Kompletter Tagungsband - GFZ

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Abbildung 3: Ergebnisse der HEM 1D-Inversion der Fluglinie 219.1 (Lage s. Abb. 1). Die quartären Rinnen werden durch gut leitende Strukturen sichtbar. An jedem Messpunkt, also alle 4 m, wurde eine 1D-Inversion durchgeführt und die Schichtmodelle als Säulen aneinandergereiht. Über den Modellen ist die Flughöhe des Sensors dargestellt und unterhalb der Anpassungsfehler der Inversion. Diese Vertikalsektion beginnt an der Küste, die hohen Leitfähigkeiten weisen auf Salzwasserintrusionen ins Landesinnere hin. Geringe spezifische Widerstände dämpfen das induzierte elektromagnetische Feld stärker als hohe Widerstände, die Erkundungstiefe ist deshalb im Bereich der Salzwasserintrusionen stark begrenzt. Weiter östlich stechen zwei weitere gut leitende Strukturen hervor. Hierbei handelt es sich um quartäre Rinnen mit Tonschichten im oberen Bereich. Auch tonhaltige Schichten haben einen geringen Widerstand. Die Hubschrauber-Elektromagnetik erkundet deutlich sowohl die laterale Ausdehnung als auch die Oberkante der Lauenburger Schichten [Siemon et al., 2004], doch der leitfähige Ton begrenzt die Eindringtiefe der Methode. Dort, wo dicke Tonschichten existieren, wie bei Messkilometer 11 in Abbildung 3, gelingt es mit HEM nicht diese vollständig zu durchdringen und somit deren Mächtigkeit zu bestimmen. 318
Messgebiet Wanhöden Die Bremerhaven-Cuxhavener Rinne wurde mit verschiedenen geophysikalischen Methoden untersucht [Gabriel et al., 2003]. Das Messgebiet Wanhöden ist ein ausgesuchtes Testfeld, um die Kombination von unterschiedlichen geophysikalischen Methoden zu erforschen, wie Seismik, Gravimetrie, Geoelektrik, Transient-Elekromagnetik, Hubschrauber-Elektromagnetik, Bohrlochgeophysik [Wiederhold et al., 2005]. Die Seismik liefert uns die grobe Struktur der quartären Rinne, insbesondere die Basis der Rinne in 300 m Tiefe. Geoelektrik und HEM zeugen von der Existenz der gut leitenden Lauenburger Schichten. Um zusätzliche Informationen über die elektrischen Leitfähigkeiten unterhalb der Tonschicht zu erhalten und die HEM zu verifizieren, wurden TEM-Messungen entlang der HEM-Fluglinie 35.1 im Messgebiet Wanhöden durchgeführt (Abbildung 4). Außerdem wurden auch Geoelektrische Tiefensondierungen durchgeführt [Schünemann & Steuer, 2006]. 5958000 5954000 3477500 3477500 SkyTEM Bohrung TEM Hochspannungsleitung 1 km HEM 35.1 N 3482500 3482500 5958000 5954000 Abbildung 4: Lageplan vom Messgebiet Wanhöden: Eingezeichnet sind die TEM Stationen (blaue Kästen), die Fluglinien von HEM (schwarze Linien) und SkyTEM (rote Punkte) und die Lage der Bohrung (grüner Punkt). 319
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Deutsche Geophysikalische Gesellsch
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Börner, Ralph-Uwe.................
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Vorwort Das Kolloquium Elektromagne
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Ι Ι Ι Teilnehmerverzeichnis Bara
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Schwarz Gerhard Geological Survey o
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01. 1962 Kassel 02. 1963 Salzgitter
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Meine „Inauguration“ fand auf d
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„An Geräten gab‘s anfangs nur
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Sicherungen Einstellen der Galvanom
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„In unserem Kreis sind Mensch und
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Herr Andersohn, der Schöpfer der A
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Das Kolloquium sollte, wie es das l
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Es entstand die Frage, ob wir nach
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Es fällt leichter, sich mit dem Er
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Urerfahrungen des Menschen Ich glau
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Kapitel „Ungelöste Probleme“:
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Es bleibt immer noch zu viel stehen
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1D interpretation of electromagneti
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( 0) ∂Fn ( 0) yn − Fn ( xm ; d'
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exactly the same way. When only pha
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egularisation, leading to a more st
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of the trade-off parameter w has be
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shown in Fig. 7. The curve to the l
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References Berdichevsky, M.N. & V.I
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−1 + Ψ tanh { exp{ 2 ′ m U m
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the solution coefficients v kn rema
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1 ∑hk nbnn = − [ λ k + ( 1−
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In the case of a layered mantle it
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The present more elementary approac
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the time constants are reversely gi
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3.2. Diffusion pattern of radial an
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Figure 4: Degree ℓ = 1, impulse d
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The recursion starts with ψℓ0(r)
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3.4. Relationship between τℓ, σ
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Mercer’s theorem (Courant & Hilbe
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Moreover let Θ(x) with Θ(x)+Θ(
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METHOD OF HORIZONTAL MAGNETOVARIATI
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2. Estimation of the horizontal mag
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Figure 4. Pseudo sections of the ho
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Figure 5. Pseudo sections of rotati
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5. Two-dimensional inversion of the
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Varentsov, Iv.M., 2005b. Arrays of
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Figure 1. The EMTESZ-Pomerania arra
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0 the variability criterion: M-tens
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sites ranging from 3 to 6 at distan
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sufficiently “clean” responses.
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ailways and other dominant industri
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Kanonische Kohärenzen - Indikator
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4 Beispiele Parkfield 2005 Im Früh
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∗ †
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o
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• •
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ties of their estimates is of essen
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where θ0 is used to adjust limits
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RMS squared Twist (deg) 10 1 0.1 0.
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Site True twist True shear MNJ twis
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References Bahr, K., 1988. Interpre
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ihre Elemente durch Hochkommata ind
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vernachlässigen ist. Dieser Grenzw
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M´ xx T´ 21 1500 1000 500 0 −50
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T´ 21 M´ xx 0.4 0.2 0 −0.2 −0
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inversion model parameters. The per
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There remains the open problem to s
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Figure 4: Fitting between observed
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simulation is done applying an adap
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Let y be the strike direction of a
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ρ a in Ω⋅ m φ in degrees 10 3
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7 Topography Fig. 7: Real (left) an
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Fig. 11: Real part of current densi
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2. An der Grenze zwischen zwei Gebi
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Abbildung 1: Ausschnitt eines Hexae
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Abbildung 4: Oktant einer Kugel. Ve
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3D-TEM-Simulation für axialsymmetr
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4 Transformation der Felder in den
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E φ in V/m E φ in V/m 10 −6 10
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• coincident-loop configuration,
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generally
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fictitious anomalies are also intro
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(2001). The studies of Goldman et a
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1 1 1
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X = x i | i = 1, 2, 3
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g R g ijk
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Ωm m m
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∂σ = ∂ m −1 = −m −2 ∂
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Der Reflexionsfaktor D beschreibt d
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Rotationsellipsoide Eine komplexere
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Dipolmomente der der ideal leitende
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Die Spulen im Gerät bestehen in Wi
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Abbildung 10: Ortsphasenkurven übe
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mit der kommerziellen Software FEML
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Gehäuse und eine Sprengstofffüllu
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Abb. 10: Profil über eine Kugel un
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für Elektrotechnik der Universitä
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sind die genaue Anzahl der Wicklung
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Inversion von Felddaten Im Rahmen d
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Abbildung 16: Anpassung der gewicht
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Resolution and depth of investigati
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R m i 0.06 0.05 0.04 0.03 0.02 0.01
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λ i 10 5 10 0 10 −5 10 −10 sin
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Zeitreihenauswertung von NMR Messun
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• Ein Störsignal am Ort der Basi
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B Y B X Reference Loops Receiver AD
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Amplitude /V Amplitude /V Amplitude
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Diskussion und Ausblick Einerseits
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Topography Parameter mesh Primary f
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sion result is shown in form of two
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Sophisticated constraints Underwate
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Ellis, R. G. and Oldenburg, D. W. (
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7DEOH 3K\VLFDO SURSHUWLHV RI WZR VD
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Using a finite elem ent code (Pain
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experim entally that NEF is a funct
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Umbau von MAGSON-Magnetometern und
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γ und Gleichung (8) mit einer vekt
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Sonde Bewegungsrichtung der horizon
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] m [ z Sondenelektroden: TX RX k r
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Geophysikalische Erkundung des Kohl
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Die Vertikalsektion des spezifische
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Abb. 5: Vertikalsektion des spezifi
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Abb. 8: Anomalien des Magnetfeldes
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Gleichstromgeoelektrische Untersuch
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Abb. 1: Lage der Profile und Nummer
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Der spezifische Widerstand von Salz
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Maximum-Norm-Abweichung (L ∞ -Nor
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Abb. 4: Sondierungskurve (ρs -Kurv
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Vergleich von geoelektrischen und H
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Fig. 7: Comparison of HEM inversion
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von 21% und eine lsq-Abweichung von
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A. & STOLL, J. (Hrsg.): Protokoll
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