Второе издание учебного пособия (pdf) - Ядерная физика в ...

5.3. Квазимонохроматическое излучение фотонов из ориентированныхмонокристаллов.Методика работы с монохроматическими фотонами, получаемыми методом когерентногоизлучения из ориентированных кристаллов под действием электронов, в ядерной физикеприменялась реже, чем описанные выше методы, хотя широко апробировалась па различныхэлектронных ускорителях. Спектр когерентного излучения из кристалла, облучаемогоэлектронами, кроме тормозной компоненты содержит несколько пиков, один из которых (применьшей энергии) имеет максимальную интенсивность (рис. 5.7). Количество фотонов вглавном пике достаточно велико 1 0 9- 10 фотон/с). Настройка по энергии осуществляется путемвращения кристалла относительно направления подающего пучка.Рис. 5.7.Слева : спектр гамма-квантов,образующихся в результатекогерентного рассеяния электроновс энергией 1 ГэВ в кристаллеалмаза: 1,2 — экспериментальныеданные; сплошные кривые полученыметодом наименьших квадратов;Справа: Расчетный спектр (а)и коэффициент поляризации (б) дляфотонов, образующихся при когерентномизлучении электронов в кристалле алмаза (Е у = 6 ГэВ).Видно, что при энергии электронов 1 ГэВ диапазон энергий гамма -квантов составляет 100— 550 МэВ. Поскольку спектр гамма-квантов существенно зависит от угла излучения, дляповышения точности измерений, он постоянно мониторируется магнитным спектрометром. Следуетотметить, что существенным достоинством работы с монокристаллами является возможностьполучения поляризованного гамма- пучка, (рис. 5.7). К сожалению, эта поляризация не можетрегулироваться в процессе эксперимента и ее величина далека от 100%.Дополнительная литература:5.1. В.Г.Недорезов, Ю.Н.Ранюк. Фотоделение ядер за гигантским резонансом. Наукова думка,Киев. 1989 ISBN 5-12-000869-0.