Weiße Zwerge, Neutronensterne und Pulsare
Weiße Zwerge, Neutronensterne und Pulsare
Weiße Zwerge, Neutronensterne und Pulsare
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<strong>Weiße</strong> <strong>Zwerge</strong>,<br />
<strong>Neutronensterne</strong> <strong>und</strong> <strong>Pulsare</strong><br />
Max Camenzind<br />
Senioren Uni<br />
Würzburg @ SS2010
Endstadien Kompakte Objekte<br />
• M in < 8 Sonnenmassen <strong>Weiße</strong> <strong>Zwerge</strong><br />
(> 1 Mrd in Galaxis, 10000 in<br />
Kugelsternhaufen)<br />
• 8 < M in < 25 Sonnenmassen<br />
<strong>Neutronensterne</strong> (>100 Mio in Galaxis)<br />
• M in > 25 Sonnenmassen<br />
Schwarze Löcher (~ 100.000 in Galaxis)<br />
• Supernovae-Typen: SN II <strong>und</strong> SN Ia<br />
• <strong>Neutronensterne</strong> in Astronomie: <strong>Pulsare</strong><br />
• Isolierte & Akkretierende <strong>Neutronensterne</strong>
Geschichte der WZ <strong>und</strong> NSterne<br />
1931 S. Chandrasekhar findet die maximale Masse für <strong>Weiße</strong><br />
<strong>Zwerge</strong>: 1,4 Sonnenmassen.<br />
1932 Chadwick entdeckt das Neutron<br />
Landau: Voraussage für Existenz von NSternen;<br />
1934 Baade & Zwicky: <strong>Neutronensterne</strong> entstehen in<br />
Supernovae, jedoch nicht an <strong>Pulsare</strong> gedacht;<br />
1939 Oppenheimer & Volkow: Erste Neutronensternmodelle<br />
1967 Bell & Hewish entdecken überraschend Radiopulsare<br />
1976 Erste Messung der Magnetfeldstärke eines<br />
Neutronensterns am Röntgenpulsar Her X-1<br />
1982 Entdeckung des ersten ms-Pulsars PSR 1937+214 mit<br />
einer Periode von P = 1,5578 ms<br />
1992 Entdeckung der ersten 3 extrasolaren Planeten um den<br />
ms-Pulsar 1257+12<br />
2000 Entdeckung eines jungen Neutronensterns (~300 Jahre)<br />
im Supernovaüberrest CasA durch CHANDRA
Nobelpreise für Forschung an<br />
kompakten Sternen<br />
1974 Anthony Hewish, Cambridge/UK<br />
.... für seine entscheidende Rolle bei der Entdeckung der<br />
<strong>Pulsare</strong> <strong>und</strong> ihrer Deutung als rotierende <strong>Neutronensterne</strong><br />
1983 Subramanyan Chandrasekhar, Chicago, USA<br />
.... für seine Theorie der Struktur weißer <strong>Zwerge</strong><br />
(aus den 1930er Jahren)<br />
1993 Russell Hulse & Joseph Taylor, Princeton, USA<br />
.... für die Entdeckung des Doppelsternpulsars, der eine neue<br />
Möglichkeit für das Studium der Gravitation eröffnet hat<br />
2002 Riccardo Giacconi, Associated Universities Inc., USA<br />
.... für bahnbrechende Beiträge zur Astrophysik, die zur Entdeckung<br />
kosmischer Röntgenquellen führte (NS <strong>und</strong> stellare SL)
Endphasen der Sternentwicklung<br />
0,08 < M < 8 8 < M < 25 M > 25 Sonnen<br />
Planetarische Supernova- SNR (?)<br />
Nebel Überreste (SNR) Schwarzes Loch
Brennphasen<br />
auf dem Weg zum<br />
Kompakten Objekt
Endstadien der<br />
Sternentwicklung
M in < 8 Sonnenmassen
Eskimo<br />
Nebel<br />
Endphase:<br />
Planetarische<br />
Nebel +<br />
<strong>Weiße</strong>r Zwerg
<strong>Weiße</strong> <strong>Zwerge</strong> ... Uninteressant ?<br />
Subramanian Chandrasekhar (1910-1995)<br />
Theorie entarteter Elektronensterne (1931)<br />
Nein, ,<br />
... denn sie haben ein interessantes Inneres:<br />
„Diamanten“ der Milchstraße.<br />
… kühlen sehr langsam aus über die Hubble-Zeit<br />
werden als Kosmochronometer verwendet.
Der berühmteste WZ im<br />
Doppelstern Sirius A + B<br />
Von Bessel 1838<br />
als Doppelstern postuliert;<br />
1862 findet Alvan Clark<br />
den Begleiter Sirius B;<br />
Rätsel: sehr hell, aber<br />
sehr klein Zwerg !
Sirius A vs Sonne<br />
Sirius A:<br />
2,1 Sonnenmassen<br />
T eff = 9.900 K<br />
Spektraltyp A1<br />
Radius = 1,7 x Sonne<br />
Alter: 238 Mio. Jahre<br />
(sehr junges System!)
Doppelsternsystem<br />
Sirius A + B
Hydrostatisches Gleichgewicht nach Einstein<br />
(1939)
e - Entartung
γ = 1 + 1/n<br />
Polytropennäherung
Beobachtete<br />
mittlere Masse<br />
Numerische<br />
Lösung des<br />
Hydrostatischen<br />
Gleichgewichts<br />
Chandrasekhar Grenzmasse
Typischer<br />
WZ<br />
D ic hteprofile<br />
<strong>Weiße</strong><br />
Z w erg e
M Ch<br />
e<br />
2<br />
≈ 5.<br />
85 Y M<br />
Θ
?<br />
<strong>Weiße</strong> Z w erg e<br />
Hipparcos Parallaxen GAIA Projekt<br />
Test mit<br />
Beobachtungen
Typischer<br />
alter<br />
<strong>Weiße</strong>r<br />
Zwerg<br />
He<br />
10 -2 M S<br />
C / O Core<br />
Kristallgitter<br />
(Diamant)<br />
T < 6 Mio K<br />
H<br />
10 -5 M S<br />
Sirius B ist<br />
noch zu heiß;<br />
erst 100 Mio<br />
Jahre alt!
1 Mrd. <strong>Weiße</strong> <strong>Zwerge</strong><br />
in der Galaxis
Kataklysmische<br />
Systeme (CV)<br />
WZ +<br />
Akkretionsscheibe<br />
in<br />
Doppelsternen
Novae
SN 1994d<br />
Supernova IA
Z oolog ie der S upernova e<br />
Spektrum enthält<br />
H-Linien?<br />
ja nein<br />
Supernova II Supernova I<br />
IIa: H-Linie<br />
dominant<br />
IIb: He-Linie<br />
dominant<br />
nein<br />
Ib: enthält<br />
viel He<br />
Ic: enthält<br />
wenig He<br />
Spektrum enthält<br />
Silizium?<br />
ja<br />
SN Ia
Bekannte Typen von Supernovae<br />
Typ II: Wasserstoff Linien; Kollaps massereicher Stern<br />
Typ I: Keine Wasserstoff Linien
Eigenschaften der Supernovae
Akkretion auf WZ SN IA<br />
Roter Riese<br />
• <strong>Weiße</strong>r Zwerg akkretiert H vom Roten Riesen<br />
• H fusioniert stetig zu He Bildung einer Heliumhülle<br />
• Massenzunahme bis Chandrasekhargrenze<br />
<strong>Weiße</strong>r<br />
Zwerg
Fusionsreaktionen SN IA<br />
Startreaktionen<br />
T ≈ 7 x 10 8 K<br />
ρ ≈ 2 x 10 9 g/cm³<br />
Hohe Coulombbarrieren hohe Zündtemperaturen <strong>und</strong><br />
niedrige Reaktionsraten<br />
4 He<br />
C + C → Ne + He<br />
12 12 20 4<br />
C + C → O + 2 He<br />
12 12 16 4<br />
O + C → Mg + He<br />
16 12 24 4<br />
O + O → Si +<br />
He<br />
16 16 28 4<br />
(α,γ) – Ketten effektiver<br />
4 He<br />
4 He<br />
4 He<br />
4 He<br />
+ + + + + +<br />
4 He<br />
He + He → Be → C → O → Ne → Mg → Si → K → Ni<br />
4 4 8 12 16 20 24 28 56<br />
Es werden kaum schwerere Elemente als 56 Ni erzeugt!
Simulationen SN IA<br />
t = 0s t = 0,3s<br />
Mehrfachzündungen von<br />
Flammenkugeln<br />
Hohe Temperaturen;<br />
Aschedichte niedriger als<br />
Rest Pilzform
t = 0,6s<br />
Simulationen SN IA<br />
Bildung von Substrukturen;<br />
Oberflächenvergrößerung &<br />
Verbrennungsratenerhöhung<br />
t = 2s<br />
Scherströme erzeugen<br />
Verwirbelungen; Brennfront<br />
erreicht Oberfläche
Lichtkurven SN IA<br />
Absolute Helligkeit: bis -19,5 mag<br />
Radioaktiver Zerfall von 56 Ni zu 56 Fe verzögert Abkühlung<br />
56 9 Tage 56 112 Tage 56 +<br />
Ni Co Fe + e<br />
e<br />
Ähnlicher Verlauf Standardkerze<br />
10 Mrd. Le
Masse-<br />
reiche<br />
Sterne<br />
M > 8<br />
M S<br />
C kann<br />
nicht-<br />
entartet<br />
brennen
Proto-Neutronen Stern
Proto-Neutronen Stern
SN 87A Neutrino-Burst
Supernovae erreichen<br />
die Helligkeit einer Galaxie, M B ~ -19 mag<br />
sichtbar bis zu kosmischen Distanzen
Historische Supernovae<br />
Datum Konstellat Sichtbar Remnant Helligkeit Beobtng NS<br />
AD 185 Centaur 1 yr RCW 86 Mars China n<br />
AD 386 Sagittari 3 Mon G11.2 –0.3 ? China np<br />
AD 393 Scorpius 8 Mon ? Jupiter China ?<br />
AD 1006 Lupus 3 yr SNR 1006 10 x<br />
Venus<br />
China,<br />
Japan<br />
AD 1054 Taurus 21 Mon Crab Venus China, np<br />
AD 1181 Cassiopei 6 Mon 3C 58 Sirius China np<br />
AD 1572 Cassiopei 18 Mon Tycho SNR Venus EU, Chi, Ia<br />
AD 1604 Ophiuchu 12 Mon Kepler<br />
SNR<br />
n<br />
> Jupiter EU, Chi Ia<br />
AD 1670 Cassiopeia ? Cas A SNR --- ? n<br />
AD 1987 LMC, Süd > 20 a SN87A m ~ 4 Chile --
RCW 86
G11.2-0.3<br />
Chandra<br />
Pulsar<br />
NS<br />
+ Pulsar-<br />
Nebel
SNR 1006<br />
Thermischer<br />
NS<br />
Chandra
Crab Nebula 1054<br />
Chandra (b), HST (g), Spitzer (r)<br />
Pulsar<br />
NS<br />
Thermische<br />
Filamente
3C 58
Tycho SNR<br />
Chandra
Kepler SNR<br />
Chandra
Cas A / Chandra<br />
Thermischer<br />
NS
Ring<br />
„Debris“
Entwicklungsweg<br />
des Precursors SN87A
Intermezzo:<br />
SN 1987A LMC
SN 1987A<br />
Lichtkurven
Zeitliche Entwicklung<br />
der Ringstruktur SN87A
Struktur <strong>Neutronensterne</strong><br />
• Extrem dichte Materie: Vielfaches der<br />
Kerndichte im Zentrum (2,4 x 10 14 g/cm³,<br />
Radius des Nukleons = 1,2 fm);<br />
• Masse: 1,2 – 1,6 Sonnenmassen<br />
• Radius: 9 – 11 km<br />
• Zentraldichte: 2 – 8 fache Kerndichte!<br />
• Temperatur: 100.000 – einige Mio K<br />
• NS werden sehr heiß geboren: ~ 30 Mrd K
Hadronische Materie
Pb-Pb Kollision am RHIC (grau)
Phasendiagramm Kernmaterie<br />
FAIR<br />
Deconfinement
Nukleon: Quarks <strong>und</strong> Gluonen<br />
Proton: up up down<br />
Gluonen:<br />
Quanten der<br />
starken<br />
Wechselwirkung<br />
Neutron: up down down<br />
Quarks: up down strange charm bottom top
Struktur des<br />
Nukleons
1,2
Neutronenstern mit > 1,2 M S<br />
Der typische<br />
Neutronen-<br />
Stern (1,4 M S )<br />
als Vergleich<br />
-<br />
hat ein<br />
reiches<br />
Innenleben<br />
<strong>und</strong> feste<br />
Oberfläche mit T eff<br />
-<br />
Radius (~10 km)<br />
Quark-Core<br />
n<br />
p<br />
e<br />
µ<br />
= 2,5 x Schwarzschild 10 – 11 km<br />
Photon<br />
erleidet<br />
gravitative<br />
Rotversch.<br />
von 35% !
Tolman-Oppenheimer-Volkoff<br />
1939 !
Masse-Radius<br />
Beziehung<br />
2 Lösungen: z = 0,35 gem gravitative Rotverschiebung<br />
- N Stern 1,7 M S - unwahrscheinlich<br />
- N Stern mit Quark-Core: 1,4 Sonnenmassen
Hadronen Sterne - Dichte Sequenz<br />
QCD Phasen<br />
Übergang<br />
erwartet<br />
Beobachtete Massen<br />
Bauswein & Camenzind 2006
Hadronen Sterne – Masse-Radius<br />
Based<br />
on TOV<br />
Equations:<br />
Radius ~<br />
const for<br />
relevant<br />
range<br />
Max. Mass<br />
by stability<br />
argument<br />
R < 3R S ; z inconsistent<br />
with expected mass (Cottam 2003)<br />
EXO 0748<br />
Bauswein &<br />
Camenzind 2006
Masse-Radius mit Quark-Core<br />
Alford et al.<br />
2001; 2003;<br />
2005; 2007<br />
Buballa et al.<br />
2004; 2005<br />
Ma & Gao<br />
2007<br />
Bombaci<br />
2008<br />
<br />
NS low mass<br />
QNS high<br />
mass<br />
Keine Neutronen<br />
Sterne mit<br />
M > 1.8 M S<br />
Alford<br />
(2005)<br />
Camenzind 2007
Massen Neutronen-Sterne<br />
Schwarze Löcher<br />
BH?<br />
BH?<br />
4U 1608-52 (2008)
100 Mio <strong>Neutronensterne</strong><br />
in der Galaxis<br />
• … leben als Radiopulsare<br />
(über 2000 bekannt, ~10.000 geschätzt <br />
SKA-Quellen).<br />
• … akkretierende NS in Doppelsternsystemen<br />
(~200 bekannt als<br />
Röntgensterne, HMXB <strong>und</strong> LMXB)<br />
• … bewegen sich als „kühlende Eisberge“<br />
in der Galaxis (wenige bekannt, schwierig<br />
zu finden, sehr geringe Leuchtkraft)
Entdeckung<br />
der <strong>Pulsare</strong>:<br />
1967<br />
Antony<br />
Hewish<br />
&<br />
Jocelyn<br />
Bell Burnell<br />
(2009)
Die Entdeckung der <strong>Pulsare</strong> 1967<br />
Jocelyn Bell and Tony Hewish<br />
Bonn, August 1980
Entdeckung<br />
der<br />
Radiopulsare<br />
1967: A. Hewish & J. Bell<br />
entdecken Radiopulsare.<br />
1974: Nobelpreis an Ryle<br />
(Apertur-Synthese)<br />
<strong>und</strong> Hewish (<strong>Pulsare</strong>).
• Rotierender NS<br />
• Dipol Magnetfeld<br />
• Photonen<br />
entweichen über<br />
die offenen Feld-<br />
linien Gebiete<br />
• Wenn das Dipol-<br />
moment auf uns zu<br />
zeigt <br />
Leuchtturmeffekt<br />
Modelle für <strong>Pulsare</strong><br />
1968 T. Gold
<strong>Pulsare</strong> in Supernovae II<br />
Ereignis 1054 AD<br />
Krebs-Nebel + Pulsar
Haupt-Puls<br />
<strong>und</strong><br />
Zwischenpuls<br />
• Krebspulsar emittiert<br />
2 Pulse pro Rotation<br />
• Ein Puls von jedem<br />
magnetischen Pol
Der Krebs-Pulsar
16 Gamma-<strong>Pulsare</strong> mit Fermi
Gamma-<strong>Pulsare</strong> mit Fermi<br />
Gamma Only<br />
MSP<br />
Radio+Gamma<br />
Pulses at<br />
1/10 th true rate
Pulsar-Suche<br />
Das Parkes Radioteleskop hat mehr als doppelt<br />
soviele <strong>Pulsare</strong> gef<strong>und</strong>en wie der Rest der<br />
Radioteleskope zusammen (ATNF).
Puls<br />
Dispersion<br />
im<br />
Interstellaren<br />
Medium<br />
<br />
Niederfrequente<br />
Pulse<br />
kommen<br />
später an.
Galaktische Verteilung der <strong>Pulsare</strong>
Verteilung der <strong>Pulsare</strong> Galaktische Ebene
Poynting<br />
Energie<br />
Abstrahlung<br />
Pulsar<br />
Modell
Magnetische Dipolabstrahlung<br />
Magnetische Dipolstrahlung Energieverlustrate:<br />
dE/dt = -2(d²m/dt ² ) 2 /3c 3 ; m = B n R 3 n /2<br />
m: das magnetische Moment des NS<br />
dE/dt = - B n 2 R 6 n Ω n 4 sin 2 α/6c 3<br />
dE/dt ~ 10 35 erg/s für B n ~ 10 12 & P=0,1s<br />
Zeitentwicklung <strong>und</strong> sog. Bremsindex<br />
E = I Ω n 2 /2 dΩn /dt = - K Ω n a ; a: Bremsindex<br />
For the dipole model a=3. Observations give a between 1,4 & 2,8
MS<strong>Pulsare</strong> sind Perfekte Uhren<br />
• Pulsar periods of ms Pulsars are incredibly stable and can<br />
be measured precisely, e.g. on Jan 16, 1999, PSR J0437-<br />
4715 had a period of (14 Stellen Genauigkeit!) :<br />
5,757451831072007 ± 0,000000000000008 ms<br />
• Although pulsar periods are stable, they are not constant.<br />
Pulsars lose energy and slow down: dP/dt is typically 10 -15<br />
for normal pulsars and 10 -20 for MSPs.<br />
• Young pulsars suffer period irregularities and glitches<br />
(ΔP/P
Pulsar Timing<br />
n: Bremsindex ~ 2,5<br />
LC: Lichtzylinder
<strong>Pulsare</strong><br />
&<br />
Puls-<br />
formen<br />
-<br />
Radio <br />
Gamma
Pulsar<br />
Diagram<br />
• Alter des<br />
Pulsars<br />
= P/2 (dP/dt)<br />
• Magnetisch<br />
Feldstärke<br />
folgt aus<br />
Dipolformel<br />
dΩ/dt ~- Ω³<br />
• Ω = 2π/P
Online Pulsar Katalog: Web-Seite ATNF Pulsar
<strong>Pulsare</strong> in Doppelsternsystemen<br />
• ~ 100 Radiopulsare bewegen sich in<br />
Doppelsternsystemen (s. Pulsar ATNF Webseite).<br />
• Partnersterne: NSterne, <strong>Weiße</strong> <strong>Zwerge</strong> oder<br />
normale Sterne (B Sterne). Nur in einem System<br />
beide NS sind als Pulsar beobachtbar.
Doppelpulsare<br />
PSR 1913+16<br />
Nobelpreis 1993<br />
Typisches System:<br />
N Stern +<br />
<strong>Weiße</strong>r Zwerg<br />
Selten: NS + NS<br />
Pulsar ist eine<br />
perfekte Uhr<br />
Massenbestimmung
Puls<br />
Nummer<br />
Time of<br />
arrival<br />
Roemer<br />
delay<br />
Atomic (proper)<br />
Pulsar’s<br />
rotational<br />
frequency<br />
Proper<br />
Timing Modell<br />
motion<br />
delay<br />
Pulsar’s<br />
rotational<br />
frequency<br />
derivative<br />
Parallax<br />
delay<br />
Time in Solar System Barycenter<br />
Einstein<br />
delay<br />
Emission<br />
time<br />
ShapiroBending<br />
delay<br />
Delay<br />
Plasma<br />
delay
National Astronomy and Ionosphere Center<br />
Arecibo, Puerto Rico
Der Binär-Pulsar PSR B1913+16<br />
1975 entdeckt von Hulse & Taylor in Arecibo<br />
Puls Periode: 59 ms<br />
Bahn-Periode:<br />
7h 45m<br />
Double neutron-star<br />
System<br />
Geschwindigkeit<br />
im Periastron:<br />
~ 0,1% der<br />
Lichtgeschwindigkeit<br />
postKep<br />
Nobelpreis 1993
dot ω: ART<br />
Periastron Präzession<br />
γ: Quad. Doppler <strong>und</strong><br />
grav Rotverschiebung<br />
r: Shapiro<br />
Verzögerung “range”<br />
s: Shapiro<br />
Verzögerung “shape”<br />
P b : Zerfall der Bahn<br />
infolge GW Emission<br />
Ω geod : Frequenz der<br />
geodätischen<br />
Präzession verursacht<br />
durch Spin-Bahn<br />
Kopplung.<br />
Post-Keplersche Parameter<br />
s. Camenzind 2007: „Compact Objects“ Book
Bahn-Parameter für PSR B1913+16<br />
Kepler Bahn:<br />
Halbachse a 2,3417592(19) Lichtsek<br />
Exzentrizität e 0,6171308(4)<br />
Bahnperiode P B<br />
0,322997462736(7) d<br />
Länge des Periastron 226,57528(6) Grad<br />
Periastron Durchgang 46443,99588319(3) MJD<br />
Post-Kepler (oder relativistische):<br />
Periastron Drehung 4,2226621(11) Grad/a<br />
Grav.Rotversch. + Transverse Doppler 4,295(2) ms<br />
Zerfall der Bahnperiode -2,422(6) x 10 -12 s/s
Doppel-Pulsar<br />
J0737-3039A+B<br />
A: 2003 entdeckt<br />
(A. Lyne 2003)<br />
B: 2004 entdeckt<br />
(A. Lyne 2004)<br />
A: MSP<br />
B: Pulsar<br />
Parameter Pulsar A Pulsar B<br />
Spin Period 23 ms 2,8 s<br />
Masse 1,337 M S 1,250 M S<br />
Bahn Per 2,4 h 2,4 h
Doppelpulsar<br />
Pulsprofile A
Doppel-Pulsar J0737-3039A+B<br />
astro-ph/0609417
Bahn-Parameter für J0737-3039A+B<br />
Kepler Bahn:<br />
Halbachse a 1,415032(2) Lichtsek<br />
Exzentrizität e 0,0877775(9)<br />
Bahnperiode P B<br />
0,10225156248(5) d<br />
Länge des Periastron 87,0331(8) Grad<br />
Periastron Durchgang 53156,0 MJD<br />
Post-Kepler (oder relativistische):<br />
Periastron Drehung: 16,89947(68) Grad/a<br />
Grav.Rotversch. + Transverse Doppler: 0,3856(26) ms<br />
Zerfall der Bahnperiode: -1,252(17) x 10 -12 s/s
Double Pulsar Mass Plot<br />
B R ≡<br />
=<br />
M A =1.338(1) M <br />
x<br />
x<br />
A<br />
m<br />
m<br />
M B =1.248(9) M <br />
A<br />
B
Hobbs et al. (2008)<br />
Gravitationswellen
RMS Genauigkeit Puls-Ankunftszeit<br />
Anholm et al. (2008)
<strong>Pulsare</strong> als GW-Detektoren<br />
• Erste Ideen: Sazhin (1978), Detweiler (1979)<br />
• Experimentelle Grenzen:<br />
– Romani and Taylor (1983) – single “slow” pulsar<br />
– Hellings and Downs (1983) – array of pulsars<br />
• Millisek<strong>und</strong>en <strong>Pulsare</strong><br />
– Kaspi, Taylor, Ryba (1994) – PSR B1855+09<br />
– Major efforts toward Pulsar Timing Arrays<br />
• PPTA (Parkes)<br />
• NANOGrav (Arecibo, Green Bank, …)<br />
• EPTA (Nancay, Jodrell Bank, Effelsberg, …)
~200 Akkretierende <strong>Neutronensterne</strong><br />
in der Milchstrasse bekannt
Röntgen-<strong>Pulsare</strong> (P: 10 ms – 1000 s)<br />
Emission von Hot Spots
Low-Mass X-Ray Binary (LMXB):<br />
Akkretion via Roche-Lobe Overflow
Isolierter Neutronenstern<br />
RX J185635-3754<br />
ROSAT-Quelle<br />
Distanz: 160 pc
Isolierter Neutronenstern<br />
RX J185635-3754<br />
Spektrum ~ BlackBody<br />
optisch<br />
X
Isolierte <strong>Neutronensterne</strong> INS<br />
Kühlende Brocken in unserer Nähe
Pulsar-Diagramm für INS
Zusammenfassung<br />
• Struktur der <strong>Weiße</strong>n <strong>Zwerge</strong> ist geklärt, als<br />
Kosmochronometer eingesetzt.<br />
SNIa entstehen in <strong>Weiße</strong>n <strong>Zwerge</strong>n M~M C .<br />
• Struktur der massearmen <strong>Neutronensterne</strong><br />
weitgehend klar; das Innere von massereichen<br />
NSternen wahrscheinlich ein Quark-Core.<br />
• Radiopulsare besitzen eine komplexe<br />
Magnetosphäre Hochenergieprozesse.<br />
• Radiopulsare in Doppelsternsystemen erlauben<br />
die genauesten Massenbestimmungen <strong>und</strong> den<br />
Nachweis von Gravitationswellen, bisher 1 DNS.