Второе издание учебного пособия (pdf) - Ядерная физика в ...

Рис.14.4Полные сечения поглощения пионов (вверху) и фотонов(внизу) в области нуклонных резонансов на ядре 12 С.Для пионов:Точки – эксперимент (для π + и π - мезонов вместе) ;Кривая – расчет по эйкональной модели на основе(π N) полного сечения.Для фотонов:Кривая – сечение фотопоглощения на дейтроне,умноженное на 6.Из рис.14. 4 видно, что разброс экспериментальных точек для пионов довольно велик,а для фотонов он мал. По-видимому, для пионов это связано с методическими ошибками,которые возникают при некорректном вычитания фона от упругого рассеяния. Большинстворезультатов как на фотонах, так и на пионах, получено методом ослабления (поглощения)пучка, но для фотонов упругое рассеяние пренебрежимо мало, а для пионов может достигать20%. Так же можно отметить, что фотонные данные получены с использованиеммонохроматических (меченых) фотонов и за счет этого ошибка измерений не превышаетнескольких процентов.Основные выводы о влиянии ядерной среды на свойства дельта-изобары и второго(D 13 ) резонанса, которые можно сделать из приведенных на рис.14.4 результатов, состоят вследующем. Дельта - изобара и по фотонным и по пионным данным остается видимой в ядре12 С без существенных изменений (в пределах ошибок эксперимента), в то время как второйрезонанс практически исчезает. Поскольку ошибки измерений для фотонных данныхсущественно ниже, чем для пионных, то по ним можно проследить изменение сечений сростом А более детально (см.рис.14.5, 14.6).