Dissertação - Centro Tecnológico / UFES - Universidade Federal do ...
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32g ∂θTe∂zRi =2 ∂W ∂z.(2.6)Quan<strong>do</strong> os perfis de Velocidade e Temperatura não são conheci<strong>do</strong>s, os gradientes podem seraproxima<strong>do</strong>s e um novo parâmetro, conheci<strong>do</strong> como número de Richardson bulk. serádefini<strong>do</strong> porRibulkg=θe∆θ∆z( ∆W )2,(2.7)onde∆ θ e ∆Wdetermina<strong>do</strong> intervalo de alturasão as variações de temperatura e velocidade, respectivamente, para um∆ z .Um outro indica<strong>do</strong>r da estabilidade atmosférica que também é frequentemente utiliza<strong>do</strong> é onúmero de Froude. Segun<strong>do</strong> Snyder (1981) (Apud. Zhang et. al, 1995) o número de Froude(Fr) é considera<strong>do</strong> o mais importante parâmetro individual para ser utiliza<strong>do</strong> em simulaçõesda dispersão atmosférica estável. O número de Froude representa a razão entre as forças deempuxo e as forças de inércia em um flui<strong>do</strong>:FrUc= ,gd(2.6)onde U c e d são, respectivamente, a velocidade característica e escala de comprimento <strong>do</strong>flui<strong>do</strong>. O inverso da raiz quadrada <strong>do</strong> número de Froude é exatamente o número deRichardson bulk.Em estu<strong>do</strong>s de dispersão atmosférica, este conceito é estendi<strong>do</strong> para classificar a atmosfera deneutra a estável e, portanto o número de Froude pode ser descrito como uma função de N daseguinte forma: