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Cap. 8 <strong>Dinámica</strong> <strong>de</strong> rotación.<br />
eje z con rapi<strong>de</strong>z angular ω. Entonces la magnitud <strong>de</strong>l momento angular <strong>de</strong> la<br />
partícula en torno al origen Ο es Li = miviri, ya que v es perpendicular a r.<br />
Pero como vi =riω, la magnitud <strong>de</strong>l momento angular para una partícula i se<br />
pue<strong>de</strong> escribir como:<br />
L = m<br />
i<br />
2<br />
iri<br />
ω<br />
Figura <strong>8.</strong>10<br />
El vector L está en dirección <strong>de</strong>l eje z igual que el vector ω, por lo que se consi<strong>de</strong>ra<br />
como la componente z <strong>de</strong>l momento angular <strong>de</strong> la partícula i.<br />
Para todo el cuerpo rígido, la componente z <strong>de</strong>l momento angular total es la<br />
suma <strong>de</strong> Li <strong>de</strong> cada partícula <strong>de</strong>l cuerpo rígido:<br />
Lz = ∑ i i z<br />
2<br />
m r ω ⇒ L = Iω<br />
don<strong>de</strong> I es el momento <strong>de</strong> inercia <strong>de</strong>l cuerpo rígido alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l eje z. Notar<br />
que L = Iω es el análogo rotacional <strong>de</strong>l momento lineal p = mv. Se pue<strong>de</strong> <strong>de</strong>rivar<br />
Lz respecto al tiempo consi<strong>de</strong>rando que I es constante:<br />
dLz dω<br />
=<br />
I = Iα<br />
dt dt