ELEKTRICKÉ SVĚTLO 1 - Magisterský program Inteligentní budovy
ELEKTRICKÉ SVĚTLO 1 - Magisterský program Inteligentní budovy
ELEKTRICKÉ SVĚTLO 1 - Magisterský program Inteligentní budovy
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Tab. 1-1<br />
Veličina<br />
značka jednotka<br />
Zářivý tok<br />
Φ e (W)<br />
Bodový zdroj<br />
Prostorový úhel<br />
Ω (sr)<br />
Zářivost<br />
I e (W . sr -1 )<br />
Intenzita ozáření<br />
(ozářenost)<br />
E e (W . m -2 )<br />
Zář (v daném směru<br />
a v daném bodě na<br />
ploše vyzařující či<br />
ozářené nebo na<br />
dráze paprsků<br />
záření)<br />
L e (W.m -2 .sr -1 )<br />
Zář (svazku<br />
sbíhavých paprsků)<br />
L e (W.m -2 .sr -1 )<br />
Zář (svazku<br />
rozbíhavých<br />
paprsků)<br />
L e (W.m -2 .sr -1 )<br />
Vyzařování,<br />
intenzita vyzařování<br />
M e (W. m -2 )<br />
Dávka ozáření<br />
H e (J . m -2 )<br />
Přehled veličin z oblasti záření<br />
Definice<br />
energie přenesená zářením za<br />
dW dQe<br />
jednotku času Φ<br />
e<br />
= =<br />
dt dt<br />
zdroj, jehož největší rozměr a z<br />
je prakticky zanedbatelný ve<br />
srovnání se vzdáleností l zdroje<br />
od kontrolního bodu<br />
velikost plochy vyťaté obecnou<br />
kuželovou plochou na povrchu<br />
jednotkové koule (r =1 m), jejíž<br />
střed, vrchol prostorového úhlu je<br />
totožný s vrcholem uvažované<br />
kuželové plochy<br />
Prostorová hustota zářivého toku<br />
vyzařovaného bodovým zdrojem<br />
plošná hustota zářivého toku<br />
dopadlého na plochu dA<br />
E e = dΦ e / dA (W.m -2 ; W, m 2 )<br />
prostorová a plošná hustota<br />
zářivého toku<br />
2<br />
d Φ<br />
e<br />
Le<br />
=<br />
dΩ<br />
. dA<br />
L<br />
e<br />
N<br />
(W.m -2 .sr -1 ; sr, m -2 )<br />
dEeN<br />
= dΩ<br />
(W.m -2 .sr -1 ; W.m -2 , sr)<br />
dI<br />
eγ<br />
Le γ<br />
=<br />
dA . cosγ<br />
(W.m -2 .sr -1 ; W. sr –1 , m -2 , -)<br />
v prostředí nepohlcujícím a<br />
nerozptylujícím lze hovořit o<br />
záři plošky dA zdroje<br />
plošná hustota zářivého toku<br />
dΦ ev vyzařovaného z plošky dA<br />
plošná hustota zářivé energie (či<br />
množství záření) Q e<br />
H e = dQ e / dA (J.m -2 ; J, m 2 )<br />
Poznámka<br />
Φ e = výkon přenášený zářením<br />
obvykle stačí, platí-li<br />
l ≥ 10 . a z nebo alespoň<br />
l ≥ 5 . a z<br />
prostorový úhel dΩ , pod nímž je ze<br />
vzdálenosti l vidět ploška dA , jejíž<br />
normála svírá s osou dΩ úhel β je<br />
roven<br />
dΩ = dA . cosβ . l -2 (sr; m 2 , -, m)<br />
při nerovnoměrném prostorovém<br />
rozložení zářivého toku platí<br />
I e = dΦ e / dΩ (W.sr -1 ; W, sr)<br />
ozářenost E eN v bodě P roviny ρ N<br />
bodovým zdrojem Z , když ZP = l a<br />
ρ N ⊥ Z P se vypočte ze vztahu<br />
E e = I e . l -2 (W.m -2 ; W.sr -1 , m)<br />
dA N je ploška kolmá k ose<br />
prostorového úhlu dΩ , v jehož<br />
mezích se šíří zářivý tok dΦ e<br />
paprsky se sbíhají v mezích<br />
prostorového úhlu dΩ do jeho<br />
vrcholu. dE eN je ozářenost plošky<br />
umístěné do vrcholu dΩ kolmo<br />
k jeho ose<br />
L eγ (I eγ ) je zá (zářivost) plošky dA<br />
ve směru pod úhlem γ od normály<br />
k plošce dA .<br />
M<br />
e<br />
dΦ<br />
ev<br />
= (W.m -2 ; W, m 2 )<br />
dA<br />
protože dH e / dt = E e platí<br />
t<br />
H<br />
e<br />
= ∫ Ee<br />
. dt (J.m -2 ; W.m -2 , s)<br />
0<br />
8
Change language