33)<br />
R G G<br />
Il modulo della forza è pertanto indipendente dall’angolo θ, e dipende solo da γ e<br />
h G<br />
.<br />
Il punto di applicazione della risultante non coincide con il baricentro della<br />
superficie, ed è individuato dal Centro di Pressione (CP). Per una generica superficie<br />
immersa in un fluido il CP si può trovare imponendo la verifica dell’equilibrio<br />
statico alla rotazione: il momento della forza risultante deve essere uguale al<br />
momento delle forze di pressione distribuite.<br />
∫ ∫ ∫<br />
2<br />
FR<br />
yCP<br />
= ydF = yγ ysin dA=<br />
γ sin y dA<br />
A A A<br />
θ θ (2.34)<br />
Sostituendo l’espressione di F R<br />
precedentemente ricavata si ha<br />
y<br />
CP<br />
∫<br />
2 2<br />
γ sin θ y dA y dA<br />
A<br />
A<br />
Ix<br />
= = =<br />
γ A y sin θ y A y A<br />
∫<br />
G G G<br />
(2.35)<br />
nella quale figura al numeratore il momento d’inerzia rispetto all’asse x, I x<br />
.<br />
Ricordando il teorema di trasposizione<br />
I = I + Ay<br />
(2.36)<br />
2<br />
x x G<br />
G<br />
dove Ix G<br />
è il momento d’inerzia dell’area rispetto ad un asse passante per il<br />
baricentro e parallelo all’asse x, si ha infine<br />
y<br />
CP<br />
Ix =<br />
G<br />
+ yG<br />
(2.37)<br />
y A<br />
G<br />
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