Второе издание учебного пособия (pdf) - Ядерная физика в ...

ГЛАВА 13.Алгоритмы определения сечений и асимметрии реакций фоторождения нейтральных изаряженных пионов на свободном протоне.Дифференциальное сечение, наблюдаемое в эксперименте, для каждого из диапазоновэнергий и углов определяется следующим выражением:(13.1)Здесь ΔN(E γ , θ, φ) - количество отобранных событий, которые соответствуют изучаемойреакции; ε(Ε γ , θ,φ) − эффективность регистрации изучаемой реакции, которая определяетсяпроизведением геометрической эффективности (геометрического аксептанса),эффективности регистрации частиц с учетом функции отклика детектора, эффективностипредварительного анализа (анализ событий в каждом детекторе, восстановление трековчастиц и т.д.), а так же эффективности отбора событий, соответствующих изучаемой реакции;ΔF(E γ ) — количество гамма-квантов из диапазона ΔE γ ,упавших на мишень за времяизмерений; n t — число ядер мишени на единицу площади.Полное сечение, которое есть интеграл от дифференциального сечения, в экспериментевычисляется для каждого из диапазонов ΔE γ , как следующая сумма:dσσtot( Eγ) = ∫ dΩ = ∑ Δσi( Eγ, ϑ,ϕ)(13.2)dΩiГде i – номер диапазона, Δσ i – сечение, проинтегрированное по диапазону ΔΩ i .Полные сечения фотопоглощения на протоне при промежуточных энергиях измерялисьразными методами, обычно с использованием пучков тормозных меченых фотонов. Такиепучки имеют «низкоэнергетический хвост», который производит значительныйэлектромагнитный фон. Для уменьшения этого фона использовались Черенковские счетчики,производилась идентификация заряженных частиц. На установке GRAAL измеренияпроводились на гамма - пучке, полученном методом обратного Комптоновского рассеяния