Второе издание учебного пособия (pdf) - Ядерная физика в ...

МэВ хорошо виден максимум, соответствующие реакции γ + Р π° + р. Основная частьсобытий справа от максимума соответствует реакциям γp −> π 0 π + n, γp −> π 0 π 0 p. На рис.12.2(справа) представлено распределение недостающих масс в реакции γp −> k + n котороеполучено в эксперименте LEPS.Рис. 12.2.Недостающая масса в реакцияхγp −> π 0 Х (слева) и γp −> Κ + X (справа).Из данных экспериментовGRAAL и LEPS, соответственно.Для частицы X конечного состояния исследуемой реакции полезно одновременно измерить ирассчитать из кинематики ее энергию и импульс. Тогда для отбора событий можноиспользовать баланс энергии, то есть распределение:а балансом импульса – распределение величин:(12.6)Здесь величины, обозначенные “exp” , соответствуют измерению в детекторе, а “calc” -расчетам из законов сохранения энергии и импульса.В качестве примера снова рассмотрим реакцию γ + Р π° + р, регистрируемую установкойGRAAL. События, соответствующие регистрации π° - мезона отбираются аналогично тому, какпоказано в примере из параграфа 12.1. Ось z совпадает с направлением импульса налетающихгамма-квантов, а импульс протона мишени равен нулю.Рис. 12.3.Вверху: Баланс энергии протона отдачидля реакции γ + Р π° + р, когда протонрегистрируется в BGO-калориметре.Внизу: Баланс импульса протона отдачидля реакций γ + Р π° + р (пунктирнаялиния) и γ + d π° + р, (сплошная линия).Для компонент Δр х и Δp y заметноуширение за счёт ферми-импульса.