download as PDF [9.4MB] - Niels Bohr Institutet - Københavns ...

A = 12|a^Ji>| (2.32)
- se endvidere sidste led i (2.21 ). Den turbulente gnidningskoefficient A bliver
med andre ord bestemt af hastighedsfeltet. Størrelsen A/p varierer i havet typ
pisk fra 1 - 100 cm sek., hvilket retfærdiggør bortkasteisen af den kinematis-
ke gnidningsko efficient v i (2.21). Med (2.32) kan vi gøre antagelser om A's
variation med dybden udfra kendskabet til middelstrømmen, der enten kan bereg­
nes ud fra hydrografiske data eller kan bestemmes konventionelt ved direkte
strømmålinger. Det skal indskærpes, at ovennævnte teori er udledt for kun de
tilfælde, hvor strømmen varierer med dybden.
For at kunne beregne hastighedsprofilen < u(z) > i et grænselag med gnid­
ning, kan vi forsøge at antage 1 proportional med højden z over bunden, d.v.s,
1 = H 2 •••• (2.33)
o
samt antage, at spændingen T er konstant i grænselaget. Herved kan (2.31)
skrives
T 2 2 | d < u > d < u >
o o dz \ dz
For positiv hastighedsgradient, hvilket vi f.eks, finder ved strømninger over
en plan bund, fås for gradienten at
(2.34)
d < u > m VT^O_ (2#35)
dZ H Z
o
Middelstrømmen kan herefter let beregnes ved integration af (2.35)
= -\P-lnz (2.36)
K0Vp
Den logaritmiske profil giver < u > = - °° for z = 0. Imidlertid findes der
tæt ved den faste rand et tyndt lag, hvor den molekylære gnidning er domine­
rende. Hér haves en laminar ikke-turbulent strømning, hvor spændingen T be­
skrives ved
T = T] A ^ 2 U > (2.37)
"• S ff—. vokser omtrentlig lineært med z umiddelbart over den plane bund og
dz