Второе издание учебного пособия (pdf) - Ядерная физика в ...

При энергиях Е е < 100 МэВ для измерения потока энергии гамма пучка вместоквантометров обычно применяются абсолютные толстостенные ионизационные камеры,использующиеся при нормировке и расчете абсолютных выходов.Сечение тормозного излучения из тонких мишеней, когда ионизационнымипотерями можно пренебречь, имеет вид (формула Шиффа):(5.5)Извлечение сечения фотоядерной реакции из данных о выходе является далеко непростой задачей. Необходимо экспериментально измерить зависимость выхода реакции отмаксимальной энергии тормозного спектра (энергии электрона), а затем решить уравнение(5.1), представляющее собой интегральное уравнение Фредгольма первого рода.Решение уравнения (5.1) сопряжено с принципиальными трудностями -некорректностью задачи. Некорректность обусловлена наличием ошибок в исходнойинформации (в экспериментально измеренном выходе) и, как следствие, бесконечнымчислом решений уравнения 5.1. Существует много методов вычисления сечений из данных овыходе. Наибольшее распространение при изучении фотоядерных реакций получили методыПенфольда — Лейсса и Кука. С последней работы началось использование принципарегуляризации при отыскании сечений фотоядерных реакций.Несмотря на непрерывное совершенствование методов получения и обработкиинформации, точность экспериментальных данных при работе с пучком тормозного излученияостается низкой. В связи с этим во многих лабораториях большое внимание уделяетсясозданию пучков монохроматических фотонов.Рассмотрим основные методы получения таких пучков на некоторых действующихустановках [5.1]. К ним относятся: аннигиляция ускоренных позитронов, мечение тормозныхфотонов путем регистрации рассеянных в радиаторе электронов в совпадении с продуктамиизучаемой реакции, когерентное излучение электронов в ориентированных кристаллах,обратное комптоновское рассеяние лазерных фотонов на электронах, а также различныекомбинированные методы, в основном мечение фотонов в сочетании с лазерным илианнигиляционным методом.