Второе издание учебного пособия (pdf) - Ядерная физика в ...

Из приведенных данных можно сделать несколько выводов. Во-первых, четко виднамодификация нуклонных резонансов в ядерной среде: уже для ядер лития и более тяжелыхΔ(1232) резонанс становится шире почти на 50 МэВ, а N*(1520) исчезает совсем. При этоминтегральное сечение, нормированное на полное число нуклонов в ядре, практически неизменяется. Во-вторых, в области Δ - резонанса полное сечение фотопоглощения для ядерактинидов на 20% выше универсальной кривой. Этот факт трудно объяснить простоймодификацией резонанса в ядерной среде, потому что интегральное сечение не может при этомменяться. Следовательно, можно предположить о существовании дополнительных механизмоввзаимодействия фотонов с ядрами, которые не связаны с фоторождением мезонов.Поскольку делимость ядра не может быть больше единицы, то трудно предложитьдругие объяснения наблюдаемому эффекту. В области энергий выше Δ - резонанса, и особенновыше N*(1520), видно, что полные сечения фотопоглощения, совпадают с универсальнойкривой, но лежат систематически ниже сечения поглощения на свободном нуклоне. Тот факт,что интегральные сечения поглощения на связанном нуклоне становятся ниже , чем насвободном , можно объяснить моделью векторной доминантности, согласно которой приэнергии фотонов выше примерно 1 ГэВ ядро становится менее прозрачным для фотонов из-заэффекта адронизации, или фоторождения тяжелых векторных мезонов.Следует отметить, что надежные данные по полным сечениям фотопоглощения насвободном протоне и нейтроне имеются только для области энергий до 800 МэВ, где можносравнить несколькие результаты. При более высоких энергиях имеются только данныеАрмстронга и недавно появились сообщения о результатах измерений, выполненных вколлаборации GRAAL (они обсуждаются ниже), которые позволяют уточнить сечения доэнергии 1.5 ГэВ. По этим данным на протоне достаточно отчетливо виден третий резонанспри энергии 1,0 ГэВ, а на нейтроне он практически не заметен. Это по-видимому означает, чтопроцедура извлечения данных по нейтрону из измерений, сделанных на дейтроне, должна бытьуточнена. В этом случае сравнение ядерных сечений фотопоглощения со свободным нуклономследует делать именно с протоном, а не с усредненной суммой протонов и нейтронов, какделалось ранее.Следует отметить также, что оценки полных сечений фотопоглощения ядер – актинидовоснованы на модельных расчетах делимостей этих ядер (см.рис.5) Хотя число исследованныхизотопов довольно велико ( 232 Th, 238 U, 235 U и 237 Np) и для всех этих ядер полученные такимобразом полные сечения совпадают, желательно было бы провести измерения полных сеченийдругими, независимыми способами, например, методом суммирования сечений парциальныхреакций.