download as PDF [9.4MB] - Niels Bohr Institutet - Københavns ...

More documents

Recommendations

Info

$Turbulence course, 6. week problem 1 . The fractal dimension and ...$

integrerer vi mellem z = -h og z = Ti: m -h at dz + -h 207 v « * (POdz + d(pw) = 0 (8.37) For differentation af et integral med variable grænser gælder b b f dz = Df dz + f(b)Db - f(a)Da (8.38) hvor D er en differentialoperator. Beviset herfor gennemfører vi kun for til fældet D = Ix • f = f ^ X ' y ' Zt tJ • ' a = a(x) °S b = h ^ Definitionen for integralet lyder; b f dz * (x - a) f. + (x- - x-)f0 + (b - x ): ± ± d ± ei n n+1 hvor hvorved lim (x - x .. ) = 0 for aile m m m - 1 m •+• » f s f(x ) * f{x .) m m »• m-1 Differentieres ovennævnte integrals højreside med hensyn til x, bliver denne dvs. 3f Z(x - x J -s-S- f.$â + f . 5b - m m-1 3x löx n+1 öx M 8x I f dz = Af (8.36) og (8.38) følger direkte 3f Öb oa £ 9x * + r
208 Indsætter vi (8.39) i (8.3?) fås -h If dz + V_M ot ti -Kl V z = n - Kl, = .„ v-»>- [«-1..11 - [ p-U- h - ° Den kinematiske grænsebetingelse for overfladen giver tt - ° _ la VH 11= 0 Vi multiplicerer med p _ og omordner ligningen, hvorved z - D pw i. iz = z = n P -»Z ä= V Hi "H z - n (Q.kO) (8.Ul) (8.U2) ^ = PZ = TI fe
Page 1 and 2:
KØBENHAVNS UNIVERSITET Afd. for FY
Page 3 and 4:
Vandbevægelser i kystnære område
Page 5 and 6:
DET GRÆSKE ALFABET A a B ß r ? A
Page 7 and 8:
Kapitel 8. Appendix 8.1. Vektoranal
Page 10 and 11:
Kapitel 1 Introduktion. 1.1. System
Page 12 and 13:
Fig. 1 og 2 viser en sommers itu at
Page 14 and 15:
som rummer variable mængder af Øs
Page 16 and 17:
lokale nordlige eller sydlige vinde
Page 18 and 19:
^Yî^T* T l,"^NORGE T\ ENGLAND ))J
Page 20 and 21:
Fig. 13. Nordsøens vandmasser i en
Page 22 and 23:
om vinteren. Tilstedeværelsen af i
Page 24 and 25:
1.2. Ligningssystemer, standardappr
Page 26 and 27:
Ønsker vi at beskrive (1.6) - (1.1
Page 28 and 29:
2.1. Oxygen og fosfat. Kapitel 2 Ø
Page 30 and 31:
Fig. 20. Bundtopografien i Kattegat
Page 32 and 33:
Ved forsøg med isotopmærket CO«
Page 34 and 35:
January 1969 O, ml/l Gotland Deep F
Page 36 and 37:
(CH2O)106 (lffi3)l6 H3P04 106 CH„
Page 38 and 39:
porten ud i Skagerrak til 25575 "to
Page 40 and 41:
Oxygenkonsentrâtionen er taget som
Page 42 and 43:
14,0 T)5 'V ^ " '•£ — ** f" ;
Page 44 and 45:
Turbulens kan betragtes som en tilf
Page 46 and 47:
Betragter vi middelværdier "bliver
Page 48 and 49:
Det er en eksperimentel kendsgernin
Page 50 and 51:
da T\ , den molekylære gnidningsko
Page 52 and 53:
z = 1 2 A p = p \ p Idet vi udvikle
Page 54 and 55:
fra det betragtede punkt i væsken
Page 56 and 57:
2.2. Vinds tuvening. Den sidste vir
Page 58 and 59:
således at u « A e cos(m % + ß)
Page 60 and 61:
u = P sinh m Ç cos m %, - Q cosh m
Page 62 and 63:
vind men hvor et vandspejlsfaid hav
Page 64 and 65:
O T Om — o ; — i ~ 2 — 3 Uppe
Page 66 and 67:
(2.124) er velkendt fra varmelednin
Page 68 and 69:
Sammenhængen mellem de 2 koordinat
Page 70 and 71:
2K.B.0* S km 21.812' 20.8-12* 20.80
Page 72 and 73:
contra solem (positivt omløb). Kal
Page 74 and 75:
Bevægelsesligningerne kan i kompon
Page 76 and 77:
længder, der iøvrigt også medfø
Page 78 and 79:
--c£-3 C *-g for z = I] Ö3C 77 (2
Page 80 and 81:
Ved overfladen antager vi, at D »
Page 82 and 83:
De lange bølgers gruppehastighed e
Page 84 and 85:
I Østersøen haves intet tidevand
Page 86 and 87:
For bølgen, som forplanter sig i x
Page 88 and 89:
Vi kan na vende tilbage til vort se
Page 90 and 91:
Da f|/h « 1 kan vi med helt sædva
Page 92 and 93:
* - T n ( 1 + s < n % z ) ) 91 (2.2
Page 94 and 95:
(2.27 1 ) kan også skrives som \ (
Page 96 and 97:
2k C=r-TV AU) (2.289) Amplituden F
Page 98 and 99:
3.1. Knudsens hydrografiske teorem.
Page 100 and 101:
Volumenfluxen ind i området bliver
Page 102 and 103:
Fig. 51. Årlig nedbør (mm/år) fo
Page 104 and 105:
Tabel k. Antal floder og deres tota
Page 106 and 107:
Fig. ^k. Årligt vandafljzfo (mm/å
Page 108 and 109:
A « pH zu (3.19) Dette resultat n
Page 110 and 111:
Fig. 56 Årlig fordampning (mm/år)
Page 112 and 113:
Fig. 58. 111 Som et kuriosum skal d
Page 114 and 115:
ehandle f som en konstant. Herved "
Page 116 and 117:
115 fvp =|^ (3.1*0) 0 = J* (3.1.1)
Page 118 and 119:
——Average relotion • • tJ-C
Page 120 and 121:
Til sidst vil vi søge at finde vin
Page 122 and 123:
Kan vi finde en dybde i oceanet3 hv
Page 124 and 125:
Den kinematiske grænsebetingelse g
Page 126 and 127:
Tilsvarende får vi for massetransp
Page 128 and 129:
4.1 Interne bølger. Kapitel 4 Katt
Page 130 and 131:
vikles ved et skibs passage, foruds
Page 132 and 133:
Trykforskellen mellem IB og CD ; 13
Page 134 and 135:
Vi gjorde tidligere den bemærkning
Page 136 and 137:
135 TL = a cos(k x - ID t) + h. (4-
Page 138 and 139:
fordi coth kh, ~ coth k h_ ~ 1, Lø
Page 140 and 141:
=-LÜ-e kh i . a (4.6?) P2- Pi Her
Page 142 and 143:
t p bx \4"((J m hvor Co riol is-acc
Page 144 and 145:
således at v2 2 ~~2 bt " " (4.94)
Page 146 and 147:
% = A o (z + h > vo = g h \|r 's st
Page 148 and 149:
4.2 Interne bølgers instabilitet.
Page 150 and 151:
(p2 - p.,) § \ - i P1 M1(cf - 1^)
Page 152 and 153:
5.1 Skage rrakh vi rvl en. Kapitel
Page 154 and 155:
x = r cos 8, y = r sin 6 og z = z K
Page 156 and 157:
cib ® 5.2. Partikel- og fluorésoe
Page 158 and 159: Fig. 75. Koncentrationen af naturli
Page 160 and 161: først tidevandspotentialet for to-
Page 162 and 163: OA = r = afstanden mellem de to him
Page 164 and 165: 163 P = :L« (i + i£ cos e) sin e
Page 166 and 167: TI-«! = 24»6 (cos 2 egol -^) cm '
Page 168 and 169: De astronomiske koordinater \ , ep.
Page 170 and 171: I "bunden af "bugten x = O har vi s
Page 172 and 173: h(^ + ^) =„B (6.45) bx by bt s '
Page 174 and 175: Kelvin-bølger : (6.59) skrives på
Page 176 and 177: men løber imod - f.eks, betyder f
Page 178 and 179: er Den engelske Kanal, der er snæv
Page 180 and 181: Derved bliver I] = H sin(t» t - cp
Page 182 and 183: 7.1. Definitioner. Kapitel 7 Optisk
Page 184 and 185: u h/2 r2lT L | cos 8 J sin 6 d9 dtp
Page 186 and 187: hvor a + b =s c, som benævnes dæm
Page 188 and 189: c-KL cos 9B (7.27) Ovennævnte type
Page 190 and 191: den af radianB-fcuben modtagne flux
Page 192 and 193: Er opalen ikke ideel, vil der regis
Page 194 and 195: faktisk varierer L' henover kuglen,
Page 196 and 197: f 2 R = So(x) I(X) E(\) dX (7.43) A
Page 198 and 199: 197 Hg (X0) = Sg (x0) \ (X ) / & L
Page 200 and 201: Yi regner med at h, opalen og åbni
Page 202 and 203: 8.1. Vektoranalytiske begreber. Kap
Page 204 and 205: (A • V)B er en vektor, der kan op
Page 206 and 207: 205 te = & = te (6.23) U V W Gennem
Page 210 and 211: Specialtilfælde: a) Homogent hava
Page 212 and 213: Indhold af stof i partiklen bliver
Page 214 and 215: Antagelsen om ingen diffusion medf
Page 216 and 217: Undertiden er det ikke hensigtsmæs
Page 218 and 219: 217 dt vo 3q. ; dt •i » 9£ 3q i
Page 220 and 221: - f(ïo, t) (8.103) •*• •*•
Page 222 and 223: H + U 3ÏÏ +V 1F + W 3l ^"° (8.11
Page 224 and 225: Yi sætter herefter r(t) = i x(t) +
Page 226 and 227: spejl, gælder : Ti « — A sinh k
Page 228 and 229: lrll rT W = p u dy dz dt (8,151) J
Page 230 and 231: Kapitel 9 Afsluttende bemærkninger
Page 232 and 233: Ekman-lag 61,62 -spiral 58 Ekmans e
Page 234 and 235: Potentialet rømning 122 Primær ha
Page 236: HCØ TRYK • KØBENHAVN
show all

download as PDF [9.4MB] - Niels Bohr Institutet - Københavns ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?