MODULO 4 PARTE 1.pptx (3)

Corso di consulente tecnico ambientale 2018 

INQUINAMENTO ACUSTICO 

NOZIONI DI ACUSTICA APPLICATA


RUMORE 

Dal punto di vista igienistico si può 

definire rumore “un suono non desiderato, 

una sensazione uditiva sgradevole e 

fastidiosa o intollerabile, con evidente 

carattere di disturbo e sofferenza”. 

Dal punto di vista fisico questa definizione 

non è del tutto soddisfacente. 

In fisica infatti è piuttosto difficile 

distinguere tra suoni e rumori, in quanto 

gli uni e gli altri posseggono caratteristiche 

descrivibili matematicamente alla stessa 

maniera. 

ING. NICOLA VENEZIANO


Il rumore trasmesso per via aerea è originato da una frazione 

dell’energia totale assorbita da una macchina che, come 

altre, non si trasforma in lavoro utile. Questa frazione di 

energia, inducendo vibrazioni attraverso la struttura della 

macchina, mette in vibrazione l’aria circostante 

Le molecole dell’aria “non traslano” ma 

“oscillano” da una posizione media a due 

posizioni estreme e opposte, più o meno 

simultaneamente, producendo nell’aria zone 

di compressione e di rarefazione. Tali 

compressioni e rarefazioni, frutto di 

oscillazioni spesso scoordinate e aleatorie , 

che tutte insieme concorrono al “fenomeno 

fisico rumore”, vengono rilevate da appositi 

strumenti di misura. 



P pressione 

v velocità 

t tempo 

T periodo 

H ampiezza 

PORZIONE DI 

SUPERFICIE DI 

UNA SORGENTE 

(MACCHINA) 

T=1/f 

f=1/T 

Ex: se T=0,5 s 

f=2 Hz 

1Hz =1 oscillazione/s 



l=c*T 

C= velocità 

del suono 

nell’aria =344 

m/s 

Ricorda: i massimi valori 

assoluti di pressione e 

velocità, in un'onda 

sonora, si hanno in 

corrispondenza di λ/4 e 

di 3/4 di λ. 

PARTICELLE CONTIGUE 

SORGENTE 

Pressione 

trasmessa e 

velocità di 

traslazione in fase 

P*v= potenza 

sonora 



P 0 

pressione di picco 

P m 

pressione media 

P e 

pressione efficace 

Pe è particolarmente 

importante perché 

direttamente proporzionale 

alla quantità di energia 

contenuta nel segnale sonoro 



W = P e 

* S/r a 

[Watt; Pe in Pascal] 

IPOTESI 

W/S = I = P e 

2 

/ r a 

[Watt/m 2 ] 

P 

S 

I/c= D (densità di energia sonora) 

Poiché in realtà l’onda di pressione generata in un mezzo 

isotropo (con resistenza acustica uguale in tutte le direzioni) 

si propaga in tutte le direzioni con uguale rapidità dando 

luogo ad una propagazione sferica, S sarà 4*p*r2 

Quindi 

W = P e 2 *4*p*r 2 / r a 

[Pascal] 

P e 

= ((W*r a 

)/ 4*p*r 2 ) 1/2 



La minima variazione di pressione effettiva udibile alla frequenza di riferimento di 1000 Hz è pari a: 

2 x 10 -5 Pascal 

Sostituendo tale valore nella ** si ottiene: 

I = (2 x 10-5) 2 / 413 = circa 10-12 Watts/m 2 

Ricorda: dato che al di sotto di questi due valori, alla frequenza di 1000 Hz, non esiste fatto 

acustico percepibile, essi vengono considerati come “zero” per le scale della pressione e della 

intensità e potenza sonora per tutte le frequenze. 

Il valore massimo della scala acustica viene fissato là dove la sensazione sonora si trasforma in 

sensazione dolorosa: 

ca 63,25 Pascal 

Ne consegue un’intensità sonora di circa 10Watts/m 2 

Le scale che ne risultano sono manifestamente scomode da usare. 

Si ha infatti, per la pressione sonora, un rapporto tra massima e minima pressione sonora pari a: 

63,25/(2 x 10 -5 ) = 3.162.500 

e per l’intensità e la potenza sonora: 

10/10 -12 = 1013 

Per tale motivo si è fatto ricorso ad una scala che “comprima” queste escursioni. 

Si è trovato perciò conveniente ricorrere ai livelli sonori, anziché a grandezze assolute.


Il livello, per definizione, costituisce il logaritmo del rapporto tra una grandezza data e 

una di riferimento, tra loro omogenee. 

Uno dei vantaggi fondamentali dell'uso dei logaritmi è la capacità di comprimere campi o 

escursioni molto vaste in numeri di poche cifre. 

Per i problemi di acustica è la soluzione ideale. Potenze sonore comprese tra qualche 

centomilionesimo di watt e qualche migliaio di watt (grandezza assoluta) possono essere 

così semplicemente "tradotte" in una manciata di decibel ( unità di livello). 

Il decibel, che vale un decimo di Bel, non è, ripetiamo, una unità di misura assoluta, ma 

una unità di livello che esprime il logaritmo del rapporto tra due quantità omogenee, 

una delle quali presa come riferimento. Nella misura della pressione sonora e nel calcolo 

della potenza sonora il logaritmo che viene adottato è in base 10. Il logaritmo decimale 

viene definito come quel numero a cui bisogna elevare la base (appunto il numero 10) 

per ottenere il numero dato. 



Esempio: qual è il logaritmo decimale di 100? 

log 10 

100 = 2 

Il risultato è 2, infatti 10 2 fa appunto 100. Analogamente si può provare che il log 10 

1000 è 3, perchè 

10 3 fa appunto 1000, e così via. 

Come si vede, adottando la scala logaritmica decimale, siamo passati da 100 a 1000, 

semplicemente con lo scarto di 1 unità (da 2 a 3 appunto). Allo stesso modo potenze sonore 

comprese tra 0.0000000001 watt e 10000 watt sono tutte "traducibili" in livelli di potenza sonora 

compresi tra 20 e 160 dB. Il vantaggio, nella manipolazione dei numeri, appare dunque evidente. 

Rimangono allora definiti i seguenti livelli (espressi in dB = deciBel): 

Livello di pressione sonora Lps = 10 x log10[(Pe / P0) 2 ] = anche a 20 x log10(Pe/P0) 

dove P0= 2 x 10 -5 Pascal 

Livello di potenza sonora Lws = 10 x log10(W / W0 ) 

dove W0 = 10-12Watts 



Ricorda: attraverso queste formule si può 

verificare facilmente che 

a) un raddoppio o un dimezzamento della 

pressione sonora comportano un aumento o 

una diminuzione di 6 dB del livello di pressione 

sonora 

b) un raddoppio o un dimezzamento della 

potenza sonora comportano un aumento o una 

diminuzione di 3 dB del livello di potenza sonora 



Calcolo del livello di 

pressione sonora 

risultante dalla 

somma di più livelli 

I livelli di pressione sonora, per 

come sono stati definiti, non sono 

sommabili algebricamente. 

Per farlo occorre fare il 

procedimento inverso, cioè 

passare dai livelli ai valori delle 

grandezze cui gli stessi si 

riferiscono: cioè calcolare gli 

“antilogaritmi” dei livelli e poi 

ricalcolare il livello totale. 

Se b è il logaritmo di a in base 10, 

cioè b = log 10 

a allora a è 

l’antilogaritmo di b in base 10 e 

vale: 

a = 10 b 



Se dunque abbiamo n livelli di pressione sonora 

Lpsn, ciascuna n-esima pressione efficace Pe n 

sarà data da: 

Lps n 

= 10 x log 10 

[(Pe n 

/P0) 2 ] 

da cui: 

(Pe n 

/P0) 2 =10 Lpsn/10 = 10 0,1xLpsn 



Il livello di pressione sonora totale è dato da: 

L pst 

= 10 x log 10 

{(Pe 1 

/P0) 2 + (Pe 2 

/P0) 2 + .......... + 

(Pe n 

/P0) 2 } 

Sostituendo si ha: 

Lpst = 10 x log 10 

(10 0,1xLps1 + 10 0,1xLps2 + 

............+10 0,1xLpsn ) 



Ricorda: la Lpst = 10 x log 10 

(10 0,1xLps1 + 10 0,1xLps2 + ............+10 0,1xLpsn ) è di importanza 

fondamentale, perché con la stessa si calcola anche il livello di pressione sonora 

risultante dai diversi livelli di pressione sonora di una sorgente alle diverse frequenze 

normalizzate ISO in banda di ottava. 

Se consideriamo 2 sorgenti di rumore caratterizzate dallo stesso livello di pressione 

sonora, dalla formula si ha: 

Lpst = 10 x log 10 

(10 0,1xLps1 + 10 0,1xLps2 ) = 10 x log 10 

(2x10 0,1xLps1 ) = 10 x log 10 

(10 0,1xLps1 ) + 10 

x log 10 

2= 10 x log 10 

(10 0,1xLps1 ) + 3 

Ricorda : Il livello sonoro complessivo prodotto da due sorgenti con livelli sonori uguali è 

di soli 3 dB superiore a uno dei livelli sonori componenti. 

Si può inoltre dimostrare che: 

Ricorda : Quando si abbiano due livelli sonori la cui differenza sia uguale o superiore a 15 

dB, il livello sonoro complessivo corrisponde al maggiore dei due. 



ESEMPIO 1 

Si calcoli il livello di pressione sonora efficace risultante dall’azione di due, o più, sorgenti non correlate 

tra loro ma caratterizzate dallo stesso livello di pressione sonora L . 

Per n sorgenti uguali non correlate si ha: 

Pertanto due sorgenti uguali comportano un incremento del livello di pressione sonora efficace 

originaria L di 3 dB, in quanto si ha 10 log 2 = 3,01; 3 sorgenti uguali pi comportano un incremento di 

4,77 dB in quanto si ha 10 log 3 = 4,77; 4 sorgenti uguali comportano un incremento di 6 dB, in quanto 

si ha 10 log 4 = 6,02; 10 sorgenti uguali comportano un incremento di 10 dB, in quanto si ha 10 log 10 

= 10; 100 sorgenti uguali comportano un incremento di 20 dB, in quanto si ha 10 log 100 = 20; 1000 

sorgenti uguali comportano un incremento di 30 dB, in quanto si ha 10 log 1000 = 30, e così via. 

In base a questi risultati si può anche concludere che un incremento di 3 dB comporta un raddoppio 

della potenza associata al suono mentre, ad esempio, un incremento di 6 dB comporta un aumento di 

4 volte della potenza associata, un incremento di 10 dB comporta un aumento di 10 volte della 

potenza associata, un incremento di 20 dB comporta un aumento di 100 volte della potenza associata, 

un incremento di 30 dB comporta un aumento di 1000 volte della potenza associata, e così via. 



ESEMPIO 2 

Si calcoli il livello di pressione sonora efficace 

risultante dall’azione di due sorgenti non 

correlate per le quali si abbia L = 90 dB ed L = 85 

dB. 

Pertanto l’aggiunta della seconda sorgente 

comporta un incremento molto modesto del 

livello di pressione sonora efficace. 



ESEMPIO 3 

Si calcoli il livello di pressione sonora efficace L ps 

, associato alla 

sorgente, nell’ipotesi che il livello complessivo sia L pt 

= 91,2 dB e 

che il rumore di fondo sia pari a L pf 

= 85 db. 

In questo caso si può procedere in analogia all’Esempio 2, 

tenendo conto del fatto che l’incognita è il livello L , associato 

alla sorgente 



ESEMPIO 1 

Valutare i livelli di intensità sonora e di potenza 

sonora relativi ad una sorgente di 100 [W] alla 

distanza di 1 [m] che produce onde di tipo sferico. 

• LW = 10 · Log (100/10 -12 )=140 [dB] 

• LI = 10 · Log (100/4π·1/10 -12 ) = 129 [dB] 

N.B. Cosa succede se W raddoppia? 

• LW = 10 · Log (200/10 -12 )=143 [dB] 

• LI = 10 · Log (200/4π·1/10 -12 ) = 132 [dB]


RADDOPPIANDO LA POTENZA 

IL LIVELLO SONORO 

AUMENTA DI 3 [dB] 

RADDOPPIANDO LA DISTANZA 

IL LIVELLO SONORO 

DIMINUISCE DI 6 [dB]


Fattori di riflessione 

Lps = Lws - 20 x log 10 

r - 11 

❑ Una sola superficie riflettente: Lps = Lws - 20 x log 10 

r – 8 

❑ Due superfici riflettenti: Lps = Lws - 20 x log 10 

r – 5 

❑ Tre superfici riflettenti: Lps = Lws - 20 x log 10 

r – 2 

r= distanza del fonometro dalla sorgente 

In presenza di due superfici riflettenti Lps risulta 

incrementata di 6 dB, e, nel caso di tre superfici riflettenti, di 

9 dB. 

Ricorda: il livello di pressione sonora diminuisce di 6 dB 

ogni raddoppio della distanza dalla sorgente 



Affinchè il Ricorda di pagina precedente sia verificabile, occorre che la misura della pressione sonora 

venga effettuata ad una certa distanza dalla sorgente in modo da evitare che lo strumento di misura sia 

influenzato dalle irregolarità del campo acustico nelle immediate vicinanze della fonte di rumore 

(campo vicino). 

Infatti, nella realtà, le sorgenti il più delle volte hanno forme irregolari e le loro superfici non vibrano 

tutte in fase né con la stessa ampiezza: una parte può dare luogo ad una compressione, un’altra 

adiacente ad una decompressione; una parte può produrre una compressione molto forte, un’altra una 

più debole. 

Viceversa, se le misure vengono effettuate troppo lontano dalla sorgente, le riflessioni di muri, pareti e 

di altri oggetti eventualmente presenti nell’intorno possono ostacolare sensibilmente l’esecuzione di 

misure corrette. 

Questa zona viene chiamata campo riverberante. 

Tra il campo riverberante e il campo vicino c’è (ma non è detto che ci sia sempre) il campo libero, che 

può essere definito come quello spazio dove è nulla l’influenza del campo vicino e di quello 

riverberante. 

Ricorda: il campo libero può essere individuato verificando se, in quella zona, il livello di pressione 

sonora diminuisce di 6 dB ad ogni raddoppio della distanza dalla sorgente di rumore. 



Per la propagazione del suono all’interno, laddove non si ravvisino condizioni 

paragonabili al campo libero, la relazione tra pressione e potenza sonora è espressa da 

un’altra formula, che tiene in buon conto, oltre che dell’ubicazione della sorgente tra 

una o più superfici riflettenti e della distanza dalla sorgente, anche delle caratteristiche 

fonoassorbenti del locale. 

Può anche accadere che, all’interno di un locale, il rumore riflesso prevalga su quello 

diretto proveniente dalla sorgente. In tal caso il livello di pressione sonora è lo stesso in 

ogni punto di misura e il campo sonoro prende il nome di campo sonoro diffuso. 



La propagazione 

del rumore 

all’aperto 

• distanza tra la sorgente 

sonora e il ricevitore [DSR] 

• assorbimento dell’energia 

sonora dovuto all’aria 

atmosferica [ATM] 

• effetti di assorbimento 

dovuti al terreno e agli alberi 

[TA] 

• presenza di eventuali 

barriere tra la sorgente e il 

ricevitore [BAR] 



Il fattore 

DSR 

• per brevi distanze, comprese nei 

cento metri 

• eventuali superfici riflettenti in 

prossimità della sorgente 

• direzionalità del segnale sonoro 

ONDA PIANA 

ING. NICOLA VENEZIANO 

ONDA SFERICA


Un’onda piana ha caratteri di 

“direttività”, si espande cioè in una 

direzione e, in un mezzo ideale non 

dissipativo, la sua pressione acustica, 

la velocità di oscillazione e l’intensità 

conservano ovunque lo stesso valore. 



Un’onda sferica si espande secondo 

superfici sferiche tra loro concentriche 

e la sua pressione acustica decresce 

con l’inverso della distanza*, 

mentre la sua intensità decresce con 

l’inverso del quadrato della distanza 

dal centro di propagazione**. 

* P e 

= ((W*r a 

)/ 4*p*r 2 ) 1/2 

** I = P e 

2 

/ r a 

Si può inoltre rilevare 

sperimentalmente che la direttività 

nella trasmissione di un suono si 

verifica normalmente quando la 

lunghezza d’onda con cui vibra la 

sorgente è minore della dimensione 

della sorgente.


Nella pratica si può rilevare come alcune frequenze di vibrazione (quelle caratterizzate 

da una lunghezza d’onda inferiore alle dimensioni della sorgente) diano luogo, per la 

stessa sorgente, a propagazioni di tipo piano, altre (quelle di lunghezza d’onda 

superiore alle dimensioni della sorgente) diano invece luogo a propagazioni di tipo 

sferico. 

Può così accadere che, nell’intorno di una macchina o di una qualunque altra sorgente 

di rumore, la distribuzione della pressione sonora, ad una certa distanza dalla 

macchina o dalla sorgente, non sia affatto omogenea, ma caratterizzata da zone di 

direzionalità. 

Tali direzioni di disuniformità della pressione sonora sono dovute sia a sovrapposizioni 

aleatorie di onde di pressione sferiche che a sovrapposizioni di onde sferiche con onde 

piane originantesi per i motivi suddetti. 

Gli effetti di una siffatta irregolarità del campo acustico si manifestano 

prevalentemente nelle immediate vicinanze della fonte. 

Di essi occorre tenere adeguatamente conto per “individuare” le direzioni critiche di 

propagazione del rumore intorno alla sorgente. 



Poichè è però materialmente impossibile seguire a livello “microscopico” ogni singola 

onda, si ricava il cosiddetto livello di pressione direzionale Lpsi inserendo nelle 

formule l’incremento di pressione direzionale Dpsi (detto anche indice di 

direzionalità e indicato anche con il termine I D ), per la qual cosa esse diventano: 

• Lpsi = Lws - 20xlog 10 

r + Dpsi - 11 


r + Dpsi - 8 


r + Dpsi - 5 


r + Dpsi – 2 

dove Dpsi vale Lpsi - Lps cioè la differenza tra il livello di pressione sonora nella iesima 

direzione (Lpsi) alla distanza r dalla sorgente e il livello di pressione sonora media(Lps) 

alla stessa distanza. 



Il 

fattore 

ATM 

L’influenza dell’aria atmosferica è basata sul fatto che l’energia 

sonora, nell’attraversare gli strati d’aria tra sorgente e ricevitore 

viene gradualmente convertita in calore per effetto per una serie 

di processi molecolari che rientrano sotto la denominazione 

generale di assorbimento atmosferico. 

Il fattore ATM tiene conto dell’assorbimento atmosferico ed è 

dato da: 

ATM = a x D/100 [dB] 

dove 

a = coefficiente di attenuazione atmosferica, espresso in dB per 

100 m 

D = distanza sorgente - ricevitore [m] 

Il coefficiente a è riportato nella tabella in funzione della 

temperatura e umidità relativa dell’aria e della frequenza del 

segnale sonoro. 



Coefficienti di assorbimento atmosferico a , in dB/100 m a livello del mare 

Per piccole distanze, 

l’assorbimento atmosferico incide 

in maniera trascurabile. 

Su distanze lunghe l’effetto è 

invece notevole. 

Ad es., per un suono a 

1000 Hz, a 20 °C e 50% di umidità 

relativa, alla distanza di 3000 m, 

l’assorbimento atmosferico 

raggiunge i 15 dB. 



Alberi e foglie esercitano un limitato 

effetto barriera verso la trasmissione 

di energia sonora. 

Il fattore TA 

Per frequenze tra 0 e 500 Hz l’effetto 

è pressoché nullo, invece per 

frequenze tra 500 e 1000 Hz l’effetto 

di assorbimento può valutarsi in 1 dB 

per metro di distanza, fino comunque 

ad un massimo di 10 dB. 

Al di sopra di 2000 Hz l’effetto 

barriera introdotto dalle foglie è 

intorno a 1 dB per 10 metri, fino ad un 

massimo di 10 dB per distanze oltre i 

100 m.


Il terreno, specie se poroso e mosso, 

esercita un effetto di assorbimento 

dell’energia sonora. 

Questo effetto si manifesta però 

quando la sorgente sonora si trova ad 

un’altezza limitata, fino ad 1,5 ÷ 2 m e 

vale per frequenze comprese tra 250 e 

1000 Hz. 

L’entità dell’assorbimento è contenuta 

in un massimo di 5 ÷ 7 dB per 100 ÷ 150 

m di distanza se la sorgente sonora è ad 

un’altezza di 1,5 m sul terreno. 

L’aumentare dell’altezza della sorgente 

riduce drasticamente l’effetto di 

assorbimento dovuto al terreno.


Il fattore 

BAR 

L’energia sonora sviluppata da una 

sorgente può essere attenuata con 

l’interposizione, tra sorgente e 

ricevitore, di una barriera. 

L’effetto dovuto alla barriera (BAR) 

è quello di attenuare maggiormente 

l’energia sonora emessa alle alte 

frequenze, mentre è più limitata 

l’attenuazione alle basse frequenze. 





La propagazione 

del suono negli 

ambienti chiusi 

In un locale chiuso, il rumore prodotto da 

una sorgente sonora, raggiunge l’ascoltatore 

in due modi diversi: 

• rumore che proviene direttamente 

dalla sorgente sonora, in modo 

analogo a quanto avviene 

all’aperto. 

• rumore riflesso dalle pareti 

circostanti, dal pavimento, dal 

soffitto, da mobili etc. Il livello 

sonoro complessivo (o totale) in un 

ambiente chiuso è dato dalla 

somma del rumore diretto con il 

rumore riflesso. 



• Se il rumore diretto prevale su quello riflesso, anche in 

un ambiente chiuso possono verificarsi condizioni 

paragonabili al campo libero. In tal caso il campo 

riverberante sarà riscontrabile solo in prossimità delle 

pareti che delimitano l’ambiente. 

• Se invece è il rumore riflesso a prevalere su quello 

diretto allora il campo sonoro è del tipo diffuso. In tale 

campo il livello di pressione sonora è lo stesso in ogni 

punto di misura e il flusso di energia si propaga 

uniformemente in tutte le direzioni. 



Lpsd = Lws - 20 x log 10 

r – 11 

❑ Sorgente è posta a meno di un metro da una sola superficie 

riflettente: 


r – 8 

❑ Sorgente è posta a meno di un metro dall’intersezione di due 

superfici riflettenti: 


r – 5 

❑ Sorgente è posta a meno di un metro dall’intersezione di tre 

superfici riflettenti: Lpsd = Lws - 20 x log 10 

r – 2 

• r= distanza del fonometro dalla sorgente 



Il livello di pressione sonora dovuto al solo rumore riflesso Lpsr può 

determinarsi con la seguente equazione: 

Lpsr = Lws - 10xlog 10 

(A/(1-A/S)) + 6 

dove A è l’assorbimento totale dell’ambiente [Sabin metrici] e S la superficie 

totale del locale espressa in m 2 . 

Se un certo locale chiuso è costituito da n pareti (compreso il pavimento e il 

soffitto) ciascuna di superficie S n 

, caratterizzate ognuna da un certo 

coefficiente di assorbimento a n 

, l’assorbimento acustico A viene calcolato 

come: 

A = ( a 1 

xS 1 

+ a 2 

xS 2 

+ ...............+ a n 

xS n 

)

Corso di di consulente tecnico ambientale 2018 

Il coefficiente di assorbimento acustico a di un materiale rappresenta la 

frazione di energia sonora che esso è in grado di non riflettere. 

Il coefficiente di assorbimento si misura in due modi: diretto (a mezzo tubo 

ad onde stazionarie con misurazioni di riflessione) e indiretto (col metodo del 

locale a riverberazione). 

Col metodo del locale di riverberazione si possono a volte verificare 

coefficienti di assorbimento di valore superiore a 1. Per questo motivo è 

importante differenziare con chiarezza questa grandezza da altre ottenute 

con il metodo diretto, le quali raggiungono al massimo il valore 1. 

I valori del coefficiente di assorbimento ricavati con il metodo diretto (sempre 




Ricorda: in un ambiente l’assorbimento totale A 

dovrebbe avere un valore numerico compreso 

tra il 20 e il 50% della sua superficie totale. 

Per ambienti con soffitti di altezza normale (2,5 ÷ 3 m) o dove 

il livello sonoro abbia valori contenuti, l’assorbimento totale 

può restare compreso tra il 20 e il 30%. 

Invece, per locali di grandi dimensioni, o dove siano presenti 

sorgenti sonore di elevata intensità, l’assorbimento totale sarà 

tra il 40 e il 50% della superficie totale. 

Il risultato di questi accorgimenti è quello di ridurre il livello 

sonoro dovuto al rumore riflesso a livelli accettabili. 



Esempio: si abbia un locale di superficie totale S= 108 m2 caratterizzato da un assorbimento totale A 

dell’ambiente pari a 5,04 Sabin metrici. Si abbia in questo locale una sorgente sonora (es. una macchina 

utensile) posta nell’intersezione di due pareti e di potenza sonora Lws nota e pari a 80 dB. 

A 3 m di distanza dalla macchina c’è un operatore. 

Il problema è quello di decidere se l'operatore trarrebbe giovamento da un intervento di correzione acustica 

del locale 

Il livello di pressione sonora alla distanza di 3 metri dalla macchina, per il solo effetto del rumore diretto, 

vale 

Lps = 80 -20xlog 10 

3 - 5 = 80 - 20 x 0,47 -5 = 65,6 dB 

Il livello di pressione sonora dovuto al rumore riflesso, vale: 

Lpsr = 80 - 10xlog 10 

(5,04/(1-5,04/108)) + 6 = 80 - 10 x 0,7 + 6 = 79 dB 

Poiché il livello di pressione sonora dovuto al rumore riflesso è sensibilmente maggiore di quello dovuto al 

rumore diretto, un intervento di correzione acustica sarebbe auspicabile. Il livello sonoro complessivo sarà 

dato dalla somma dei due livelli (diretto e riflesso) da eseguire non algebricamente (sarebbe un gravissimo 

errore!) ma utilizzando la formula che consente di effettuare la somma tra due o più livelli. 

Si ha: Lpst = 10 x log 10 

(10 0,1x65,6 + 10 0,1x79 ) = 79,19 

Si vede come il livello di pressione sonora totale che si ottiene coincide praticamente con il maggiore dei 

due in accordo con il Ricorda di qualche slide fa. 



La correzione 

acustica di un 

ambiente 

La correzione acustica di 

un ambiente consiste 

nell’aumentare 

assorbimento totale A 

attraverso il rivestimento 

di alcune delle pareti con 

materiali caratterizzati da 

coefficienti di 

assorbimento più elevati 

o attraverso interventi di 

“bafflizzazione” del 

soffitto. 



Se chiamiamo con Ad l’assorbimento acustico totale 

dopo il trattamento, allora la riduzione DL in dB del 

livello sonoro del rumore riflesso è data da: 

DL = 10xlog 10 

(Ad/A) 

Ricorda: la correzione acustica degli ambienti, 

basata sull’aumento dell’assorbimento delle 

superfici, ha effetto solo sul rumore riflesso, mentre 

non ha alcun effetto sul rumore diretto 



Pertanto, quando il ricevitore è sottoposto a rumore 

prevalentemente diretto, la correzione acustica risulterebbe 

inutile. 

Viceversa sarebbero da prendere in considerazione l’uso di 

schermi acustici tra la sorgente e l’ascoltatore, al fine di 

interrompere il rumore diretto. In generale, in un locale di 

medie e grandi dimensioni, il rumore diretto prevale in 

prossimità delle sorgenti sonore. A distanze maggiori prevale 

invece il rumore riflesso. 

Il personale in prossimità di fonti di rumore potrà usufruire di 

schermi acustici o di cabine insonorizzate. Invece a distanza 

dalla fonte di rumore potranno ottenersi miglioramenti 

acustici applicando materiali assorbenti sulle pareti o sul 

soffitto. 



livello sonoro totale Lpst in un ambiente chiuso 

Lpst = Lws + 10x log10(Q/(4x¹xr2) +4/R) 

dove: 

Lpst = livello di pressione sonora totale nell'ambiente [dB] 

Lws = livello di potenza sonora della sorgente [dB] 

Q = fattore di riflessione (vale 2 per una parete riflettente, 4 per due pareti, 8 per tre) 

r = distanza della sorgente [m] 

R = costante ambientale data da R = a m 

x S /(1 - a m 

) = (A/S) x S/(1-A/S) = A/(1-A/S) 

dove: 

S = superficie totale dell’ambiente [m2] 

a m 

= coefficiente di assorbimento medio dell’ambiente definito come: 

a m 

= (a 1 

x S 1 

+ a 2 

x S 2 

+ ................+ a n 

x S n 

)/S 

S 1 

, S 2 

,..............S n 

sono le singole superfici componenti l’ambiente 

a 1 

, a 2 

..............a n 

sono i rispettivi coefficienti di assorbimento 

il termine Q/(4x¹xr2) è relativo al rumore diretto, mentre il termine 4/R è relativo 

al rumore riflesso. Se poniamo Q/(4x¹xr 2 ) = 0 allora la 31) diventa: 

Lpst = Lws + 10x log10(4/R) = Lws + 10x log104 - 10x 

log10 

che è la stessa formula con la quale abbiamo già valutato il livello di pressione sonora dovuto al solo rumore riflesso. R= Lws + 6 -10x 

log10R = Lws + 6 -10x log10(A/(1-A/S) 



Riverberazione 

Il fenomeno della riverberazione 

consiste nella persistenza del 

segnale sonoro in ambiente dopo 

che la sorgente è stata esclusa. La 

riverberazione è causata da una 

riflessione molto rapida del segnale 

sonoro ed è naturalmente 

responsabile della crescita del 

livello sonoro negli ambienti. 

Si definisce tempo di riverberazione 

il tempo richiesto affinchè, 

dall’attimo di spegnimento della 

sorgente sonora, il livello di 

pressione sonora in ambiente 

diminuisca di 60 dB. 



Il tempo di riverberazione può venir calcolato con l’equazione seguente: 

T = 0,16 x V/A 

dove: 

T = tempo di riverberazione [s] 

V = volume dell’ambiente [m 3 ] 

A = assorbimento totale ambiente [Sabin metrici] 

Tempi di riverberazione accettati vanno da 0,5 s per piccoli ambienti a 2 s per 

grandi ambienti. Di solito si preferiscono tempi di riverberazione più ridotti 

per la conversazione che per la musica. Per l’intelligibilità della parola si 

preferiscono tempi di riverberazione inferiori a 1,5 s in ogni ambiente, 

qualunque sia la cubatura. Tali tempi possono essere presi come tempi di 

riferimento in ambiente industriale per una valutazione dell’assorbimento 

totale dell’ambiente 



Tutte le considerazioni sinora svolte sono state fatte partendo 

dall’esame di una “semplice oscillazione” di una piccola porzione 

della superficie di una macchina in funzione. 

Dall’esame di un fenomeno “semplice”, scorporato da un fenomeno 

“complesso”, siamo nondimeno riusciti ad estrapolare delle 

equazioni di estrema utilità per l’esame “macroscopico” del 

fenomeno fisico del rumore, ricavandone utili procedure di calcolo 

per la risoluzione “pratica” di molti problemi legati al fenomeno del 

rumore. Tali problemi rispondono essenzialmente al quesito: 

COME POSSO CONOSCERE GLI EFFETTI ACUSTICI 

DI UNA SORGENTE DI RUMORE 

NEL SUO INTORNO, VICINO E LONTANO, 

E IN DIPENDENZA DELLA SUA UBICAZIONE? 



Adesso dobbiamo affrontare due problemi: 

1) identificare il livello di inquinamento da 

rumore, non come semplice dato numerico, 

ma relativamente alla possibilità di 

insorgenza di disturbo o danno 

2) eseguire gli eventuali interventi di 

protezione acustica, scegliendo la soluzione 

tecnico- economica più valida 



Il rumore 

relativamente 

alla 

possibilità di 

insorgenza di 

disturbo o 

danno 

piccole superfici attigue, che tutte insieme 

concorrono alla formazione di una macro 

superficie 



Di norma una superficie abbastanza estesa, è anche abbastanza elastica. 

• Se essa fosse perfettamente rigida, l’effetto di una sollecitazione meccanica periodica ,cioè che si 

manifesta nella stessa maniera nel corso di uno stesso intervallo di tempo, chiamato appunto 

periodo e indicato, come già abbiamo visto, con T, si tradurrebbe in una vibrazione periodica alla 

sua sola frequenza fondamentale. 

• In realtà, poiché raramente una superficie può considerarsi perfettamente rigida, essa vibrerà 

anche a frequenze diverse, che sono multipli interi della frequenza fondamentale. Queste 

frequenze sono dette armoniche. L’effetto delle armoniche è quello di alterare la sensazione 

sonora dovuta alla frequenza fondamentale. 

Quello che ne risulta è così un suono complesso, composto cioè dai diversi valori di pressione sonora 

relativi alle diverse frequenze che vengono generate dalla sorgente. 

Se il suono complesso è di tipo periodico ed è costituito da componenti rigorosamente armoniche 

(cioè multiple intere della frequenza fondamentale di vibrazione) la matematica ci insegna che è 

possibile ricostruire analiticamente lo funzione periodica rumore, cioè “la descrizione di un evento 

sonoro lungo tutto l’arco del periodo T in cui esso si manifesta”. Tale funzione esprime la variazione 

del livello di pressione sonora generata dalla sorgente in funzione del tempo. 



Lo sviluppo 

in serie di 

Fourier 



Una funzione periodica (cioè che si manifesta 

nella stessa maniera nel corso di un intervallo di 

tempo, chiamato periodo e indicato con T) è 

riconducibile alla somma di più armoniche, di 

cui la prima coincide con la frequenza 

fondamentale, la seconda con una frequenza 

doppia della fondamentale, la terza con una 

frequenza tripla e così via. 



Se dunque conoscessimo con esattezza a priori il periodo 

di un rumore periodico, essendo T=1/f resterebbe subito 

definita la sua armonica fondamentale di frequenza 

f=1/T e basterebbe limitare la misura dei valori istantanei 

della pressione sonora alla sua armonica fondamentale 

(prima armonica) e sommare ad essi i valori istantanei di 

pressione sonora relativi alle altre armoniche (misurati 

cioè in corrispondenza delle frequenze doppia, tripla, 

quadrupla etc. della fondamentale) per avere una 

ricostruzione completa della funzione periodica rumore 

P(t), dove P è il valore istantaneo della pressione sonora 

totale. 



Nella pratica un suono complesso di tipo periodico è costituito da 

innumerevoli componenti, armoniche e non, per la qual cosa una 

ricostruzione analitica dello funzione P(t) , così concepita, non è 

possibile. 

È invece possibile, avvalendosi dei moderni strumenti di misura, 

determinare sperimentalmente il valore efficace Pe di P(t) 

convertendolo poi, ad uso del rilevatore, nel più maneggevole Lps. 

Se chiamiamo con Lps1 il livello di pressione efficace della prima 

armonica, con Lps2 il livello di pressione efficace della seconda 

armonica e con Lps3 il livello di pressione efficace della terza 

armonica, essendo in ogni istante P(t)1 = P(t)2 + P(t)3, possiamo 

scrivere: 

Lps1 = Lps2 + Lps3 



Quindi il livello di pressione sonora globale di uno 

spettro può ottenersi come somma dei livelli di pressione 

sonora relativi ad una serie di frequenze ciascuna doppia 

di quella precedente. 

Le frequenze nel campo dell’udibile, vanno da 16÷20 Hz 

fino a 16÷20 kHz. 

Occorre dunque individuare, all’atto pratico, una serie di 

frequenze più significative (più utili per descrivere la 

maggioranza dei fenomeni acustici) tale che ognuna di 

esse sia doppia di quella precedente. 



Per semplificare le cose ci si accontenta, nella maggior parte dei casi, di 

rilevare il livello di pressione sonora alle seguenti frequenze normalizzate: 

63 - 125 - 250 - 500 - 1000 -2000 - 4000 - 8000 Hz 

Queste frequenze sono definite prendendo intervalli successivi posti 

superiormente o inferiormente alla frequenza di riferimento (1000 Hz). Ogni 

banda di frequenza normalizzata è individuata dal suo centro di frequenza e 

dalla larghezza di banda. 

Il campo di frequenze, intorno a ciascuna frequenza normalizzata, che un 

singolo filtro lascia passare, viene definito banda e l’analisi spettrale così 

concepita si chiama analisi per banda d’ottava. 

Le frequenze normalizzate sono tali che, come detto, ogni frequenza 

successiva è doppia di quella precedente. 



La International Standards 

Organization (ISO) ha 

definito tre diverse 

larghezze di banda da 

preferire rispetto ad altre 

e cioè quello di ottava, di 

un terzo d'ottava e di 

mezza ottava. Per ragioni 

di praticità i valori delle 

frequenze centrali sono 

spesso arrotondati a 

numeri interi. 



Un tono puro è un suono la cui forma d'onda è rappresentata 

da una sinusoide. Questa forma d'onda particolare può essere 

visualizzata immaginando di riportare su un foglio la 

proiezione del percorso verticale della punta di una lancetta di 

orologio durante il suo moto circolare. Il periodo T corrisponde 

ad una rivoluzione completa della lancetta. 

Quando il valore di pressione sonora associato ad un’armonica 

è chiaramente percepibile nei confronti dei valori di pressione 

sonora associati alle armoniche contigue (superiori o inferiori) 

siamo in presenza di un cosiddetto tono puro. 



Ricorda: la presenza di uno o più toni puri nello 

spettro acustico di un rumore (cioè nella 

“descrizione di un evento sonoro lungo tutto 

l’arco di frequenze interessate”) deve 

specificatamente essere presa in considerazione, 

ai fini della valutazione del disturbo, quando tali 

toni puri siano chiaramente percepibili. Sembra 

opportuno inoltre assimilare ai toni puri i rumori 

a banda stretta, cioè quei rumori la cui energia 

sonora risulti concentrata entro una banda di 

frequenze molto limitata. 



Se un oboe e un violino in un’orchestra suonano la stessa nota, ad esempio un la, udiamo suoni ben 

diversi. La ragione principale di questa differenza è che, sebbene sia il violino, sia l’oboe producano 

vibrazioni alla frequenza di 440 Hz, ciascuno strumento produce anche armoniche, le cui intensità 

relative dipendono dallo strumento e da come è suonato. 

Se ciascuno strumento producesse solo la frequenza fondamentale di 440Hz, essi produrrebbero tutti lo 

stesso suono (un tono puro). 

Quanto le armoniche influiscano sul timbro degli strumenti è evidenziato nella figura seguente. Essa 

rappresenta il grafico della variazione di pressione in funzione del tempo per un diapason, per un 

clarinetto e per una cornetta, che suonano tutti la stessa nota (stessa frequenza fondamentale). 

DIAPASON CLARINETTO CORNETTA 



La forma d’onda prodotta dal diapason è quasi esattamente una pura 

onda sinusoidale, ma quelle del clarinetto e della cornetta 

chiaramente non lo sono. La forma d’onda del diapason contiene solo 

la frequenza fondamentale. Quella del clarinetto contiene la 

frequenza fondamentale e anche, in notevole quantità, la terza, la 

quinta e la settima armonica, in aggiunta a minori quantità della 

seconda, della quarta e della sesta armonica. Per la cornetta c’è molta 

più energia nella terza armonica che nella frequenza fondamentale, 

come dimostrato dalla figura seguente: 



Con il fonometro a scansione di frequenza è 

possibile costruire lo spettro sonoro di ogni 

rumore o suono di tipo periodico. 

Il fonometro a scansione di frequenza 

consente quindi l’analisi armonica del rumore 

cioè la pesatura del contributo che ogni 

singola armonica dà al rumore periodico 

finale, proprio come nei grafici prima illustrati. 

La conoscenza dello spettro sonoro di un 

rumore è di importanza fondamentale per la 

scelta dei materiali insonorizzanti e delle 

soluzioni tecniche adatti al suo contenimento, 

così come una diagnosi medica precede 

sempre la scelta della medicina. 



Bande di ottava 

Ricorda : spesso il 

contributo 

energetico di 

frequenze “fuori 

banda”è 

trascurabile, ma se c’ 

è un segnale 

importante, la cui 

frequenza è vicina, 

anche se fuori dalla 

banda particolare, 

tale contributo è 

significativo. 



Terzi di ottava 

Il terzo di ottava costituisce una 

ulteriore suddivisione delle bande di 

ottava normalizzate. 

Il terzo di ottava è un intervallo tra due 

frequenze f2 e f1 (con f2 > f1) ottenuto 

secondo la relazione: 

f2/f1 = 21/3 



Classificazione 

dei diversi tipi 

di rumore 



Oltre a spettri di rumore di tipo periodico 

(quindi scomponibili in serie di Fourier) si hanno 

anche spettri con componenti parziali non 

armoniche, come nel caso di suoni emessi da 

membrane tese, piastre o altri corpi vibranti 

eccitati contemporaneamente su più loro modi 

propri di vibrazione e spettri di tipo continuo. 

Questi ultimi si riferiscono a fenomeni acustici 

non periodici aventi carattere aleatorio. 



Potenza acustica per unità di frequenza W/f costante cioè W/f = costante. 



Ad un dimezzamento della frequenza si ha un dimezzamento della potenza 

sonora. Poiché un dimezzamento della potenza sonora comporta una 

diminuzione di 3 dB del livello di potenza sonora, nel rumore bianco la 

potenza sonora diminuisce di 3 dB per ogni banda di ottava (dalla frequenza 

più grande a quella più piccola). 

Inoltre poichè la potenza sonora W è uguale all’energia E che si manifesta 

nell’unità di tempo, si può scrivere W=E/t. 

Se poniamo t=T 

W=E/T=Ef e W/f=E. 

Quindi se W/f=costante anche E=costante. 

Pertanto nel rumore bianco l’energia sonora è costante per ogni frequenza e 

costante è anche la pressione sonora essendo quest’ultima direttamente 

proporzionale all’energia. 



Potenza acustica per unità di frequenza W/f è inversamente proporzionale alla 

frequenza 

cioè (W/f) x f = costante. Quindi W=costante per ogni frequenza. 

Nel rumore rosa ad ogni raddoppio di frequenza l’energia sonora e la pressione sonora 

diminuiscono di 6 dB. 



CLASSIFICAZIONE 

ISO 

(in relazione al tipo di danno prodotto o 

potenziale) 

• rumore di tipo continuo, cioè un 

rumore che persiste senza interruzioni 

per tutta la durata del tempo di 

osservazione 

• rumore di tipo discontinuo, cioè un 

rumore che subisce nel corso della sua 

emissione interruzioni di durata 

apprezzabile e, comunque, non 

inferiori ad un secondo 

• rumore a tempo parziale, che è il 

rumore erogato da una sorgente la 

quale funzioni per un tempo limitato 

del periodo della giornata considerato 

(giorno, pomeriggio, sera o notte) 



• stazionario se il suo livello sonoro, misurato con opportuna costante di tempo del 

fonometro subisce fluttuazioni trascurabili attorno ad un valore medio costante. 

• Qualora tale valore medio presenti variazioni lente e graduali nel tempo di entità 

non trascurabile, il rumore viene definito non stazionario. 

• fluttuante un rumore il cui livello sonoro, misurato con opportuna costante di 

tempo del fonometro, subisce fluttuazioni “rapide” di entità non trascurabile 

• aleatorio o casuale quando presenta una completa irregolarità nelle sue modalità 

di emissione, sia per quanto riguarda i tempi di erogazione e le eventuali pause, sia 

per quello che concerne le sue specifiche caratteristiche di livello o spettrali 

durante i periodi di erogazione suddetti. (rumore da traffico veicolare) 

• Esistono inoltre rumori dotati di particolari caratteristiche, che richiedono 

specifiche modalità di misura e di valutazione, quali i rumori impulsivi e i toni puri. 





• VIDEO QUARK ALLEGATO 





Il livello di pressione sonora efficace è l’elemento principale che 

condiziona in maniera più rilevante la sensazione acustica di un 

individuo 

L’intensità soggettiva di un rumore non dipende però soltanto dal 

livello di pressione acustica incidente, ma anche dalla composizione 

spettrale del fenomeno rumoroso preso in considerazione. 

La sensibilità dell’orecchio, ai livelli di pressione sonora ridotti, 

diminuisce sensibilmente alle basse frequenze, si accentua alle 

frequenze medie e torna a ridursi, ma in modo meno marcato, alle 

frequenze più alte. 

Invece, a livelli di pressione sonora più alti, la curva di sensibilità 

dell’orecchio tende ad appiattirsi. 



Sulla base del comportamento dell’orecchio medio sono state realizzate delle 

curve di egual sensazione sonora, in funzione della frequenza e del livello di 

pressione sonora, dette curve isofone. 

Ciascuna curva rappresenta perciò un insieme di segnali sonori che in ogni punto 

produce sull’ascoltatore la medesima sensazione sonora 

L’unità di misura del livello di intensità soggettiva di un suono è il phon. Il phon 

rappresenta l’effetto acustico di un decibel alla frequenza di 1000 Hz. 

Queste curve isofone pongono il problema di una unità di misura dei livelli sonori 

che risulti significativa per l’orecchio umano, che cioè sappia tener conto della sua 

caratteristica di sensibilità. 

Risulta cioè necessario effettuare delle correzioni, o per meglio dire “ponderare” i 

livelli sonori di uno spettro di rumore alle varie frequenze in modo da portare lo 

spettro sonoro a una condizione di analogia con la curva di sensibilità dell’orecchio. 



Il livello 

continuo 

equivalente 

Livello equivalente (Leq), utilizzato in special 

modo per la valutazione dei rumori di tipo 

industriale, ma che comunque viene 

correttamente adoperato per la misura di 

rumori di intensità variabile ed in particolare di 

tipo aleatorio. 

Il livello sonoro equivalente continuo (Leq) 

costituisce un indice dell’effetto globale di 

disturbo dovuto ad una sequenza di rumore 

compresa entro un certo intervallo di tempo. 

Esso cioè corrisponde al livello di rumore 

continuo e costante che, nell’intervallo di 

tempo predetto, possiede lo stesso “livello 

energetico medio” del rumore originario. 



Sulla base della analisi statistica dell’evento sono stati definiti i cosiddetti indici statistici cumulativi 

(L10, L50, L90) che rappresentano rispettivamente: 

• L10 = Livello di rumore superato per il 10% del tempo: è un indice rappresentativo delle punte 

• L50 = Livello di rumore superato per il 50% del tempo: rappresenta il valore medio della 

rumorosità 

• L90 = Livello di rumore superato per il 90% del tempo: è un indice rappresentativo del rumore di 

fondo 



Il livello equivalente continuo di rumore Leq è il livello di pressione sonora di un segnale 

continuo e costante per un determinato tempo T, avente lo stesso valore quadratico 

medio di un suono la cui pressione sonora p(t) varia con il tempo, per cui: 

ovvero nel caso particolare di Leq in curva di ponderazione A: 

Qualora il rumore, anzichè essere descritto attraverso un livello sonoro variabile con 

continuità nel tempo, è rappresentato da una successione di livelli sonori Lp1, 

Lp2.....Lpn, associati ad intervalli di tempo t1, t2 ......tn, in cui è suddivisibile l’intero 

periodo di osservazione T, il livello equivalente può essere calcolato la seguente 

formula: 



• rumore ambientale = livello sonoro equivalente 

generato da tutte le sorgenti esistenti in un dato 

luogo e durante un determinato tempo 

• rumore specifico = è il livello sonoro equivalente 

che può essere attribuito ad una determinata 

sorgente 

• rumore residuo = è il livello sonoro equivalente in 

assenza di specifiche sorgenti di rumore 

• rumore di fondo = è il livello sonoro superato nel 

95% del tempo considerato (L95) 



SEL 

(Single Event Level) 

Quando si debba valutare in 

termini energetici l’entità dei 

singoli eventi sonori, possono 

essere utilizzati altri eventi 

specifici come ad esempio il SEL 

(Single Event Level). 

dove: 

t o = 1 secondo 

t 2 - t 1 = periodo di tempo durante il quale il 

livello sonoro LA è superiore al valore massimo 

dell’evento sonoro diminuito di 10dB 

LA = livello sonoro ponderato con il filtro A. 





Il rumore 

relativamente 

agli interventi 

di protezione 

acustica 

II° PROBLEMA 

“eseguire eventuali interventi 

di protezione acustica, 

scegliendo la soluzione 

tecnico-economica più valida” 



La legge di massa 

Il grado di isolamento, o potere fonoisolante di una parete verso il rumore che si 

propaga per via aerea è funzione della sua massa e della frequenza del segnale sonoro. 

La relazione analitica per determinare la perdita di trasmissione sonora TL (Sound 

Trasmission Loss, abbr. TL= 10xlog 10 

(Lw 1 

/Lw 2 

) dove Lw 1 

è la potenza sonora incidente e 

Lw 2 

quella trasmessa all’aria dalla superficie opposta) di una parete omogenea di massa 

m (espressa in kg/m 2 ) è la seguente: 

TL = 20 x log 10 

(f x m) - 48 [dB] 



Ricorda: dalla legge di massa si deduce che la perdita di trasmissione sonora 

aumenta di 6 dB con il raddoppiare della massa o con il raddoppio della frequenza. 

Più alta è la frequenza del suono incidente e la massa della parete e maggiore è la 

perdita di trasmissione sonora. 

Non tutti i materiali seguono perfettamente la legge di massa: vetro e cristallo 

seguono molto da vicino questa legge, mentre le pareti in mattoni se ne discostano. 

Sulla base di prove pratiche i materiali vengono perciò classificati secondo l’indice di 

valutazione ISO, o classe di trasmissione sonora STC ( sound transmission class, 

abbr. STC) che segue da vicino la caratteristica sensibilità dell’orecchio umano. 

I materiali vengono provati in un campo di frequenze compreso generalmente tra 

125 e 4000 Hz, in 16 bande da 1/3 di ottava, in modo da tracciare una curva di 

perdita di trasmissione sonora in funzione della frequenza. 



La curva reale ottenuta dalle prove 

viene poi confrontata con la curva di 

riferimento (la curva ISO viene 

abbassata fino a coincidere, entro 

determinate tolleranze, con la curva 

reale del materiale in esame) e, 

secondo gli scostamenti 

sull’andamento tipico di 

quest’ultima, il materiale in prova 

viene identificato per un 

determinato valore di classe di 

trasmissione sonora. 

Il numero con il quale il materiale 

viene identificato corrisponde alla 

perdita di trasmissione sonora (in dB) 

alla frequenza di 500 Hz. 



La diffrazione del 

suono 

Se in una cabina insonorizzata si lascia 

un’apertura (non insonorizzata) il suono 

proveniente dall’interno della cabina, anche 

supposto originato da una sorgente 

puntiforme che dia luogo ad un sistema di 

onde sferiche, non si propaga “tutto” 

radialmente fuori dalla cabina. 

Se l'apertura è grande rispetto alla lunghezza 

d’onda del suono che la attraversa, allora la 

deflessione del fronte d’onda non è 

apprezzabile e l’onda si propaga in linee 

rette. 

Ma se l’apertura è piccola rispetto alla 

lunghezza d’onda del suono che la attraversa 

allora è come se sull’apertura fosse collocata 

un’altra sorgente puntiforme che causa un 

nuovo sistema di onde sferiche, con la stessa 

lunghezza d’onda. 



Esso è applicabile anche alle barriere antirumore: se la lunghezza d’onda del suono che 

impatta contro la barriera è piccola, allora la deflessione del fronte d’onda non è apprezzabile 

e l’onda si propaga in linee rette sopra la barriera. Invece se la lunghezza d’onda è grande 

allora è come se in cima alla barriera fosse collocata un’altra sorgente puntiforme che causa 

un nuovo sistema di onde sferiche, con la stessa lunghezza d’onda. 

La diffrazione comporta quindi che gli effetti di un’apertura su una cabina insonorizzante si 

ripercuotano anche in direzioni non allineate con l’apertura. 

Per le barriere invece, il fenomeno della diffrazione comporta un miglior rendimento della 

barriere alle alte piuttosto che alle basse frequenze. Ciò pone un limite alla massa della 

barriera. Il favorevole effetto alle basse frequenze dovuto alla legge di massa viene infatti in 

parte vanificato dal fenomeno della diffrazione. 



L’interferenza costruttiva e distruttiva 

Interferenza costruttiva: si ha quando le onde 

provenienti da due sorgenti che oscillano alla 

stessa frequenza hanno una differenza di cammino 

pari ad una lunghezza d’onda 

ING. NICOLA VENEZIANO 

Interferenza distruttiva: si ha quando le onde 

provenienti da due sorgenti che oscillano alla 

stessa frequenza hanno una differenza di 

cammino pari a mezza lunghezza d’onda 

L’interferenza distruttiva viene sfruttata nella lotta attiva contro il rumore, nel senso di 

annullare gli effetti sonori di una sorgente con quelli prodotti da un’altra sorgente.


Risonatori 

Sistema equiparato ad un sistema massa-molla eccitato 

da una forza sinusoidale. 

Tale sistema presenta una pulsazione naturale pari a 

w n 

=(K/M) 1/2 

dove K = costante elastica della molla e M = massa della 

molla. 

Se la forza sinusoidale eccitante ha una pulsazione 

w = w n 

allora le oscillazioni diventano per ampiezza, 

velocità e accelerazione molto grandi (senza viscosità 

diventerebbero infinite). 

Ebbene, a somiglianza del sistema massa-molla, il 

risonatore, il cui principio è illustrato in figura, ha una 

frequenza di risonanza f r 

che è data da: 

f r 

= [c/(2 x ¹)] x [S/(L x V)] 1/2 

dove: 

- c = velocità del suono 

- S = sezione del collo di raggio r 

- L = lunghezza equivalente del collo data da l’ +k x r/2 

(dove k è un opportuno coefficiente) 

- V = volume del risonatore


Un analogo funzionamento si ha per i pannelli 

vibranti. In tal caso la frequenza di risonanza 

è data da: 

fr = 600 x [1/Mx d]1/2 

In questa formula bisogna fare attenzione alle unità 

di misura: d è espressa in cm, M in kg/m2 



Conclusioni 

I problemi pratici sono per lo più risolubili attraverso una buona padronanza 

applicativa 

dei principi fisici e dei dati teorico-sperimentali che, per una materia 

complessa come l’acustica, 

ci siamo sforzati di condensare avendo cura di seguire un percorso didattico 

coerente 

e rivolto “all’essenziale”. Infatti, pensare di risolvere questi problemi nella 

maniera 

tecnico-economica più valida vuol dire avere ben chiara almeno la genesi e la 

sostanza 

delle leggi fondamentali e delle grandezze basilari dell’acustica. 



…..sperando che dopo tutte queste 

chiacchiere ci sentiate ancora bene!!!!! 

NICOLA VENEZIANO 

Ingegnere per l'ambiente ed il territorio

MODULO 4 PARTE 1.pptx (3)

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?